El electromagnetismo según la interpretación inicial de ...

El electromagnetismo seguacuten la interpretacioacuten inicial de Maxwell

Andreacute Michaud

Service de Recherche Peacutedagogique

Click here for English version

Cliquer ici pour version franccedilaise

Hier anklicken fuumlr die deutsche Uumlbersetzung

Resumen

Estaacute bien establecido que la electrodinaacutemica claacutesica la electrodinaacutemica cuaacutentica (QED por sus siglas en ingles) y la teoriacutea cuaacutentica de campo (QFT) se basan en la teoriacutea de ondas de Maxwell y sus ecuaciones pero se entiende mucho menos que estas teoriacuteas no se basan en su interpretacioacuten inicial de la relacioacuten entre los campos E y B sino en la de Ludvig Lorenz con quien Maxwell no estaba de acuerdo Maxwell consideraba que estos dos campos teniacutean que inducirse ciacuteclicamente para que la velocidad de la luz se mantuviera mientras que Lorenz consideraba que los dos campos teniacutean que alcanzar su maacutexima intensidad sincroacutenicamente al mismo momento para que se mantuviera esta velocidad las ecuaciones que permitiacutean ambas interpretaciones Sin embargo dos recientes avances confirman que la interpretacioacuten de Maxwell era correcta porque a diferencia de la interpretacioacuten de Lorenz concilia transparentemente la teoriacutea de Maxwell sobre las ondas electromagneacuteticas aplicada tan exitosa al nivel macroscoacutepico con las caracteriacutesticas electromagneacuteticas aplicables al nivel subatoacutemico a los fotones electromagneacuteticos localizados y a las partiacuteculas electromagneacuteticas elementales cargadas y masivas de las que estaacuten compuestos todos los aacutetomos y finalmente permite establecer una mecaacutenica clara de emisioacuten y absorcioacuten de fotones electromagneacuteticos por parte de los electrones durante sus interacciones al nivel atoacutemico

Palabras claves Masa magneacutetica campo magneacutetico campo eleacutectrico electroacuten emisioacuten de fotones absorcioacuten de fotones

Este artiacuteculo fue inicialmente publicado en el Journal of Modern Physics en enero de 2020

Michaud A (2020) Electromagnetism according to Maxwells Initial Interpretation Journal of Modern Physics 11 16-80 httpsdoiorg104236jmp2020111003

httpswwwscirporgpdfjmp_2020010915471797pdf

Una versioacuten ampliada de este artiacuteculo se volvioacute a publicar en diciembre de 2020 por invitacioacuten con un nuevo tiacutetulo como capiacutetulo 4 del libro titulado New Insights into Physical Science Vol 10 que forma parte de una coleccioacuten que preselecciona artiacuteculos considerados dignos de atencioacuten en la oferta global para ponerlos a disposicioacuten maacutes inmediata de la comunidad La ampliacioacuten tiene por objeto correlacionar maacutes claramente la razoacuten por la que Einstein sospechaba que la gravitacioacuten estaba relacionada con el electromagnetismo con la ecuacioacuten de fuerza de Lorentz

Michaud Andreacute (2020) Emphasizing the Electromagnetism according to Maxwells Initial Interpretation In Dr Thomas F George Editor Chapter 4 In New Insights into Physical Science Vol 10 West Bengal India Book Publisher International 2020

httpsbpbookpiorgindexphpbpicatalogbook350

(PROMOTIONAL VIDEO)

La traduccioacuten al espantildeol de la versioacuten aumentada estaacute disponible aquiacute

Aquiacute estaacute la traduccioacuten de la versioacuten original

E L E L E C T R O M A G N E T I S M O S E G Uacute N L A I N T E R P R E T A C I Oacute N I N I C I A L D E M A X W E L L

Page 2 Andreacute Michaud

1 Introduccioacuten

En 1845 Michael Faraday observoacute que al colocar una placa de cristal entre los polos de un

electroimaacuten el campo magneacutetico haciacutea girar el plano de polarizacioacuten de la luz que pasaba a

traveacutes de la placa Inmediatamente informoacute a su amigo James Clerk Maxwell de este gran

descubrimiento que demostroacute por primera vez la relacioacuten directa entre el campo magneacutetico y la

luz [1]

Es por lo tanto este experimento de Faraday el que dio lugar a la posterior teoriacutea

electromagneacutetica integrada de Maxwell ya que habiendo observado previamente que los

segundos derivados de las ecuaciones previamente establecidas para el campo eleacutectrico y el

campo magneacutetico revelaban que la energiacutea eleacutectrica y la energiacutea magneacutetica se asociaban por

separado con la velocidad de la luz [2] Maxwell llegoacute a la conclusioacuten de que la luz debe ser de

naturaleza electromagneacutetica y luego hizo el descubrimiento fundamental de que la energiacutea

electromagneacutetica implicaba una relacioacuten ortogonal de tres viacuteas entre sus tres aspectos

fundamentales sea sus aspectos eleacutectrico y magneacutetico percibidos como perpendiculares entre siacute

e al mismo tiempo tambieacuten inducidos entre siacute en un movimiento ciacuteclico estacionario oscilante

transversal a la direccioacuten del movimiento de esta energiacutea en el vaciacuteo (veacutease la Figura 1) es decir

una relacioacuten ortogonal de tres viacuteas correspondiente al producto vectorial conocido de los campos

E y B (veacutease la Figura 3-a) lo que da lugar a un tercer vector de movimiento perpendicular por

estructura a los dos primeros [3] [4]

Figura 1 Representacioacuten bipolar de 180

o fuera de fase de los campos E y B de la interpretacioacuten

de Maxwell

El siguiente hecho probablemente sorprenderaacute a muchos pero esta solucioacuten descubierta por

Maxwell quien es tambieacuten bien conocido por derivar la velocidad de la luz de la relacioacuten que

establece entre las dos constantes fundamentales de vaciacuteo εo y μo [2] no es la uacutenica solucioacuten

funcional que se ha descubierto para asociar los campos E y B con la velocidad de la luz

En resumen el matemaacutetico Ludvig Lorenz establecioacute al mismo tiempo independientemente

de Maxwell que si los campos E y B de la energiacutea electromagneacutetica se representaran

matemaacuteticamente como ambos alcanzando su maacutexima intensidad sincroacutenicamente al mismo

tiempo (ver Figura 2) esto tambieacuten ayuda a explicar la velocidad de la luz en el vaciacuteo las ondas

electromagneacuteticas que se propagan como un pulso en un eacuteter subyacente asiacute como si estuvieran

180o fuera de fase como en la solucioacuten de Maxwell

Pero el gauge de Lorenz es un concepto generalizador que combina los aspectos E y B de la

energiacutea fundamental en un campo electromagneacutetico uacutenico que desviacutea la atencioacuten inmediata de

las diferentes orientaciones vectoriales de los dos aspecto en particular el hecho de que el dipolo


Andreacute Michaud Page 3

de energiacutea representado por E estaacute orientado y distribuido en el espacio mientras que el dipolo

de energiacutea representado por B estaacute orientado y distribuido en el tiempo mientras que estos dos

aspectos estaacuten ciacuteclicamente inducidos entre siacute en orientacioacuten transversal con respecto a la

direccioacuten del movimiento vectorial de la energiacutea oscilante en el vaciacuteo

Figura 2 Representacioacuten monopolar estaacutendar de los campos E y B que alcanzan

su intensidad maacutexima simultaacuteneamente durante la fase de la interpretacioacuten de

Lorenz

La representacioacuten de la Figura 2 que se encuentra en todos los libros sobre

electromagnetismo aunque estaacute de acuerdo con la teoriacutea de ondas de Maxwell que describe la

energiacutea electromagneacutetica como un pulso que se propaga en un eacuteter subyacente y que tambieacuten

estaacute de acuerdo con sus ecuaciones sin embargo generalmente se asume erroacuteneamente que

tambieacuten es la conclusioacuten de Maxwell

De hecho Maxwell no estaba de acuerdo con este enfoque porque el concepto de gauge

desarrollado por Lorenz teniacutea la consecuencia de tratar los dos campos E y B como un campo

electromagneacutetico uacutenico a nivel general sin una estructura interna aparente a primera vista lo

que faacutecilmente nos hace olvidar que estos dos campos estaacuten separados y son de igual importancia

en la teoriacutea de Maxwell con caracteriacutesticas diferentes e irreconciliables ademaacutes de estar

mutuamente inducidos a diferencia de la solucioacuten de Lorenz tal como se pone en perspectiva a

la referencia [3]

El hecho de que esta segunda solucioacuten haya sido desarrollada por Lorenz sin embargo no es

bien conocido en la comunidad cientiacutefica porque se asocia soacutelo con el llamado gauge de Lorenz

definido por eacutel y esto soacutelo en los libros especializados de alto nivel sobre electromagnetismo

[5] porque se presta maacutes faacutecilmente que la representacioacuten de Maxwell a los diversos procesos de

generalizacioacuten matemaacutetica Pero el verdadero origen de esta solucioacuten representada por la Figura

2 no se explica claramente en las obras de referencia introductorias o generales de la fiacutesica [6]

[7]

Por lo tanto a menos que se especialicen en electromagnetismo la mayoriacutea de los fiacutesicos no

estaacuten directamente informados de que no estaacute Maxwell quien desarrolloacute este segundo enfoque y

que la electrodinaacutemica claacutesica y la teoriacutea cuaacutentica de campo (QFT) de la cual se deriva la

electrodinaacutemica cuaacutentica (QED por sus siglas en ingles) [8] [9] pero que se basan en la

interpretacioacuten de Lorenz porque en ninguna parte se destaca claramente este hecho en las obras

de referencia sobre electrodinaacutemica y QFT que fueron desarrolladas por especialistas en

electromagnetismo para quienes este hecho era obvio Por lo tanto contrariamente a los hechos

establecidos el resultado es una impresioacuten general en la comunidad de que Maxwell es el



verdadero autor de esta segunda solucioacuten y que la electrodinaacutemica y la QFT se basan

estrictamente en su interpretacioacuten

El matiz es no obstante importante porque la hipoacutetesis de de Broglie sobre el fotoacuten localizado

a partiacutecula-doble que emerge directamente de la interpretacioacuten de Maxwell estaacute por lo tanto en

contradiccioacuten con la electrodinaacutemica claacutesica y la QED porque el enfoque de Lorenz oscurece el

hecho de que tanto los campos E como B tienen la misma importancia por separado Por

ejemplo el papel predominante dado a las cargas eleacutectricas en la QED parece no dejar una

funcioacuten precisa al aspecto magneacutetico de la energiacutea electromagneacutetica en una posible mecaacutenica de

induccioacuten mutua que implicariacutea los dos campos separados contrariamente a la interpretacioacuten de

