Der Super-Kamiokande Detektor - KITjwagner/SS08/talks/MichaelRenne… · Neutrino-Oszillationen am...
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Der Super-Kamiokande Detektor(Kamioka Nuclear Decay Experiment)
Hauptseminar SoSe 2008
“Schlüsselexperimente der Elementarteilchenphysik”
Vortrag am 26.6.2008von Michael Renner
Übersicht
● Grundlagen Neutrino-Oszillationen
● Super-Kamiokande: Der Detektor
● Messungen und Resultate
● Ausblick
Neutrino-Oszillationen: Grundlagen
e
=U e1 U e2 U e3
U 1 U 2 U 3
U 1 U 2 U 3 1
2
3=U 1
2
3
Definition: periodische Umwandlung einer Neutrino- Art (Flavor) in eine andere
Erklärung: Eigenzustände der schwachen WW. ≠ Masseneigenzustände (nicht entartet, d.h. mi≠mj)
• U: unitäre 3x3 Matrix (Maki-Nakagawa-Sakata, vgl. CKM Matrix), 4 freie Parameter (Mischungswinkel θ12 θ23 θ13 + 1 Phase)• Theorie hat zwei weitere Parameter (δm2
12 + δm223 = δm2
13)
Neutrino-Oszillationen am Beispiel ve vμ
e = cos sin−sin cos 1
2 mit i t =i 0⋅exp−iE i t / ℏ i=1,2
Annahme: ve(0)=1 und vμ(0)=0
gesucht:
P ee=∣e t ∣2/∣e0∣
2 und P e=∣ t ∣2 /∣e 0∣
2
Flavor-Eigenzustand
Massen-EigenzustandU
Neutrino-Oszillationen am Beispiel ve vμ
1= cos⋅10sin⋅200=−sin⋅10cos⋅20
10=cos20=sin
t = t:
et =cos⋅v1t sin⋅2t =cos⋅10exp −iE1 t /ℏ sin20exp −iE 2 t /ℏ=cos2⋅exp −iE 1 t /ℏsin2⋅exp −iE 2 t /ℏ
P ee=∣e t e0∣2
=∣e t ∣2=1−sin22⋅sin2 E2−E1
2ℏt
Also
t = 0:
Neutrino-Oszillationen am Beispiel ve vμ
P ee=1−sin22sin2 m2 L c4
4E ℏ c =1−sin22sin2m2[eV 2] L[km]E [GeV ]
⋅1,27
E i= p2c2mi2c4= pc⋅1
mi2c2
p2 ≈ pcmi
2 c3
2 p
Nutze mic << p (p1 = p2 = p):
E2−E1=m2
2−m12
2 p⋅c3=m2c3
2 p
Verwende t=L/c und Ev=pc:
P ee=sin22sin2 m2 L c4
4E ℏ c =sin22sin2 m2[eV 2] L [km]E[GeV ]
⋅1,27
Neutrino-Oszillationen am Beispiel ve vμ
● nur Differenzen der Massenquadrate δm2 bestimmbar, keine absoluten Werte
● Oszillationsverhalten bestimmt durch Verhältnis von L/Ev zu 1/ δm2
Wichtige Resultate:
L/Ev << 1/ δm2 L/Ev ≈ 1/ δm2 L/Ev >> 1/ δm2
Argument sehr kleinkeine Oszillation zubeobachten
sin2() ergibt fast 1max. Oszillationideal für Experiment
Argument sehr großsin2() oszilliert starkmittelt sich zu 1/2
Drei Fälle:
Neutrino-Oszillationen am Beispiel ve vμ
Wie lässt sich L/Ev beeinflussen?