Maxwell Incluso el hecho de que tal y como estaacute formulado la QED no pueda explicar la

induccioacuten mutua de ambos campos en los sistemas LRC no parece atraer la atencioacuten sobre este

tema

2 Puesta en perspectiva seguacuten los oacuterdenes relativos de magnitud

Para poner bien en perspectiva la posibilidad de describir la energiacutea que constituye la

sustancia misma de la que estaacuten hechas todas las partiacuteculas elementales localizadas tales como

fotones electromagneacuteticos electrones y positrones a nivel subatoacutemico de una manera que no

entre en conflicto con la teoriacutea bien establecida de Maxwell de las ondas electromagneacuteticas

continuas que se aplica con tanto eacutexito a nuestro nivel macroscoacutepico primero debemos darnos

cuenta de que todos los objetos y procesos que podemos detectar y medir en la realidad objetiva

pueden clasificarse en uno de los siguientes cuatro oacuterdenes de magnitud En orden descendente

de amplitud estos diversos oacuterdenes de magnitud pueden definirse de manera muy general de la

siguiente manera

1- Nivel astronoacutemico Orden de magnitud que excede en dimensiones el marco

estricto del planeta Tierra solamente

2- Nivel macroscoacutepico El orden de magnitud en el que cualquier objeto o proceso

puede ser medido directamente en la superficie de la Tierra y en su entorno

3- Nivel submicroscoacutepico o atoacutemico Orden de magnitud de las moleacuteculas y de los

aacutetomos

4- Nivel subatoacutemico Orden de magnitud de las partiacuteculas elementales que

componen los aacutetomos asiacute como la energiacutea electromagneacutetica que constituye sus

sustancia que soporta sus movimientos determina sus inercia y que tambieacuten

puede circular libremente en forma cuantificada a la velocidad de la luz cuando

no estaacute directamente asociada a una de estas partiacuteculas elementales

Los primeros 3 niveles son generalmente familiares para todos pero el nivel subatoacutemico no lo

es Podemos percibir y medir directamente objetos y procesos en nuestro entorno a nivel

macroscoacutepico e indirectamente percibimos y medimos objetos y procesos de otros oacuterdenes de

magnitud con creciente precisioacuten a medida que nuestros instrumentos mejoran

Puede parecer paradoacutejico afirmar con tanta fuerza que la energiacutea electromagneacutetica puede

definirse directamente como siendo cuantificada en forma de fotones electromagneacuteticos

localizados al nivel subatoacutemico de acuerdo con las ecuaciones de Maxwell sin dejar de estar en

perfecta armoniacutea con su teoriacutea de las ondas electromagneacuteticas continuas que se propagan en un

medio subyacente que ha tenido tanto eacutexito como aplicada a nuestro nivel macroscoacutepico un

tema que ha sido objeto de debate desde principios del siglo XX



Debemos poner en perspectiva que no percibimos ninguna paradoja en el hecho de que

directamente observamos que la imagen de una pantalla de televisioacuten nos parece continua de

una manera fluida tal que vista desde una distancia de soacutelo unos pocos metros siendo bien

conscientes de que si nos acercamos lo suficiente tambieacuten observamos directamente a nuestro

nivel macroscoacutepico que en la realidad fiacutesica la imagen se genera por miles de filas claramente

separadas de piacutexeles muy pequentildeos claramente separados

Desde este punto de vista es interesante observar que tampoco vemos ninguna paradoja en

tratar el agua como un fluido sin una estructura interna a nuestro nivel macroscoacutepico aunque

sabemos perfectamente que a nivel submicroscoacutepico estaacute compuesta soacutelo por moleacuteculas

localizadas a su vez compuestas de aacutetomos localizados que se componen al nivel subatoacutemico de

electrones y nucleones elementales localizados cargados eleacutectricamente a su vez compuestos de

partiacuteculas electromagneacuteticas elementales cargadas eleacutectricamente localizadas y que son todas

individualmente masivas y cuantificadas incluso si no podemos ver directamente estas moleacuteculas

a nuestro nivel macroscoacutepico como en el caso de la pantalla de televisioacuten

La razoacuten por la que no vemos ninguacuten problema en percibir y tratar el agua como un fluido al

nivel macroscoacutepico incluso matemaacuteticamente aunque no podamos observar directamente las

moleacuteculas localizadas que constituyen su sustancia como podemos directamente hacer con los

piacutexeles individuales de la pantalla de televisioacuten es que entendemos que lo que percibimos como

la fluidez del agua a nuestro nivel macroscoacutepico es en realidad un un efecto de multitud

debido a las innumerables moleacuteculas de agua localizadas que se deslizan libremente unas contra

otras al nivel submicroscoacutepico Ademaacutes nuestros potentes y modernos instrumentos de

microscopiacutea electroacutenica nos permiten detectar indirectamente estas moleacuteculas individuales y los

aacutetomos que contienen al nivel submicroscoacutepico

En el caso de la energiacutea electromagneacutetica sin embargo su naturaleza granular al nivel

subatoacutemico estaacute lejos de ser tan obvia de ser percibida como en el caso de la pantalla de

televisioacuten en la que basta con acercarse a la imagen a pocos metros para pasar del orden de

magnitud que hace que parezca ser una imagen uniformemente fluida al orden de magnitud

ligeramente inferior al mismo nivel macroscoacutepico que permite percibir la realidad de su

estructura granular cuando se observa directamente a menor distancia o en el caso del agua cuya

granularidad a nivel atoacutemico se puede indirectamente observar con nuestros microscopios

electroacutenicos

El caso del agua requiere obviamente un salto mucho mayor de oacuterdenes de magnitud hacia lo

infinitamente pequentildeo entre la percepcioacuten de su fluidez a nivel macroscoacutepico y la percepcioacuten de

su granularidad submicroscoacutepica Para realmente tomar conciencia de la diferencia entre estos

dos oacuterdenes de magnitud basta pensar que los aacutetomos que constituyen las moleacuteculas de agua son

tan lejos hacia el nivel submicroscoacutepico es decir hacia lo infinitamente pequentildeo como lo son las

galaxias hacia lo infinitamente grande astronoacutemico en relacioacuten con nuestro propio nivel

macroscoacutepico en la Tierra Pero para percibir la granularidad subatoacutemica de la energiacutea

electromagneacutetica el salto desde nuestro orden de magnitud macroscoacutepico es auacuten mayor es decir

que es tan lejos en la direccioacuten de lo infinitamente pequentildeo desde el orden de magnitud ya

submicroscoacutepico de la escala atoacutemica que esta escala atoacutemica se encuentra desde nuestro propio

nivel macroscoacutepico

Para conceptualizar verdaderamente cuaacuten lejos de la escala atoacutemica se encuentra la

granularidad de la energiacutea electromagneacutetica consideremos que si el protoacuten de un aacutetomo de

hidroacutegeno dos de los cuales son parte de una moleacutecula de agua se agrandara para llegar a ser tan

grande como el sol el electroacuten estabilizado a la distancia promedio del protoacuten de su orbital de



miacutenima accioacuten se encontrariacutea tan lejos del protoacuten asiacute agrandado como la oacuterbita de Neptuno estaacute

del Sol en el sistema solar es decir que el aacutetomo de hidroacutegeno seriacutea tan grande como todo el

Sistema Solar y los fotones electromagneacuteticos que constituyen el nivel granular de la energiacutea

electromagneacutetica son del mismo orden de magnitud que la energiacutea que constituye la masa en

reposo del electroacuten y de las otras partiacuteculas electromagneacuteticas elementales masivas y cargadas

eleacutectricamente que existen dentro de la estructura del protoacuten y del neutroacuten

El principal problema al que nos enfrentamos con este nivel subatoacutemico de granularidad de la

energiacutea electromagneacutetica y de la energiacutea que constituye la masa en reposo de las partiacuteculas

elementales que constituyen los aacutetomos es que no existe un instrumento lo suficientemente

potente para observar incluso indirectamente este nivel subatoacutemico a diferencia del nivel maacutes

profundo de observacioacuten para el que es fiacutesicamente posible el del orden atoacutemico de magnitud

que permite verificar indirectamente la granularidad del agua y de todas las demaacutes sustancias

materiales de nuestro entorno en resumen una granularidad que puede ser indirectamente

verificada para todos los aacutetomos de la tabla perioacutedica pero que es inaccesible para nosotros por

el nivel de granularidad subatoacutemica de la energiacutea electromagneacutetica

Las uacutenicas pistas fiacutesicamente verificables que tenemos sobre la localizacioacuten permanente de las

partiacuteculas elementales cargadas como el electroacuten y de los cuantos de energiacutea electromagneacutetica

son los siguientes

1- Tenemos evidencia experimental faacutecilmente reproducible de que los electrones

y los fotones electromagneacuteticos se comportan sistemaacutetica casi-puntualmente

durante todos los experimentos de colisioacuten mutua (Ver Figuras 5-a y 5-b y

referencia [10])

2- Tenemos evidencia experimental faacutecilmente reproducible de que los fotones

tienen una inercia longitudinal como lo demuestra el experimento fotoeleacutectrico

de Einstein y que tienen una inercia transversal igual a la mitad de su inercia

longitudinal como lo demuestra el aacutengulo de desviacioacuten de la luz por el Sol en

muchos experimentos realizados durante los eclipses solares [3] [11]

3- Tenemos evidencia experimental desde 1933 de que fotones electromagneacuteticos

de 1022 MeV o maacutes se convierten en pares electroacuten-positroacuten cuando cruzan

partiacuteculas masivas [12] y que estos pares se conviertan de nuevo en fotones

electromagneacuteticos cuando vuelvan a entrar en contacto lo que significa que

tenemos la evidencia experimental de que la masa invariable de electrones y

positrones estaacute compuesta de la misma sustancia energiacutea electromagneacutetica

que los fotones Tambieacuten tenemos evidencia experimental desde 1997 de que

fotones electromagneacuteticos que superan el umbral de energiacutea de 1022 MeV

pueden ser desestabilizados por otros fotones electromagneacuteticos para

convertirse en pares electroacuten-positroacuten sin ninguacuten nuacutecleo masivo siendo cercano

[13]

4- Tenemos pruebas experimentales faacutecilmente reproducibles de que los electrones

en movimiento libre tienen una masa invariable en reposo de 910938188E-31

kg y una carga eleacutectrica invariable de 1602176462E-19 C

5- Tenemos evidencia experimental concluyente de que los electrones son

partiacuteculas elementales y que los protones y neutrones que constituyen el nuacutecleo

de todos los aacutetomos no son partiacuteculas elementales sino sistemas de partiacuteculas

elementales (ver Figuras 4 5 y 6 y referencia [10])



Ya que no podemos observar el nivel subatoacutemico ni directamente ni indirectamente estamos

necesariamente reducidos en nuestra exploracioacuten de este nivel para proceder por ingenieriacutea

inversa [4] es decir debemos deducir las caracteriacutesticas de las partiacuteculas electromagneacuteticas

elementales que constituyen el nivel fundamental de la realidad objetiva de lo que podemos

detectar y comprender indirectamente del comportamiento de los aacutetomos y del comportamiento

de las partiacuteculas elementales que pueden separarse de ellas es decir de los electrones cuya

estabilizacioacuten lejos de los nuacutecleos determina el volumen de espacio ocupado por los aacutetomos y

del comportamiento de los protones y neutrones que constituyen sus nuacutecleos ocupando

voluacutemenes maacutes pequentildeos asiacute como del comportamiento de la energiacutea electromagneacutetica que

emiten o absorben estas partiacuteculas elementales durante los movimientos entre los estados de

equilibrio de accioacuten estacionaria en los que los aacutetomos se estabilizan a nivel atoacutemico

Finalmente el medio de que disponemos para observar el comportamiento de los aacutetomos y de

sus elementos separables es precisamente la energiacutea electromagneacutetica que se emite o absorbe

durante estas variaciones del equilibrio de accioacuten estacionaria de los aacutetomos cuyo los graacutenulos

infinitesimales es decir los fotones electromagneacuteticos localizados proveniente de todos los

objetos que nos rodean ya sea directamente de los objetos o detectados a traveacutes de nuestros

potentes microscopios y otros dispositivos de deteccioacuten que excitan los electrones de los aacutetomos

que componen las ceacutelulas fotosensibles de nuestros ojos una excitacioacuten que se transmite paso a

paso a lo largo de nuestros nervios oacutepticos al cerebro que actualiza continuamente las imaacutegenes

de las que somos conscientes desde nuestro entorno y que analizamos para comprenderlo [14]

Estos fotones electromagneacuteticos localizados que pueden excitar los electrones lo suficiente

para que su llegada se sentildeale gradualmente a lo largo del nervio oacuteptico puede ser de una

intensidad muy variable y maacutes allaacute de una cierta intensidad logran separar los electrones de los

aacutetomos en nuestro entorno y esto es lo que permite estudiar su comportamiento separado asiacute

como el de los constituyentes de los nuacutecleos atoacutemicos a saber protones y neutrones que tambieacuten

pueden separarse por completo de sus escoltas electroacutenicas y estudiarse por separado en el caso

de los aacutetomos simples como el hidroacutegeno o el helio

Lo que hasta ahora nos impediacutea sentirnos tan coacutemodos con el tratamiento de la energiacutea

electromagneacutetica como siendo cuantificada al nivel subatoacutemico como la tratamos como ondas

electromagneacuteticas macroscoacutepicamente continuas es que durante casi un centenar de antildeos los

aspectos granulares es decir cuantificados del nivel subatoacutemico se consideran el dominio

exclusivo de la Mecaacutenica Cuaacutentica (QM por sus siglas en ingles) pero la MQ auacuten no se ha

armonizada completamente con las ecuaciones electromagneacuteticas de Maxwell que procesan con

eacutexito la energiacutea electromagneacutetica como una onda continua a nivel macroscoacutepico en otras

palabras que la trata como un fluido una armonizacioacuten incompleta que fue claramente puesta en

evidencia por Feynman quien fue el uacuteltimo investigador en intentar esta reconciliacioacuten hace maacutes

de medio siglo como lo demuestra esta cita de sus Lectures on Physics [15]

There are difficulties associated with the ideas of Maxwells theory which are

not solved by and not directly associated with quantum mechanicswhen

electromagnetism is joined to quantum mechanics the difficulties remain

Traduccioacuten

Hay dificultades asociadas con las ideas de la teoriacutea de Maxwell que no se

resuelven y no se asocian directamente con la mecaacutenica cuaacutentica cuando el

electromagnetismo se une a la mecaacutenica cuaacutentica las dificultades persisten



Como se destaca en un artiacuteculo reciente [16] todas las teoriacuteas actuales tratan

matemaacuteticamente las masas macroscoacutepicas como si no tuvieran una estructura granular interna

es decir como si estuvieran compuestas de una sustancia continua uniformemente distribuida a lo

largo de su volumen e incluso la Mecaacutenica Cuaacutentica trata la energiacutea de los electrones como si

estuviera uniformemente distribuida en el volumen entero definido por la ecuacioacuten de

Schroumldinger Esto se debe a que la estructura electromagneacutetica interna de la energiacutea que

constituye la masa de cada partiacutecula elemental como la del electroacuten asiacute como la de las que

constituyen las estructuras internas de los protones y neutrones que constituyen los nuacutecleos de

todos los aacutetomos del universo auacuten no han sido claramente establecidas y que la energiacutea de la

que depende el movimiento y el aumento del campo magneacutetico transversal de las partiacuteculas

elementales en aceleracioacuten auacuten no ha sido separada matemaacuteticamente de la energiacutea que

constituye sus masas en reposo

Recientemente sin embargo nuevos desarrollos han permitido establecer una estructura

electromagneacutetica subatoacutemica interna coherente para los fotones electromagneacuteticos localizados y

para todas las partiacuteculas electromagneacuteticas elementales de acuerdo con las ecuaciones de

Maxwell lo que finalmente hace posible encontrar natural que todos los aacutetomos esteacuten hechos a

nivel subatoacutemico de partiacuteculas elementales separadas y localizadas estabilizadas en varios

estados de resonancia de accioacuten estacionaria y que la energiacutea electromagneacutetica libre esteacute

cuantificada a nivel subatoacutemico incluso si la tratamos como una onda continua a nuestro nivel

macroscoacutepico

3 Dos avances importantes recientes

Ya en la deacutecada de 1930 Louis de Broglie propuso la hipoacutetesis de una posible estructura

interna potencialmente cuantificada de un fotoacuten electromagneacutetico localizado al nivel subatoacutemico

que se ajustariacutea a las ecuaciones de Maxwell pero cuya elaboracioacuten seguacuten eacutel mismo admite no

pareciacutea posible dentro del marco limitado de la geometriacutea espacio-temporal de 4 dimensiones de

Minkowski [17]

la non-individualiteacute des particules le principe dexclusion et leacutenergie

deacutechange sont trois mystegraveres intimement relieacutes ils se rattachent tous trois agrave

limpossibiliteacute de repreacutesenter exactement les entiteacutes physiques eacuteleacutementaires dans

le cadre de lespace continu agrave trois dimensions (ou plus geacuteneacuteralement de lespace-

temps continu agrave quatre dimensions) Peut-ecirctre un jour en nous eacutevadant hors de

ce cadre parviendrons-nous agrave mieux peacuteneacutetrer le sens encore bien obscur

aujourdhui de ces grands principes directeurs de la nouvelle physique ([17] p

273)

Traduccioacuten

la no-individualidad de las partiacuteculas el principio de exclusioacuten y la

energiacutea de intercambio son tres misterios estrechamente relacionados todos

ellos se relacionan con la imposibilidad de representar con precisioacuten las

entidades fiacutesicas elementales en el marco del espacio continuo tridimensional (o

maacutes generalmente del espacio-tiempo continuo de cuatro dimensiones) Quizaacutes

alguacuten diacutea escapando de este marco podremos comprender mejor el significado

auacuten hoy muy oscuro de estos grandes principios rectores de la nueva fiacutesica

Sin embargo dos desarrollos recientes han hecho posible desarrollar esta estructura

electromagneacutetica interna del fotoacuten localizado propuesto por de Broglie en perfecta conformidad



con las ecuaciones de Maxwell y posiblemente encontrar que todas las partiacuteculas elementales

masivas estables y cargadas eleacutectricamente de las cuales los aacutetomos son compuestos al nivel

subatoacutemico tambieacuten podriacutean ser descritas de la misma manera en conformidad con las ecuaciones

de Maxwell

La nueva luz arrojada por estos nuevos desarrollos recientes sobre la naturaleza de la energiacutea

electromagneacutetica fundamental ha permitido volver a centrar desde esta nueva perspectiva la

mayor parte de las conclusiones extraiacutedas en el pasado a partir de todos los datos experimentales

recogidos hasta la fecha a nivel subatoacutemico Estas conclusiones revisadas se explicaron a

continuacioacuten en una veintena de artiacuteculos cada uno de los cuales analiza un aspecto especiacutefico de

la cuestioacuten y a los que se haraacute referencia durante esta siacutentesis final

4 El primer gran avance

El primero de estos dos desarrollos fue el desarrollo de una geometriacutea maacutes extedida del

espacio basada en la relacioacuten ortogonal de tres viacuteas que Maxwell asocioacute con los tres aspectos

fundamentales de la energiacutea electromagneacutetica cuya la luz se constituye al nivel subatoacutemico a

saber sus aspectos eleacutectrico y magneacutetico percibidos como perpendiculares entre siacute y que se

inducen mutuamente en un movimiento transversal ciacuteclico de oscilacioacuten estacionaria de la

energiacutea que miden estos campos en relacioacuten con la direccioacuten de movimiento en el vacio de esta

energiacutea en el espacio sea una direccioacuten de movimiento en el vacio perpendicular a la direccioacuten

de oscilacioacuten transversal estacionaria de la energiacutea representada por ambos campos (ver Figura

1)

La geometriacutea tresespacial (ver Figura 3) necesaria para desarrollar la ecuacioacuten LC derivada de

la hipoacutetesis de de Broglie [3] de acuerdo con la interpretacioacuten de Maxwell (Figura 1) fue

presentada formalmente en el evento CONGRESS-2000 en julio de 2000 en la Universidad

Estatal de San Petersburgo [18]

Figura 3 El conjunto de los vectores mayores y menores aplicables a la geometriacutea tresespacial

Esta geometriacutea maacutes extendida del espacio al nivel subatoacutemico se describe completamente en

la referencia [4] pero puede resumirse brevemente de la siguiente manera El meacutetodo consiste en

aumentar geomeacutetricamente cada uno de los 3 vectores electromagneacuteticos lineales estaacutendar i j y k

(Figura 3-a) aplicables al espacio normal transformaacutendolos en 3 espacios vectoriales 3D

completamente desarrollados (Figura 3-b) cada uno de los cuales ahora identificados como los


0 Andreacute Michaud

espacios X Y y Z (Figura 3-c) cada espacio permaneciendo perpendicular a los otros dos y los

tres conectados a traveacutes de su comuacuten puntual origen

Este centro comuacuten puede entenderse ahora como un punto de paso situado en el centro de

cada cuanto electromagneacutetico localizado al nivel subatoacutemico a traveacutes del cual la sustancia-

energiacutea de la partiacutecula podriacutea fluir libremente entre los tres espacios como entre vasos

comunicantes para permitir el establecimiento de una oscilacioacuten transversal estacionaria de la

mitad de la energiacutea de la partiacutecula entre sus aspectos E y B entre los dos espacios-YZ asiacute como

un reparto igualitario de la energiacutea total de la partiacutecula entre el medio-cuanto de la energiacutea que

oscila transversalmente de los campos E y B del complejo-transversal-doble-YZ y el medio-

cuanto de la energiacutea unidireccional del momento de la partiacutecula que reside en el espacio-X

Para visualizar mentalmente el movimiento de la energiacutea en este complejo geomeacutetrico

tresespacial de 9 dimensiones mutuamente ortogonales es suficiente imaginar cada uno de los 3

conjuntos de vectores menores i j y k en la Figura 3-b como si fueran las varillas plegadas de 3

paraguas metafoacutericos Esto permite que cualquiera de ellos se abra mentalmente a voluntad uno

a la vez hasta una expansioacuten ortogonal completa para observar y describir matemaacuteticamente el

comportamiento de la energiacutea en este espacio 3D completamente desplegado durante cada fase

del movimiento oscilatorio Las figuras 3-b y 3-c muestran las dimensiones de los 3 espacios

semi-plegadas para permitir una identificacioacuten clara y uacutenica de cada uno de los 9 ejes ortogonales

internos resultantes

5 El segundo gran avance

El segundo desarrollo ocurrioacute unos antildeos maacutes tarde en 2003 cuando Paul Marmet publicoacute un

importante artiacuteculo describiendo una nueva relacioacuten que percibiacutea entre el aumento progresivo de

la intensidad del campo magneacutetico transversal de un electroacuten durante la aceleracioacuten y el aumento

simultaacuteneo de su masa medible transversalmente [19] lo que permitioacute distinguir claramente la

energiacutea variable del momento del electroacuten que tambieacuten aumenta durante su aceleracioacuten de la

energiacutea igualmente variable del incremento de su campo magneacutetico transversal y tambieacuten

separar claramente estas dos cantidades variables de energiacutea de la energiacutea invariable que

constituye la masa en reposo del electroacuten como se describe en un artiacuteculo publicado en 2007 en

la misma revista International IFNA-ANS Journal de la Universidad Estatal de Kazan [20]

Este descubrimiento permitioacute entonces observar que todas las partiacuteculas elementales cargadas

que constituyen los aacutetomos tienen exactamente la misma estructura electromagneacutetica interna LC

en esta geometriacutea espacial maacutes grande acompantildeada de una energiacutea portadora que implica una

energiacutea de momento y una energiacutea de campo magneacutetico transversal que se estructuran en forma

ideacutentica a la estructura electromagneacutetica interna descrita con la ecuacioacuten LC desarrollada para

describir el fotoacuten de partiacuteculas dobles localizado de la hipoacutetesis de Broglie [3] [21] [22] [23] lo

que permitioacute entonces establecer sus respectivas ecuaciones tresespaciales LC como se resume

en la referencia [4] como lo veremos maacutes adelante

Debe tenerse en cuenta que esta estructura electromagneacutetica interna LC tambieacuten es aplicable a

todas las partiacuteculas electromagneacuteticas elementales cargadas eleacutectricamente que constituyen las

partiacuteculas complejas inestables ya que sean eleacutectricamente neutras o no tales como piones

kaones y otras partiacuteculas efiacutemeras complejas resultantes de colisiones destructivas entre

partiacuteculas elementales [24]

Sin embargo soacutelo estudiaremos aquiacute las partiacuteculas estables que constituyen la estructura

estable de los aacutetomos de la tabla perioacutedica y sus nuacutecleos asiacute como los positrones y fotones



electromagneacuteticos en movimiento libre porque todas las partones inestables generadas por

colisiones destructivas no tienen ninguacuten papel en el establecimiento y la estabilidad del universo

ya que sin excepcioacuten se desintegran casi instantaacuteneamente liberando su exceso de energiacutea en

secuencias de pasos bien conocidas [25] hasta que todo lo que queda de ellas resulta ser una u

otra o muchas del muy pequentildeo conjunto de partiacuteculas elementales estables cargadas

eleacutectricamente y masivas de las que estaacuten hechos los aacutetomos [24]

Pero primero debemos prestar atencioacuten a un error tipograacutefico en la ecuacioacuten (M-7) del

documento de Marmet que hace difiacutecil percibir claramente que su derivacioacuten es verdaderamente

impecable Para hacer obvia su secuencia ininterrumpida de razonamiento su derivacioacuten hasta la

ecuacioacuten (M-7) a partir de la ecuacioacuten de Biot-Savart seraacute completamente detallada aquiacute La

continuacioacuten de su derivacioacuten hasta la ecuacioacuten (M-23) sigue siendo faacutecil de seguir directamente

en su artiacuteculo [19] y se explica y analiza con mayor claridad en otro artiacuteculo recientemente

publicado [4]