Ev: NeutrinospektrenL: Neutrinoflugstrecke
Long Baseline Experimente (LBL)Reaktorneutrinos problemlos
Atmosphäre Neutrinos Zenithwinkel
solare Neutrinos Jahreszeiten
Tag/Nacht
Atmosphärische Neutrinos
M.Honda et al., Phys. Rev. D52(1995)
ee
(p,He)
● Verhältnis vμ : ve≈ 2 : 1
● Neutrino-Energien imGeV-Bereich
● Flugstrecke L bis zu 12700km (Ø Erde)
Super-Kamiokande: Der DetektorLage: 1000m tief in einer Mine
Fertigstellung 1996 nach 5 Jahren Bau-zeit
Vorgänger: Kamiokande (1983)Ziele:● Protonzerfall● Neutrinos aus versch. Quellen
– Sonne – Atmosphäre– Supernovae– Gamma Ray Bursts– erzeugte Neutrinostrahlen
Super-Kamiokande: Der Detektor
Weltgrößter Cherenkov Detektor
bedeutende wissenschaftliche Leistungen:
● erster Beweis der Existenz von Neutrino-Oszillationenanhand von atmophärischen Neutrinos (1998)
● Beweis des Ursprungs von solaren Neutrinos durch Echtzeitbeobachtungen
● Bestätigung des solaren Neutrino Defizits ( SNO)● beste untere Grenze für partielle Lebensdauern des
Protons (z.B. p e+ + π0, p v + K+)
Super-Kamiokande: Der Detektor● Wasser-Cherenkov Detektor● Stahlzylinder 42m hoch mit
39m Durchmesser● 50.000 Tonnen reines Wasser● innerer Detektor (ID): 32.000t
11.146 Photomultiplier (PMT)Ø 50cm, 40% Abdeckung
● äußerer Detektor (OD): 18.000t1885 PMT (Ø20cm), aktiver Veto Zähler und passive Abschirmung
● “fiducial volume” 22.500t (2m Abstand zu ID PMT) wegenSpurrekonstruktion, Abschirm.
Super-Kamiokande: Der Detektor● Erdmagnetfeld beeinflusst
PMT (timing), Abhilfe: 26 Helmholtzspulen an Tank-innenseite (50mG)
● Überdruck und Versorgung mit Radon reduzierter Luft, Polyurethan BeschichtungReduktion auf 30-50 Bq/m3
● Wasserreinigungssystem(30t/h ,geschl. Kreislauf) für max. Transparenz und min.Radioaktivität
● Spez. Widerstand nach Reinigung 18,24MΩcm
Super-Kamiokande: Messprinzip
Nachweis von geladenen Teilchen durch Cherenkov-Strahlung
Wie werden Neutrinos registriert? cos= 1n
● Neutrinos wechselwirken mit Wasser im “fiducial volume” über geladene Ströme (charged current)
aus ve (vμ) werden e (μ) Nachweis(hauptsächlich Neutrino-Nukleon WW)
● auch Wechselwirkung über neutrale Ströme, nicht Flavour-selektivAber: WQ klein, kann in Berechnungen einbezogen werden
Super-Kamiokande: e-μ - Identifizierung
1032MeV Myon aus 1063MeV Neutrino
scharfer Ring
600MeV Elektron: Brems-strahlung dominiert elektromag. Schauer diffuser Ring
Ereignis – Rekonstruktion ● PMT-Ansprechmuster
● PMT-Ladungssignal
● PMT- Zeitsignal
● ν-Flugrichtung (v||l )
● v-Flavour
● v-Energie
Myonzerfall nach Abbremsung
Myon dringt von außen ein, wird gestoppt
Super-Kamiokande: Oszillationen
Man misst das VerhältnisMyon-Neutrinos / Elektron-Neutrinosin Abhängigkeit von:
● Winkel zur Erdachse● Energie ( atmo.Neutrinos)
MC = Monte Carlo Simulation
Falls Simulation richtig und keine Oszillation: R = 1
Super-Kamiokande: Resultate
Sub-GeV : R = 0.66 ± 0.02Multi-GeV: R = 0.67 ± 0.03
Frage: Myon-Neutrino Defizit oder Elektron-Neutrino Überschuss?
kein ve-Überschuss, also nicht vμ ve
Verschwinden vμ vτ (?)
Super-Kamiokande: Resultate
Neutrino-Zerfall oder Dekohärenz der Massen-eigenzustände kann ausgeschlossen werden
Oszillationslänge Losz ≈ 2000km x Ev / GeV
(Particle Data Group 2006)
-2
Ausblick: Hyper-Kamiokande
22.5kton ~ 1000kton
Statistik gut genug um Bereich der Vorhersagen abzudecken (SUSY)
Quellen
● http://www-ekp.physik.uni-karlsruhe.de/~wagner/tp/Wi07/index.html● http://www-ik.fzk.de/%7edrexlin/astro2/astro2.html● http://www-sk.icrr.u-tokyo.ac.jp/sk/index1.html● http://cupp.oulu.fi/neutrino/● The Super-Kamiokande Detector, The Super-Kamiokande
Collaboration, Nucl. Instrum. Meth. A501(2003)418-462● Detecting Massive Neutrinos, Scientific American, 1999, Band 281,
Heft 2, S. 64-71● "The Search for Proton Decay." Scientific American 252, 54
(June, 1985)● Evidence for oscillation of atmospheric neutrinos The Super-
Kamiokande Collaboration, Phys. Rev. Lett. 81 (1998) 1562-1567● Y. Oyama (2006). "Results from K2K and status of T2K"