Aunque la segunda parte de su artiacuteculo que comienza con la Seccioacuten 7 se refiere a una

hipoacutetesis personal sobre una posible estructura interna del electroacuten que por supuesto estaacute sujeta a

discusioacuten la primera parte de su artiacuteculo no es de ninguna manera hipoteacutetica sino que maacutes bien

elabora una derivacioacuten sin fallas a partir de la ecuacioacuten de Biot-Savart que a su vez se establecioacute

directamente a partir de datos experimentales que pueden ser faacutecilmente recolectados a voluntad

dando lugar al establecimiento de una nueva ecuacioacuten (su ecuacioacuten M-23) que parece no dejar

lugar a dudas para citar al propio Marmet de que el aumento de la llamada masa relativista

[del electroacuten en aceleracioacuten] no es en realidad maacutes que la masa del campo magneacutetico generado

debido a la velocidad del electroacuten [19]

2

2

e

2

2

e

2

0

c

v

2

M

c

v

r

1

8π

eμ

(M-23)

Para evitar confusiones en la numeracioacuten de las ecuaciones de este artiacuteculo las ecuaciones que

procedan directamente del artiacuteculo de Marmet iraacuten precedidas del prefijo M- seguido del

nuacutemero de esta ecuacioacuten en el artiacuteculo original [19] para que el lector pueda localizarlas

directamente en su artiacuteculo original

La ecuacioacuten (M-23) sugiere muchas posibilidades que nunca han sido consideradas antes la

maacutes importante de las cuales es que resalta una inconsistencia entre la teoriacutea de la relatividad

restringida (RR) y el electromagnetismo que de otra manera no podriacutea ser notada porque la idea

misma de que la energiacutea que aumenta gradualmente el campo magneacutetico transversal de un

electroacuten bajo aceleracioacuten tal como se calcula con las ecuaciones del electromagnetismo podriacutea

ser la misma energiacutea que tambieacuten puede ser medida experimentalmente como su masa transversal

aumentando gradualmente con su velocidad tal como se calcula con las ecuaciones de la

mecaacutenica relativista estaacute ausente de la RR por una razoacuten que se explicaraacute maacutes tarde

La primera indicacioacuten de que un solo cuanto de energiacutea podriacutea ser responsable tanto del

aumento del campo magneacutetico transversal del electroacuten como del aumento relativista de su masa

medible transversalmente se establece por el hecho bien conocido de que el campo magneacutetico

medido alrededor de un hilo que conduce una corriente eleacutectrica estable que por supuesto estaacute

compuesto de electrones que circulan todos a la misma velocidad y en la misma direccioacuten en este

hilo estaacute orientado perpendicularmente es decir transversalmente con respecto a la direccioacuten de

movimiento de los electrones lo que se refleja en la ley de Biot-Savart tal y como Marmet lo

puso en perspectiva al principio de su artiacuteculo [19]



Un punto importante ya debe ser subrayado con respecto al haacutebito adquirido desde Maxwell

de pensar en la familiar relacioacuten ortogonal de tres viacuteas de la energiacutea electromagneacutetica que

implica campos eleacutectrico y magneacutetico perpendiculares entre siacute y que al mismo tiempo seriacutean

perpendiculares a la direccioacuten del movimiento de la energiacutea

Es un hecho raramente mencionado en las obras de referencia que el concepto idealizado del

campo eleacutectrico fue introducido por Gauss como una representacioacuten conceptual geomeacutetrica y

matemaacutetica idealizada de la interaccioacuten de Coulomb disminuyendo omnidireccionalmente

hacia cero a distancia infinita de acuerdo con la regla del inverso del cuadrado de la distancia a

partir de un valor maacuteximo situado en el punto en que se ubicariacutea en el espacio la carga de test

uacutenica que queda en la ecuacioacuten de Coulomb cuando se retira la segunda carga de la ecuacioacuten

como se ha subrayado en un artiacuteculo reciente [14] Este concepto idealizado fue entonces

conceptualizado geomeacutetricamente y matemaacuteticamente para representar el aspecto magneacutetico de

la energiacutea electromagneacutetica en la forma de un campo magneacutetico

Por lo tanto seraacute importante para el resto de este anaacutelisis de tener en cuenta la intencioacuten

original de Gauss de que estos campos sean considerados soacutelo como herramientas

geomeacutetricas y matemaacuteticas idealizadas destinadas uacutenicamente a representar la energiacutea real

que se supone que existe fiacutesicamente y que es la propia energiacutea electromagneacutetica la que

realmente existe la que se auto-estructura fiacutesicamente por asiacute decirlo seguacuten esta doble

configuracioacuten perpendicular resultante de su oscilacioacuten electromagneacutetica transversal es decir

una oscilacioacuten que se orienta transversalmente con respecto a la energiacutea del momento

unidireccional que soporta su movimiento en el espacio

El resultado es que la propia energiacutea transversal que la derivacioacuten de Marmet identifica como

responsable simultaacuteneamente del aumento del campo magneacutetico transversal y del aumento de la

masa relativista transversal medible [34] del electroacuten durante la aceleracioacuten soacutelo puede

orientarse perpendicularmente a la direccioacuten del movimiento de los electrones cuya circulacioacuten

genera la corriente estable que se puede medir mediante la ecuacioacuten Biot-Savart

Esto significa por supuesto que la energiacutea que soporta el momento creciente de un electroacuten

en aceleracioacuten calculable utilizando la ecuacioacuten de la mecaacutenica relativista ΔK=γmov22 nunca

puede ser la misma energiacutea que soporta su campo magneacutetico creciente perpendicularmente

calculable utilizando la ecuacioacuten Biot-Savart la cual presumiblemente corresponde a la energiacutea

del incremento de la masa transversal calculable con la ecuacioacuten de la mecaacutenica relativista

ΔE=Δmc2= (γmoc

2 - moc

2) porque es fiacutesicamente y vectorialmente imposible que un solo

cuanto de energiacutea se mueva en estas dos direcciones perpendiculares simultaacuteneamente y tambieacuten

porque la cantidad total de soacutelo una de estas dos cantidades de energiacutea es insuficiente para

explicar tanto el aumento de su momento longitudinal como el incremento simultaacuteneo de su

campo magneacutetico transversal orientado perpendicularmente a cualquier velocidad dada

Por otro lado la primera ecuacioacuten de Maxwell que es de hecho la ecuacioacuten de Gauss ya

mencionada para el campo eleacutectrico y que se convierte de nuevo en la ecuacioacuten simple de

Coulomb cuando se introduce una segunda carga en el campo idealizado de la carga de prueba

revela que la cantidad total de energiacutea inducida en cada carga en aceleracioacuten corresponde sea al

doble de la energiacutea del momento longitudinal ΔK=γmov22 o alternativamente al doble de la

energiacutea del incremento de masa-relativistacampo-magneacutetico transversal ΔE=Δmmc2 De hecho

esto revela que las dos cantidades de energiacutea son siempre iguales por estructura y que esta suma

soacutelo puede consistir en sus induccioacuten simultaacutenea cuyo ΔE tambieacuten representando el

incremento del campo magneacutetico transversal del electroacuten durante su aceleracioacuten la suma de las

dos cantidades que constituyen entonces la cantidad total de energiacutea necesaria para contabilizar el



aumento simultaacuteneo de la velocidad y del campo magneacutetico transversal asociado a saber

ΔE=ΔK + Δmmc2 =γmov

22 + (γmoc

2 - moc

2) como se demuestra en la referencia [4]

Por lo tanto seriacutea maacutes apropiado hablar en realidad de dos medio-cuantos de energiacutea que

constituyen un uacutenico cuanto de energiacutea inducida El hecho de que este cuanto de energiacutea total

calculado con la ecuacioacuten de Coulomb variacutea de manera infinitesimalmente gradual en funcioacuten de

la distancia inversa entre dos partiacuteculas cargadas tambieacuten demuestra que esta energiacutea variacutea

adiabaacuteticamente y esto uacutenicamente en funcioacuten de la inversa de las distancias que separan todas

las partiacuteculas cargadas entre siacute bajo la interaccioacuten de Coulomb esteacuten o no en movimiento

Una indicacioacuten adicional que apoya la conclusioacuten de que estos dos medio-cuantos de energiacutea

deben existir simultaacuteneamente es que para poder calcular el incremento del campo magneacutetico ΔB

asociado con cualquier velocidad de un electroacuten siendo acelerado usando la forma generalizada

de la ecuacioacuten de Marmet (M-7) establecida en la referencia [20] es que estaacute la longitud de onda

de esta doble cantidad de energiacutea proporcionada por la ecuacioacuten de Coulomb que debe utilizarse

para obtener este valor correcto ΔB del incremento del campo magneacutetico transversal del electroacuten

en movimiento lo que se demostraraacute precisamente con la ecuacioacuten (9) maacutes adelante

6 Contexto histoacuterico del desarrollo de la teoriacutea de la Relatividad Restringida

Pero el hecho mismo de que estos dos medio-quanta de energiacutea sean siempre iguales en

cantidad creoacute inicialmente confusioacuten en la comunidad en ausencia de esta nueva informacioacuten

que soacutelo estaacute disponible desde la reciente desviacioacuten de Marmet Esta confusioacuten llevoacute a la

conclusioacuten de que soacutelo uno de estos dos medio-cuantos era la cantidad total de energiacutea inducida

durante el proceso de aceleracioacuten relativista del electroacuten y se establecioacute un famoso desacuerdo

entre los teoacutericos a principios del siglo XX

Por ejemplo Minkowski [26] Lorentz [27] y Einstein [28] asociaron este uacutenico medio-cuanto

de energiacutea estrictamente con el momento una conclusioacuten que es una parte integral de la teoriacutea de

la relatividad restringida mientras que Abraham [29] Poincareacute [30] y Planck [31] asociaron el

medio-cuanto medido de la energiacutea de movimiento con un aumento de la masa transversal

medible

7 La conclusioacuten de Minkowski Lorentz y Einstein

Consultando un famoso artiacuteculo de Max Planck de 1906 [31] cabe sentildealar que se refiere a la

energiacutea que constituye la masa de un electroacuten en movimiento E=γmoc2 con los teacuterminos

lebendige Kraft (Veacutease el comentario que sigue a su ecuacioacuten 8 paacutegina 140 de su texto

identificando esta energiacutea con el teacutermino L) que se traduce en espantildeol con los teacuterminos fuerza

cineacutetica (o fuerza vibratoria o fuerza viva para una traduccioacuten literal del alemaacuten) lo que

pone en perspectiva que a principios del siglo XX la diferencia entre el concepto de fuerza

como la fuerza calculable utilizando la ecuacioacuten de Coulomb o la ecuacioacuten de aceleracioacuten de

masa fundamental F=ma que conceptualizamos que tiene las dimensiones de julios por

metro [2] y el concepto de energiacutea inducida por la interaccioacuten de Coulomb que se obtiene

multiplicando la fuerza de Coulomb por la distancia entre dos cargas que conceptualizamos

como si soacutelo tuvieran la dimensioacuten de los julios[2] no estaba todaviacutea claramente establecida

ya que estas dos nociones aparentemente no se distinguen todaviacutea claramente La uacutenica

referencia al momento en su texto es Impulskoordinaten (coordenadas del momento) que no



asocia con la energiacutea que lo sostiene en el contexto del debate en curso en ese momento y esto

en el momento histoacuterico en que el debate en relacioacuten con la introduccioacuten de la RR se estaba

desatando

En contraste en la comunidad fiacutesica fundamental germaacutenica actual el momento (Impuls -

en aleman) se conceptualiza inmediatamente como una cantidad de energiacutea cineacutetica kinetische

Energie que se mueve en una direccioacuten vectorial especiacutefica como en las comunidades fiacutesicas de

otras idiomas Pocos parecen hoy plenamente conscientes de que a principios del siglo XX los

mayores avances de la fiacutesica fundamental se produjeron en Europa y de que los artiacuteculos

originales se escribieron principalmente en alemaacuten pero tambieacuten en franceacutes e italiano y de que

algunos de estos artiacuteculos fundadores auacuten no han sido traducidos formalmente al ingleacutes

contrariamente a la creencia popular y algunos lo han hecho muy tarde Por ejemplo el texto de

un artiacuteculo fundamental de Herman Minkowski de 1907 titulado Das Relativitaumltsprinzip fue

traducido al ingleacutes muy recientemente en 2012 por Fritz Lewertoff [26] Praacutecticamente todos los

escritos de Louis de Broglie cuya obra completa acaba de ser traducida al ruso auacuten no ha sido

traducida al ingleacutes Por lo tanto es importante consultar los artiacuteculos formales en su idioma

original para garantizar la precisioacuten de las versiones traducidas y especialmente para poner en

perspectiva el alcance maacutes limitado del cuerpo de conocimientos establecido en ese momento y

el cual fue la base de su redaccioacuten

Analizando el artiacuteculo de Lorentz de 1904 [27] que introdujo el concepto de relatividad

introduciendo el factor γ en las ecuaciones de la mecaacutenica claacutesica lo que llevoacute a Planck a

escribir su ya citado artiacuteculo de 1906 [31] se puede ver que el concepto de fuerza de Coulomb

estaacute claramente definido pero que la energiacutea del momento relativista del electroacuten se calcula de la

manera que intuitivamente nos viene a la mente inicialmente es decir antildeadiendo el factor γ a

la ecuacioacuten cineacutetica inicial de Newton K=mov22 pero no modifica esta ecuacioacuten para

incorporar el medio-cuanto de energiacutea transversal que soporta el incremento correspondiente de

su campo magneacutetico como se describe en la referencia [32] o alternativamente no multiplica la

fuerza obtenida mediante la ecuacioacuten de Coulomb por la distancia entre las dos cargas para

obtener la energiacutea adiabaacutetica total inducida en cada una de ellas por la interaccioacuten coulombiana a

esa distancia como se describe en la referencia [4]

Por lo tanto debemos ser plenamente conscientes de que si dos de los maacutes grandes

descubridores de la eacutepoca Planck y Lorentz no hubieran hecho el viacutenculo ontoloacutegico que ahora

nos es evidente entre la interaccioacuten de Coulomb y la induccioacuten de la energiacutea cineacutetica en las

partiacuteculas cargadas asiacute como el viacutenculo entre esta energiacutea inducida electromagneacuteticamente y la

energiacutea cineacutetica que provoca el movimiento de los cuerpos macroscoacutepicos masivos seguacuten la

perspectiva proporcionada por la mecaacutenica claacutesicarelativista cuya masa soacutelo puede ser la suma

de las masas de estas partiacuteculas elementales cargadas eleacutectricamente esto significa

necesariamente por extensioacuten que esta relacioacuten no estaba todaviacutea claramente establecida en toda

la comunidad cientiacutefica en ese momento tan inesperado como eso nos pueda parecer hoy en diacutea

Sin embargo sigue siendo sorprendente que los grandes descubridores de la eacutepoca fueran

capaces de establecer las ecuaciones de la mecaacutenica claacutesicarelativista con tanta precisioacuten sin

haber podido beneficiarse de la retrospectiva que tenemos ahora despueacutes de otro siglo de

experimentacioacuten que ahora permite percibir claramente esta relacioacuten entre la llamada fuerza de

Coulomb obtenida multiplicando la carga unitaria de la ecuacioacuten de campo eleacutectrico establecida

por Gauss E= e4πεod2 [6] por una segunda carga e que actuacutea seguacuten la ley del inverso del

cuadrado de la distancia entre las cargas eleacutectricas 1d2 es decir F=emiddotE= e

24πεod

2 y la

cantidad de energiacutea cineacutetica adiabaacutetica [33] que esta fuerza induce en estas cargas eleacutectricas en



funcioacuten del simple inverso de la distancia que las separa 1d es decir E=dmiddotF= e24πεod

conceptos que pareciacutean difiacuteciles de distinguir claramente entre siacute a traveacutes de la niebla de

incertidumbre que auacuten rodeaba las relaciones entre estos conceptos electromagneacuteticos que no

estaban en ese momento en un proceso de exploracioacuten metoacutedico y que todaviacutea no lo son (veacutease

la siguiente seccioacuten) y el concepto claacutesico de masa que formaba parte de la mecaacutenica claacutesica

y que todaviacutea se consideraba que no teniacutea ninguna conexioacuten con el electromagnetismo en ese

momento

Esto explica por queacute el concepto de fuerza no ha sido especiacuteficamente incorporado en la RR

para justificar el aumento de la energiacutea de una masa en movimiento o en aceleracioacuten y tambieacuten

por queacute la nocioacuten misma de fuerza estaacute simplemente ausente de la teoriacutea de la Relatividad

General (RG) en la que se sustituye como la causa ontoloacutegica de la existencia de la energiacutea por

un movimiento inercial de cuerpos masivos movimiento supuestamente causado por una

supuesta curvatura del espacio-tiempo lo que impidioacute que la ecuacioacuten de Coulomb que se

basa en el concepto de fuerza asociada a la aceleracioacuten de partiacuteculas cargadas eleacutectricamente

se asociara conceptualmente con la aceleracioacuten de la masa del electroacuten desde esta perspectiva

porque no se establece ninguacuten viacutenculo en esta teoriacutea entre el concepto de masa claacutesica y el

hecho de que todos los cuerpos masivos macroscoacutepicos soacutelo pueden estar constituidos por

partiacuteculas masivas elementales cargadas eleacutectricamente [16] como se veraacute maacutes adelante

Por extrantildeo que parezca maacutes de un siglo despueacutes de los decisivos experimentos de Kaufman

con electrones aceleradas a velocidades relativistas [34] no existe en la RR ninguacuten concepto de

aumento del campo magneacutetico de la masa del electroacuten durante la aceleracioacuten lo que hace que

parezca normal seguacuten esta teoriacutea que soacutelo la energiacutea del momento aumente con la velocidad es

decir una velocidad aparentemente causada por una teoriacutea de aceleracioacuten inercial

8 La conclusioacuten de Planck Poincareacute y Abraham

Como se mencionoacute anteriormente Abraham [29] Poincareacute [30] y Planck [31] asociaron el


medible pero no la relacionaron de ninguna manera con el aumento transversal simultaacuteneo del

campo magneacutetico asociado Desde esta perspectiva el momento de una masa en movimiento no

tiene existencia fiacutesica sino que se considera como un pulso que se propaga en un eacuteter subyacente

que propulsariacutea la masa lo que tambieacuten hace que parezca normal desde este segundo punto de

vista que uacutenicamente el medio-cuanto de energiacutea de la masa transversal aumente con la

velocidad

Este desacuerdo entre las posiciones de Einstein Minkowski y Lorentz por un lado y de

Poincareacute Abraham y Planck por otro sigue siendo objeto de interminables discusiones en la

comunidad En ambos casos no se establece ninguna relacioacuten con la doble cantidad de energiacutea

revelada por la ecuacioacuten de Coulomb como siendo inducida ontoloacutegicamente simultaacuteneamente

por la interaccioacuten de Coulomb en el electroacuten durante su aceleracioacuten y ninguna de estas

soluciones sugiere siquiera que los dos medio-cuantos podriacutean aumentar simultaacuteneamente

Por lo tanto una clara toma de conciencia de la existencia simultaacutenea de estos dos medio-

cuantos perpendiculares entre siacute a la luz del descubrimiento de Marmet y en relacioacuten con la

ecuacioacuten de Coulomb es necesaria para lograr una completa armonizacioacuten de la mecaacutenica

claacutesicarelativista y del electromagnetismo



9 Los principios axiomaacuteticos absolutos

Volvamos por un momento a esta ya mencionada niebla de incertidumbre que rodeaba los

conceptos de la fuerza de Coulomb y de la energiacutea inducida por esta fuerza durante el desarrollo

la teoriacutea de la relatividad restringida a principios del siglo XX

A lo largo de la historia antes de que la extensioacuten del conocimiento acumulado en la eacutepoca

hubiera permitido identificar constantes absolutas en la Naturaleza sobre las que se podriacutean haber

desarrollado teoriacuteas para explicar procesos observables en la realidad objetiva el meacutetodo

utilizado para fundamentar estas teoriacuteas consistioacute en establecer principios axiomaacuteticos

absolutos como puntos de referencia para fundamentar firmemente explicaciones racionales

sobre la naturaleza de la energiacutea de la masa de las cargas eleacutectricas etc Estos principios se

convirtieron eventualmente en dogmas idealizados que la comunidad cientiacutefica adoptoacute como

referencias seguras en los que basar las teoriacuteas que se estaban desarrollando tales como el

Principio de Conservacioacuten de la Energiacutea el Principio de Exclusioacuten de Pauli los Principios de

accioacuten estacionaria y de miacutenima accioacuten etc

La mayoriacutea de estos principios son principios idealizados positivos como el principio de

conservacioacuten de la energiacutea que por definicioacuten no admite ninguna excepcioacuten pero que no

desalienta activamente la investigacioacuten sobre posibles limitaciones de sus alcance o incluso la

validez del propio principio en relacioacuten con su aplicabilidad a la realidad fiacutesica que podriacutea haber

sido menos bien comprendida cuando se formuloacute

De hecho en el caso de este uacuteltimo principio por ejemplo el grado de conocimiento actual

permite definir mejor su alcance en relacioacuten con la realidad objetiva al observar que el Principio

de conservacioacuten de la energiacutea sigue siendo vaacutelido mientras que un sistema ya estabilizado en un

estado de equilibrio de accioacuten estacionaria permanezca en este estado pero que si se requiere este

sistema para variar este estado de equilibrio de accioacuten estacionaria de tal manera que se estabilice

axialmente en un estado de accioacuten estacionaria maacutes eneacutergico o menos eneacutergico que el estado

inicial este cambio soacutelo puede ser adiabaacutetico en su naturaleza [33]

Este es precisamente el caso de las sondas espaciales que estaacuten alejadas de la Tierra y que se

han lanzados en trayectorias de miacutenima accioacuten de escape del sistema solar por ejemplo [35] [36]

[37] [38] como veremos maacutes adelante Cuando tales sistemas se estabilizan en un nuevo estado

de equilibrio axial de accioacuten estacionaria el principio de conservacioacuten de energiacutea se aplica

nuevamente pero con referencia a este nuevo estado de equilibrio axial de accioacuten estacionaria

De hecho las masas de las que estaacuten hechas estas sondas nunca volveraacuten al estado de accioacuten

estacionaria axial que teniacutean antes de su lanzamiento

En realidad todos los estados de accioacuten estacionaria permitidos en la realidad objetiva forman

parte de una jerarquiacutea de estados de equilibrio electromagneacutetico estacionarios axialmente

distribuidos que van desde los estados estacionarios del orden de magnitud subatoacutemico hasta los

del orden de magnitud astronoacutemico cuya correlacioacuten jeraacuterquica detallada auacuten no se ha

establecido completamente y la uacutenica manera de que una partiacutecula elemental o una masa maacutes

grande se mueva axialmente de uno de estos estados de equilibrio estacionario a otro es a traveacutes

de una trayectoria de miacutenima accioacuten que necesariamente implique un cambio adiabaacutetico en su

energiacutea portadora Esta jerarquiacutea de estados estacionarios se discutiraacute maacutes adelante pero por

ahora volvamos al tema principal de esta seccioacuten es decir los principios axiomaacuteticos absolutos

establecidos histoacutericamente



Entre el conjunto de dogmas axiomaacuteticos positivos histoacutericamente establecidos sin

embargo se encuentra uno el de facto rechazado concepto de accioacuten-a-distancia tambieacuten

llamado despectivo accioacuten-fantasma-a-distancia (spooky-action-at-a-distance - en ingles) que

estaacute universalmente asociado injustificadamente con la llamada fuerza de Coulomb que es un

dogma negativo y absoluto en el sentido de que ha desalentado activamente cualquier

investigacioacuten en la comunidad para tratar de estudiar y comprender la naturaleza de la interaccioacuten

de Coulomb aunque subyace directamente la primera ecuacioacuten de Maxwell sea la ecuacioacuten de

Gauss para el campo eleacutectrico como se describioacute anteriormente la cual es universalmente

aceptada como vaacutelida

El malentendido que aparentemente llevoacute a la idea misma de una llamada accioacuten-a-

distancia en referencia a la fuerza de Coulomb parece haber sido que esta llamada fuerza

estaba asociada con el concepto de una atraccioacuten tal como se define en la teoriacutea gravitacional

macroscoacutepica de Newton en lugar de estar asociada con un proceso de induccioacuten de energiacutea la

mitad de la cual soporta un momento unidireccional en las partiacuteculas cargadas eleacutectricamente al

nivel subatoacutemico y que esta supuesta atraccioacuten entre partiacuteculas cargadas de signos eleacutectricos

opuestos se consideraba erroacuteneamente debida a una fuerza atractiva en lugar de ser entendida

como un movimiento impulsado por una energiacutea de momento unidireccional de una partiacutecula

cargada eleacutectricamente hacia otra partiacutecula cargada eleacutectricamente de signo contrario y que una

repulsioacuten erroacuteneamente asumida como debida a una fuerza repulsiva entre partiacuteculas

cargadas del mismo signo es en realidad un movimiento de una partiacutecula cargada eleacutectricamente

que se aleja de otra partiacutecula cargada eleacutectricamente del mismo signo propulsada por una

energiacutea de momento unidireccional sin que intervenga absolutamente ninguna fuerza como

se analiza en la referencia [16]

El concepto de interaccioacuten de Coulomb ha sido ahora brevemente redefinido en una forma

maacutes realista y para distanciarse del concepto de fuerza newtoniana que es uacutetil a nivel

macroscoacutepico pero que es engantildeoso al tratar con partiacuteculas elementales masivas y cargadas a

nivel subatoacutemico el teacutermino interaccioacuten coulombiana o interaccioacuten de Coulomb se

utilizaraacuten generalmente maacutes adelante en este artiacuteculo en lugar del engantildeoso teacutermino fuerza de

Coulomb

Cien antildeos despueacutes que Lorentz Planck Einstein de Broglie y Schroumldinger por nombrar soacutelo

algunos de los extraordinariamente dedicados cientiacuteficos de la eacutepoca revolucionaron la fiacutesica

fundamental a principios del siglo XX parece que ahora sabemos lo suficiente sobre el nivel

subatoacutemico para acabar con estos principios y dogmas axiomaacuteticos absolutos identificando

claramente los liacutemites fiacutesicos de su aplicacioacuten como en el caso del Principio de conservacioacuten de

la energiacutea o simplemente eliminando aquellos que en uacuteltima instancia han demostrado ser

barreras equivocadas para la investigacioacuten debido a un conocimiento inicial insuficiente sobre la

verdadera naturaleza de la interaccioacuten de Coulomb por ejemplo que ahora sabemos que es la

causa de la induccioacuten adiabaacutetica simultaacutenea de los dos medio-cuantos perpendiculares de energiacutea

ahora correctamente identificados en todas las partiacuteculas elementales cargadas existentes una

interaccioacuten de Coulomb cuya naturaleza auacuten no se ha comprendido claramente

10 Nombres inapropiados dados a ciertos estados y procesos

Los mismos nombres dados en el pasado a ciertas caracteriacutesticas y procesos estables

observados de las partiacuteculas elementales antes de que se comprendiera la naturaleza

electromagneacutetica de la energiacutea de sus masas invariantes en reposo tambieacuten contribuyeron



significativamente a la confusioacuten persistente en la comunidad sobre la verdadera naturaleza de

estas caracteriacutesticas y procesos

Por ejemplo el liacutemite inferior de integracioacuten de la energiacutea de la masa en reposo del electroacuten

mediante el meacutetodo matemaacutetico de integracioacuten esfeacuterica ha sido mal llamado el radio claacutesico del

electroacuten simbolizado por re lo que tiende constantemente a hacer que muchos investigadores

piensen que este valor puede representar un posible radio fiacutesico real de la masa del electroacuten en

el sentido de la mecaacutenica claacutesica [20]

Otro teacutermino mucho maacutes insidioso es el teacutermino espiacuten elegido para designar la polaridad

magneacutetica relativa de los electrones que interactuacutean entre siacute y sus interacciones con los

subcomponentes electromagneacuteticos de los nucleones lo que induce la creencia completamente

inexacta de que debe haber una rotacioacuten transversal de la masa de electrones durante estos

estados de interaccioacuten [39]

El uso de estos teacuterminos estaacute pues tan extendido que es probable que cambiarlos lleve a una

confusioacuten auacuten mayor pero la naturaleza real de los estados y procesos a los que se hace

referencia debe estar claramente documentada en los repositorios oficiales como el NIST [40] y

el CRC Handbook of Chemistry and Physics [41] por ejemplo

11 La induccioacuten simultaacutenea de los dos medio-cuantos de energiacutea

Esta toma de conciencia de la existencia simultaacutenea de los dos medio-cuantos de energiacutea

mutuamente perpendiculares entre siacute que son inducidos permanentemente en cualquier partiacutecula

elemental cargada en movimiento o no y cuya cantidad variacutea progresivamente seguacuten la inversa

de las distancias que separan a cada partiacutecula cargada de todas las demaacutes permite ahora

establecer a nivel subatoacutemico una estructura electromagneacutetica interna del cuanto de energiacutea que

soporta tanto el aumento del momento longitudinal como el campo magneacutetico transversal de

cualquier partiacutecula elemental cargada durante su aceleracioacuten que es ideacutentica a la sugerida por

Louis de Broglie en la deacutecada de 1930 para los fotones electromagneacuteticos localizados [3] y esto

de acuerdo completamente con las ecuaciones de Maxwell pero de una manera que no

contradice la forma en que la energiacutea electromagneacutetica en movimiento libre es tratada

matemaacuteticamente con eacutexito a nivel macroscoacutepico desde el punto de vista de la teoriacutea de las ondas

continuas de Maxwell

12 Descripcioacuten de la derivacioacuten de Marmet de la ecuacioacuten (M-1) a la ecuacioacuten (M-6)

En electromagnetismo la ecuacioacuten Biot-Savart es quizaacutes la maacutes faacutecil de confirmar

experimentalmente porque soacutelo describe el campo magneacutetico ciliacutendrico transversal uniforme e

invariante generado por una corriente eleacutectrica continua estable que fluye en un cable eleacutectrico

rectiliacuteneo [8]

Basando su razonamiento en el hecho observado experimentalmente durante experimentos en

aceleradores de partiacuteculas de alta energiacutea que el campo magneacutetico de un electroacuten durante la

aceleracioacuten aumenta a pesar de que su carga unitaria permanece constante independientemente de

su velocidad Marmet tuvo eacutexito reduciendo teoacutericamente a un solo electroacuten la corriente que

fluye en un hilo eleacutectrico para derivar la ecuacioacuten (M-23) a partir de la ecuacioacuten Biot-Savart

demostrando asiacute que el aumento de la masa relativista medible transversalmente del electroacuten



durante la aceleracioacuten estaacute directamente asociado con el aumento de su campo magneacutetico

transversal

Finalmente la ecuacioacuten (M-24) que emerge directamente de la ecuacioacuten (M-23) establece

directamente que la mitad de la energiacutea que constituye la masa en reposo invariable del electroacuten

es tambieacuten representable en forma de un campo magneacutetico presumiblemente tambieacuten transversal

por analogiacutea y por lo tanto que seriacutea en realidad una cantidad invariable de energiacutea que forma

parte de la masa en reposo del electroacuten y que tambieacuten estariacutea fiacutesicamente orientada

transversalmente

2

M

r

1

8π

eμ e

e

2

0

(M-24)

Esta caracteriacutestica del campo magneacutetico intriacutenseco de la masa en reposo del electroacuten asiacute como

muchas otras caracteriacutesticas que el descubrimiento de Marmet finalmente permite correlacionar

seguacuten una nueva perspectiva de coherencia mutua se analizaraacute maacutes adelante asiacute como el aspecto

de dependencia a la velocidad del creciente campo magneacutetico transversal del electroacuten durante

su aceleracioacuten y los desarrollos ulteriores a los que conduce la ecuacioacuten (M-23) Pero primero

veamos el obstaacuteculo presentado por la ecuacioacuten (M-7)

Comenzoacute su derivacioacuten introduciendo la siguiente forma de la ecuacioacuten Biot-Savart (M-1) en

la que el campo magneacutetico ciliacutendrico transversal que aparece alrededor de un hilo rectiliacuteneo

cuando fluye una corriente eleacutectrica estable a traveacutes de eacutel se representa como perpendicular a la

direccioacuten de la corriente en el alambre tal y como se muestra en la Figura 1 de su artiacuteculo [19]

es decir como perpendicular al eje a lo largo del cual se representa graacuteficamente la corriente I

en movimiento

2

0

r

ud sd

4π

Iμd

B (M-1)

A continuacioacuten redefine la corriente I cuantificando la carga del electroacuten a su valor unitario

invariante (e=1602176462E-19 C) lo que permite sustituir el siacutembolo de la variable general Q

de la carga en la definicioacuten de I por el nuacutemero discreto de electrones en un Amperio

dt

)d(Ne

dt

dQI

-

(M-2)

Dado que la velocidad de los electrones en un conductor es constante si la corriente I

permanece constante el elemento de tiempo dt tambieacuten puede ser sustituido por su definicioacuten

tradicional dxv

dado que dt

dxv pues

v

dxdt (M-3)

Al sustituir dt en la definicioacuten de I previamente establecida por la ecuacioacuten (M-2) por su

definicioacuten equivalente establecida por la ecuacioacuten (M-3) obtuvo

dx

)vd(Ne

dt

d(Ne)I

-

(M-4)

Luego introdujo la versioacuten escalar de la ecuacioacuten Biot-Savart

dx)θsin(r4π

Iμd

2

0B (M-5)

Al sustituir I en la ecuacioacuten (M-5) por su nueva definicioacuten establecida con la ecuacioacuten (M-

4) el factor tiempo tambieacuten se elimina de la ecuacioacuten de Biot-Savart lo que puede hacerse en



contexto sin afectar el valor del campo magneacutetico considerado y permanece constante por

definicioacuten ya que la corriente permanece constante

)(Ned)θsin(r4π

vμdx)θsin(

dx

)vd(Ne

r4π

μdx)θsin(

r4π

Iμd -

2

0

-

2

0

2

0 B (M-5a)

En resumen la ecuacioacuten de Marmet (M-6) se presenta ahora de la siguiente manera que

implica una suma de cargas unitarias cuantificadas representada por el factor Ne- ademaacutes de

ser desacoplada del factor tiempo ya que la intensidad del campo magneacutetico permanece estable

mientras que la corriente permanezca estable independientemente del tiempo transcurrido

)(Ned)θsin(r4π

vμd -

2

0B (M-6)

13 La ecuacioacuten (M-7) erroacutenea publicada por error

Ahora estamos llegando a la ecuacioacuten que no parece surgir loacutegicamente de la secuencia

impecable que condujo a la ecuacioacuten (M-6) y que probablemente haya causado una peacuterdida

injustificada de intereacutes en continuar la lectura por parte de investigadores potencialmente

interesados lo que podriacutea explicar por queacute este artiacuteculo no ha atraiacutedo maacutes atencioacuten hasta ahora

Ecuacioacuten incorrecta (M7) )(Nedr4π

veμNd -

2

-

0iB (M-7)

Tambieacuten parece que Paul Marmet no se dio cuenta de este error tipograacutefico durante los dos

antildeos transcurridos entre su publicacioacuten en 2003 y su muerte en 2005 lo que podriacutea explicar por

queacute no produjo una nota de errata para rectificar este error de edicioacuten ya que es absolutamente

seguro que habiacutea derivado la siguiente forma correcta de la ecuacioacuten (M-7) que ahora

restableceremos correctamente ya que utilizoacute esta forma correcta para el resto de su derivacioacuten

Ecuacioacuten (M-7) corregida 2

-

0

r4π

veμiB (M-7)

14 Restablecimiento de la forma correcta de la ecuacioacuten (M-7)

Como analizoacute Marmet en su texto explicativo entre las ecuaciones (M-6) y (M-7) dos

variables de la ecuacioacuten (M-6) se reduciraacuten ahora al valor constante 1 por estructura debido a

la reduccioacuten del nuacutemero de electrones a una sola unidad en la ecuacioacuten (M-7) en cuyo caso la

distribucioacuten de la carga y del campo magneacutetico se estructuran isotroacutepicamente y se centran

esfeacutericamente en la localizacioacuten de este uacutenico electroacuten en lugar de conceptualmente distribuirse

respectivamente linealmente para la carga y en una orientacioacuten ciliacutendrica transversal

perpendicular a la direccioacuten de la corriente para el campo magneacutetico como en la ecuacioacuten inicial

de Biot-Savart Entonces aquiacute es como la ecuacioacuten correcta (M-7) puede ser derivada de la

ecuacioacuten (M-6)

Primero el teacutermino N en la ecuacioacuten (M-6) seraacute igual a 1 en la ecuacioacuten (M-7) puesto que

soacutelo se tiene en cuenta un electroacuten y el teacutermino d(Ne-) se convertiraacute en d(e-) lo que es el

primer paso en el cambio de la ecuacioacuten (M-6) a la forma correcta de la ecuacioacuten (M-7)

)(ed)θsin(r4π

vμd -

2

0iB (M-6a)



Dado que soacutelo se considera un electroacuten resulta imposible determinar conceptualmente una

direccioacuten de distribucioacuten continua de la carga eleacutectrica ya que ahora no se puede definir ninguacuten

eje de distribucioacuten Como resultado el factor sin (θ) asociado con esta distribucioacuten lineal

ahora inexistente tambieacuten desaparece de la ecuacioacuten Asiacute que ahora tenemos

)d(er4π

vμd -

2

0iB (M-6b)

Puesto que la carga e del electroacuten es invariante y por lo tanto se convierte en una constante

numeacuterica el caacutelculo de una derivada para la ecuacioacuten (M-6b) ya no tiene sentido Por lo tanto las

dos ocurrencias del operador de derivacioacuten d desaparecen de la ecuacioacuten (M-6b) y llegamos a

la ecuacioacuten real que Marmet obviamente se proponiacutea publicar como ecuacioacuten (M-7)

-

2

0 er4π

vμiB (M-6c)

que luego reordenoacute en la siguiente forma que usoacute para el resto de su derivacioacuten que llevoacute a la

ecuacioacuten (M-23)

Ecuacioacuten (M-7) correcta 2

-

0

r4π

veμiB (M-7)

De este modo Marmet logroacute modificar la ecuacioacuten Biot-Savart que representa el campo

magneacutetico ciliacutendrico macroscoacutepico estaacutetico y uniforme generado por una corriente eleacutectrica

estable que fluye a traveacutes de un alambre rectiliacuteneo para representar el incremento subatoacutemico

del campo magneacutetico transversal teoacutericamente esfeacuterico asociado con la velocidad de un uacutenico

electroacuten centrado en su posicioacuten puntual moacutevil durante su movimiento de velocidad constante

representado por la ecuacioacuten (M-7)

De acuerdo con la mecaacutenica de movimiento de la energiacutea electromagneacutetica permitida por la

geometriacutea tresespacial extendida que seraacute aclarada maacutes adelante esta velocidad constante de

todos los electrones en el flujo que circula en el alambre se debe al hecho de que cada electroacuten es

propulsado individualmente por asiacute decirlo por una cantidad de energiacutea de momento orientada

longitudinalmente ΔK igual por estructura a la cantidad de energiacutea orientada transversalmente

que constituye el incremento transversal del campo magneacutetico asociado ΔB estas dos

cantidades existiendo fiacutesicamente separadamente de la energiacutea que constituye la masa en reposo

invariable del electroacuten

Desde esta perspectiva parece que el campo magneacutetico transversal estable y aparentemente

estacionario y uniforme dB de la ecuacioacuten de Biot-Savart (M-1) medible alrededor del

alambre es simplemente la suma de los campos magneacuteticos transversales individuales de los

electrones en movimiento cada electroacuten transportando con eacutel su campo magneacutetico local Puesto

que todos los electrones del flujo se mueven en la misma direccioacuten y muy cerca unos de otros

sus campos magneacuteticos individuales se ven obligados de facto a alinearse en una orientacioacuten

mutua de espiacuten magneacutetico paralelo debido a la inflexible relacioacuten ortogonal de tres viacuteas eleacutectrico

magneacutetico direccioacuten-de-movimiento-en-el-espacio de la energiacutea electromagneacutetica a la que

estaacute sometida la energiacutea de cada partiacutecula electromagneacutetica elemental lo que explica por queacute

todos los campos magneacuteticos individuales de todos los electrones que circulan en el alambre

estaacuten orientados en la misma direccioacuten transversal alrededor del alambre resultando en el

establecimiento de este campo magneacutetico transversal macroscoacutepico ciliacutendrico medible como

estable en cualquier punto a lo largo de la longitud de un alambre en el que fluye una corriente

constante Esto es lo que mide la ecuacioacuten de Biot-Savart Y es por esto que reducir la corriente a



un solo electroacuten permite definir la ecuacioacuten (M-7) que puede explicar el incremento del campo

magneacutetico subatoacutemico relacionado con la velocidad de un solo electroacuten

Debe mencionarse aquiacute que la misma alineacioacuten magneacutetica paralela forzada de los espines

magneacuteticos de los electrones no emparejados en materiales ferromagneacuteticos es tambieacuten lo que

hace que sus campos magneacuteticos transversales individuales se sumen para volverse mensurable

como un uacutenico campo magneacutetico macroscoacutepico a nuestro nivel macroscoacutepico tal como se

analiza en las referencias [39] [42] y que se describe formalmente en la referencia [41] Esto

confirma que el establecimiento de todos los campos magneacuteticos medibles macroscoacutepicamente

ya sean dinaacutemicos o estaacuteticos soacutelo puede deberse al mismo proceso subatoacutemico es decir a la

alineacioacuten forzada en paralelo del espiacuten magneacutetico de la energiacutea de los cuantos electromagneacuteticos

elementales implicados

Veremos maacutes adelante coacutemo se generalizoacute la ecuacioacuten de Marmet (M-7) para calcular el

incremento del campo magneacutetico de cualquier cuanto electromagneacutetico localizado dando lugar a

formas generalizadas para calcular la velocidad de cualquier partiacutecula electromagneacutetica elemental

masiva cargada combinando el campo magneacutetico intriacutenseco invariable B de su masa en reposo

con el campo magneacutetico variable ΔB de esta energiacutea de movimiento inducida en las partiacuteculas

masivas cargadas eleacutectricamente por la interaccioacuten de Coulomb

La continuacioacuten de la derivacioacuten de Marmet hasta su conclusioacuten decisiva representada por la

equivalencia (M-26) estaacute disponible en su artiacuteculo [19] y tambieacuten se analiza en detalle al

principio de la referencia [4]

magneacutetica masaarelativist masa (M-26)

15 Las implicaciones del descubrimiento de Marmet

La primera consecuencia importante del establecimiento de la ecuacioacuten (M-23) es el

establecimiento de ecuaciones electromagneacuteticas que permiten calcular las velocidades

relativistas de partiacuteculas elementales cargadas y masivas sin ninguna necesidad de utilizar el

factor de Lorentz γ

16 Caacutelculo de velocidades relativistas sin el factor γ de Lorentz

Considerando nuevamente la ecuacioacuten (M-23) ya que c constituye un liacutemite de velocidad

asintoacutetica que el electroacuten no puede alcanzar fiacutesicamente entonces cuando v tiende hacia c

Me2 parece tender hacia un liacutemite asintoacutetico de un incremento de masa transversal igual a

455469094E-31 kg correspondiente a su incremento del campo magneacutetico transversal que por

lo tanto a primera vista no parece poder ser fiacutesicamente superado pero veremos maacutes adelante

que este no es el caso

2

2

e

2

2

e

2

0

c

v

2

M

c

v

r

1

8π

eμ

(M-23)

En esta etapa del anaacutelisis la ecuacioacuten (M-23) puede por lo tanto formularse como sigue para

representar el incremento transversal de la masa-relativistacampo-magneacutetico del electroacuten

2

2

e

2

2

e

2

0cv

c

v

2

m

c

v

r8π

eμm (1)



A la inversa cuando v tiende a cero en la ecuacioacuten (M-23) su incremento de campo

magneacutetico transversal tambieacuten tiende a cero Y cuando esta velocidad se aproxima a cero la

relacioacuten v2c

2 revela que la cantidad de energiacutea del incremento transversal del campo

magneacutetico se vuelve insignificante y que esta relacioacuten puede entonces eliminarse de la ecuacioacuten

lo que todaviacutea deja parte de la masa en reposo invariante de un electroacuten como representando un

campo magneacutetico lo que finalmente parece revelar que exactamente la mitad de la energiacutea que

constituye la masa invariante en reposo del electroacuten seriacutea tambieacuten la fuente de su campo

magneacutetico invariante intriacutenseco tal como lo representa la ecuacioacuten (M-24) sea una conclusioacuten

que seraacute confirmada maacutes tarde por el establecimiento de la ecuacioacuten LC (30) conforme a las

ecuaciones de Maxwell que revela la estructura electromagneacutetica interna real de la energiacutea de la

masa en reposo de los electrones que se establecida en la geometriacutea tresespacial en relacioacuten con

la hipoacutetesis de de Broglie (Figura 3)

2

M

r

1

8π

eμ

c

v

r

1

8π

eμM e

e

2

0

2

2

e

2

00voe_magneacutetic

(M-24)

La ecuacioacuten (M-7) por otra parte puede formularse de la siguiente manera para representar el

incremento del correspondiente campo magneacutetico transversal destinado a representar la misma

cantidad de energiacutea creciente mensurable como el incremento de la masa transversal

representado por la ecuacioacuten (1) que se suma a la del campo magneacutetico invariante de la masa en

reposo del electroacuten calculable con la ecuacioacuten (M-24)

2

0cv

r4π

veμ B (2)

Como primer paso para confirmar que las ecuaciones (1) y (2) son ambas representaciones de

la misma cantidad de energiacutea orientada transversalmente respecto a la direccioacuten del movimiento

del electroacuten durante la aceleracioacuten primero resolvamos la ecuacioacuten (1) para una velocidad

relativista bien conocida es decir la velocidad 2187647561 ms relacionada con la energiacutea del

momento de la oacuterbita en reposo de Bohr en su teoriacutea sobre el aacutetomo de hidroacutegeno

(2179784832E-18 j) que tambieacuten resulta ser la energiacutea media real proporcionada por la funcioacuten

de onda de la Mecaacutenica Cuaacutentica para el orbital en reposo del electroacuten en el estado fundamental

del aacutetomo de hidroacutegeno Esta velocidad confirmaraacute inmediatamente que la ecuacioacuten (1)

proporciona el incremento de masa relativista correcto

kg355E242533771

cr8π

1218764756eμ

cr8π

veμm

2

e

22

0

2

e

22

0m (3)

A partir de la ecuacioacuten (2) que estaacute tengamos en cuenta la ecuacioacuten de Marmet (M-7)

debemos ahora calcular el aumento del campo magneacutetico transversal relacionado con esta misma

velocidad relativista del electroacuten Para hacer esto es necesario definir el valor de la segunda

variable de la ecuacioacuten (2) es decir el valor de r y no se puede suponer que tendraacute el mismo

valor que re de la ecuacioacuten (1) que es una constante conocida como radio claacutesico del

electroacuten utilizada en esta ecuacioacuten en relacioacuten con la masa en reposo del electroacuten

En el caso de la ecuacioacuten (1) sea la ecuacioacuten de Marmet (M-23) que establece la equivalencia

entre la definicioacuten electromagneacutetica de la masa de los electrones y su definicioacuten de la mecaacutenica

claacutesicarelativista un examen cuidadoso muestra que el incremento de la masa soacutelo puede

aumentar sincroacutenicamente con la relacioacuten de velocidad v2c

2 donde c es invariable y v

puede variar de cero a asintoacuteticamente cercano a c que como se mencionoacute anteriormente



parece revelar que el incremento teoacuterico maacuteximo posible de masa-relativistacampo-magneacutetico

transversal de un electroacuten en movimiento libre no parece ser capaz de tender hacia el infinito

como tradicionalmente se ha anticipado sino maacutes bien de acercarse asintoacuteticamente a un valor

igual a la mitad de la masa invariable del electroacuten (Δmm=me2=455469094E-31 kg

correspondiente al medio-cuanto de energiacutea transversal inducida de 409355207E-14 j)

Recordemos que la ecuacioacuten de Marmet (M-23) define el incremento de la masa magneacutetica-

relativistacampo-magneacutetico como estrictamente dependiente del valor de la mitad invariante de

la energiacutea de la masa en reposo del electroacuten que define su campo magneacutetico intriacutenseco invariante

Pero una conversioacuten en forma electromagneacutetica de la ecuacioacuten claacutesica de energiacutea cineacutetica

newtoniana K=mv22 completada por su correccioacuten para incorporar la energiacutea magneacutetica

transversal identificada por Marmet y que faltaba en la ecuacioacuten de Newton [32] demuestra

finalmente que a medida que aumenta el campo magneacutetico transversal cualquier aumento

adicional de este incremento transversal de masa-relativistacampo-magneacutetico no depende

uacutenicamente de la mitad de la energiacutea de la masa en reposo del electroacuten como sugiere la ecuacioacuten

no relativista (M-23) sino que en realidad depende de la suma de la energiacutea que constituye la

masa del campo magneacutetico intriacutenseco del electroacuten mec22 maacutes la energiacutea del incremento de

masa transversal acumulada momentaacuteneamente Δmmc2

Esto significa que la masa relativista transversalmente medible de un electroacuten en aceleracioacuten

mrelativista es siempre igual a mo+Δmm que ha permitido establecer que esta suma es siempre

igual al producto de la masa invariable en reposo del electroacuten y del bien conocido factor gamma

γmo que se establecioacute hace maacutes de un siglo [32] Esto es lo que permite calcular cualquier

velocidad relativista sin utilizar el factor gamma (factor de Lorentz)

Por ejemplo todo el abanico de velocidades relativistas de un electroacuten puede calcularse con la

siguiente ecuacioacuten derivada en la referencia [32] haciendo que E sea igual a 818710414E-14

j es decir la energiacutea de la masa invariante en reposo del electroacuten y haciendo que K sea igual

a la suma de la energiacutea del incremento de masa-relativistacampo-magneacutetico transversal

Δmmc2 maacutes la energiacutea correspondiente de momento ΔK que ahora sabemos que siempre es

igual por estructura a Δmmc2 es decir K= ΔK+ Δmmc

2

K2E

KK4Ecv

2

(4)

Esta ecuacioacuten tambieacuten puede ser convertida en una forma usando las longitudes de onda de las

energiacuteas involucradas [32] permitiendo el mismo caacutelculo de todo el abanico de las velocidades

relativistas del electroacuten estrictamente a partir de las longitudes de onda de las energiacuteas

involucradas

C

2

CC

λ2λ

λλ4λcv

(5)

A partir de esta ecuacioacuten el factor gamma se derivoacute directamente como se analizoacute en la

referencia [32] demostrando asiacute la validez de la derivacioacuten de Marmet que permitioacute el desarrollo

de estas ecuaciones



17 Una causa maacutes fundamental que la velocidad por la induccioacuten de la energiacutea del momento y del campo magneacutetico transversal

Volvamos ahora a las correlaciones que deben hacerse entre las ecuaciones (1) y (2)

Observamos en la definicioacuten electromagneacutetica de la masa de la ecuacioacuten (1) que es el radio

claacutesico del electroacuten re que conecta esta relacioacuten con el concepto de masa En el caso de la

ecuacioacuten (2) que emerge estrictamente del electromagnetismo tambieacuten estaacute claro que el campo

magneacutetico transversal soacutelo puede aumentar debido al mismo ratio de velocidades porque la

demostracioacuten de Marmet revela claramente que el medio-cuanto de energiacutea representado por el

incremento de masa Δmm en la ecuacioacuten (1) es el mismo medio-cuanto de energiacutea orientado

transversalmente que tambieacuten se describe por el incremento del campo magneacutetico transversal

ΔB pero el valor que r debe tener en la ecuacioacuten (2) para que la energiacutea correspondiente a

este aumento ΔB pueda variar consistentemente desde cero hasta el liacutemite asintoacutetico que

consiste en la suma de la energiacutea del medio-cuanto claacutesico de la masa en reposo del electroacuten

409355207E-14 j maacutes la energiacutea acumulada momentaacuteneamente de ΔB no estaacute claramente

establecido Para comprender queacute valor debe utilizarse es necesario ahora comprender la

relacioacuten entre re utilizado en la ecuacioacuten (1) y la masa del electroacuten o maacutes precisamente su

relacioacuten con la energiacutea que constituye la masa en reposo invariable del electroacuten

En un artiacuteculo publicado en 2007 en la misma revista internacional IFNA-ANS de la

Universidad Estatal de Kazan [20] que describe una primera oleada de conclusiones derivadas

del descubrimiento de Marmet se establecioacute claramente que re es en realidad simplemente el

liacutemite inferior de integracioacuten esfeacuterica de la energiacutea que constituye la masa en reposo invariable

del electroacuten (E=mec2 =818710414E-14 j) y que re es en realidad la amplitud transversal de

oscilacioacuten electromagneacutetica de la energiacutea que constituye la masa en reposo mensurable del

electroacuten que se obtiene multiplicando la longitud de onda de Compton del electroacuten por la

constante de estructura fina α y dividieacutendola por 2π seguacuten se determina en la referencia

[21]

m155E2817940282π

αλr Ce (6)

Por lo tanto y por similitud el valor de r que debe utilizarse en la ecuacioacuten (2) debe ser

tambieacuten el de la amplitud transversal de la oscilacioacuten electromagneacutetica de la energiacutea inducida en

el radio de Bohr (4359743805E-18 j) cuya longitud de onda electromagneacutetica longitudinal seriacutea

(λ=4556335256E-8 m) si se moviacutea a la velocidad c pero que ya debe ser multiplicada por α

para convertirla en la longitud de onda longitudinal de Broglie correspondiente para esta

energiacutea a la longitud de la oacuterbita de Bohr cuyo radio es (rB=5291772083E-11 m) teniendo en

cuenta que este radio sigue siendo vaacutelido en la Mecaacutenica Cuaacutentica ya que es exactamente igual a

la distancia media de resonancia axial del electroacuten dentro del volumen definido por la ecuacioacuten

de onda de Schroumldinger para el electroacuten cautivo en la oacuterbita fundamental del aacutetomo de hidroacutegeno

[4]

m11E29177208352π

λ

2π

λr B

Br (7)

Por similitud con el meacutetodo utilizado con la ecuacioacuten (6) para definir la amplitud transversal

de la oscilacioacuten electromagneacutetica de la energiacutea de la masa en reposo del electroacuten multiplicando

la longitud de onda electromagneacutetica longitudinal λc de esta energiacutea por α por lo tanto es

necesario multiplicar tambieacuten la longitud de onda longitudinal de Broglie λB definida en la



ecuacioacuten (7) para la energiacutea inducida al radio de Bohr rB de nuevo por α para alcanzar

finalmente el valor transversal αrB de la amplitud transversal de la oscilacioacuten

electromagneacutetica de la energiacutea inducida al radio de Bohr (αrB=3861592641E-13 m) que ahora

permite establecer la intensidad del incremento del campo magneacutetico transversal ΔB que se

mide como se antildeadiendo al campo magneacutetico transversal invariable de la masa en reposo del

electroacuten para la velocidad considerada Calculamos ahora el campo magneacutetico correspondiente a

la velocidad relativista 2187647561 ms y este valor de r=αrB con la ecuacioacuten (2)

T0405235047

113E529177208α4π

1218764756eμ

rα4π

veμ2

0

2

B

0

B (8)

Es interesante notar por cierto que re calculado con la ecuacioacuten (6) soacutelo se aleja de una

multiplicacioacuten adicional por α del valor de αrB como establecido en la referencia [43] lo que

sugiere una posible secuencia de resonancias axiales que estableciendo una secuencia de estados

de equilibrio estable de accioacuten estacionaria cuya unidad de progresioacuten axial seriacutea la constante de

estructura fina α como se pone en perspectiva en la misma referencia

Para confirmar la validez del valor obtenido con la ecuacioacuten (8) que tambieacuten es medible

como un incremento de masa magneacutetica transversal Δmm con la ecuacioacuten (3) calculeacutemoslo con

la ecuacioacuten (9) sea la versioacuten generalizada de la ecuacioacuten de Marmet (M-7) que se establecioacute en

el artiacuteculo de 2007 [20] A diferencia de la ecuacioacuten (M-7) se puede observar que esta forma

generalizada no requiere el uso de la velocidad de la partiacutecula para obtener la intensidad de su

incremento de campo magneacutetico transversal

Soacutelo se requiere la longitud de onda electromagneacutetica longitudinal de la energiacutea portadora

total del electroacuten ya sea la energiacutea de su momento maacutes la energiacutea transversal representable como

un incremento de la masa magneacutetica Δmm o como un incremento del campo magneacutetico ΔB

Dado que la energiacutea total inducida en la oacuterbita de Bohr es (E=4359743805E-18 j) su longitud de

onda electromagneacutetica longitudinal es (λ=hcE=4556335256E-8 m) y obtenemos con esta

ecuacioacuten generalizada el mismo valor que con la ecuacioacuten (8)

T7346235051

86E455633525α

ceπμ

λα

ceπμ23

0

23

0

B (9)

Por lo tanto observamos que sin involucrar ninguna velocidad la ecuacioacuten generalizada (9)

proporciona en Tesla exactamente la misma densidad de energiacutea del incremento del campo

magneacutetico transversal que la ecuacioacuten (M-7) inicial de Marmet derivada inicialmente de la

ecuacioacuten de Biot-Savart en la que la intensidad del incremento del campo magneacutetico transversal

parece depender de la velocidad de la partiacutecula ya que en la ecuacioacuten de Biot-Savart de la que

se deriva la intensidad del incremento del campo magneacutetico variacutea estrictamente en funcioacuten de la

velocidad de los electrones que circulan en el alambre

La pregunta fundamental que ahora viene a la mente es la siguiente considerando la ecuacioacuten

(9) iquestCoacutemo es posible que la intensidad correcta del incremento del campo magneacutetico

transversal variable supuestamente dependiente de la velocidad de un electroacuten en movimiento

puede ser calculada sin que esta velocidad sea utilizada para calcularla



18 Aumento de la energiacutea del momento y del campo magneacutetico transversal sin aumentar la velocidad

Esta diferencia entre la ecuacioacuten (M-7) que requiere el uso de una velocidad para calcular la

intensidad del incremento del campo magneacutetico transversal del electroacuten en movimiento y su

versioacuten generalizada utilizada para resolver la ecuacioacuten (9) que no requiere esta velocidad llama

la atencioacuten sobre una causa maacutes fundamental que el movimiento como posible causa de

induccioacuten de energiacutea en un electroacuten

Es un hecho establecido desde el origen en la mecaacutenica claacutesica por observacioacuten directa que la

energiacutea cineacutetica tradicionalmente denominada energiacutea-momento de una masa macroscoacutepica en

movimiento depende estrictamente de su velocidad y que esta energiacutea es considerada como la

uacutenica energiacutea relacionada con el movimiento que existe ademaacutes de la que constituye la masa en

reposo de un cuerpo masivo El aumento de la energiacutea de este momento cineacutetico de una masa

macroscoacutepica durante la aceleracioacuten se define por lo tanto en la mecaacutenica claacutesica como capaz de

aumentar rectiliacuteneamente potencialmente sin liacutemite soacutelo debido al aumento de su velocidad

tambieacuten potencialmente sin liacutemite

Esta definicioacuten del momento cineacutetico de una masa macroscoacutepica en aceleracioacuten tambieacuten se

acepta en la Relatividad Restringida con la diferencia de que la energiacutea del momento se define

como el aumento seguacuten una curva no rectiliacuteneo confirmada como correcta tambieacuten

potencialmente ilimitada a medida que la velocidad se acerca a un liacutemite asintoacutetico

correspondiente a la velocidad de la luz una velocidad considerada imposible de alcanzar por un

cuerpo masivo Sin embargo la confirmacioacuten de la exactitud de la ecuacioacuten K=moc2(γ-1) de la

RR nunca se ha hecho utilizando masas macroscoacutepicas en movimiento porque no disponemos de

la tecnologiacutea necesaria para acelerar masas macroscoacutepicas a velocidades relativistas sino maacutes

bien utilizando la masa subatoacutemica del electroacuten con lo que la exactitud de esta ecuacioacuten fue

confirmada por los primeros experimentos de Kaufman [34]

Como se puso en perspectiva al principio de este artiacuteculo debe bien entenderse que al

desarrollar de la teoriacutea de la Relatividad Restringida el hecho de que la masa invariable en

reposo del electroacuten mo=910938188E-31 kg tambieacuten es el asiento de su carga eleacutectrica unitaria

invariable e=1602176462E-19 C auacuten no habiacutea hecho obvio que la interaccioacuten de Coulomb

que induce la energiacutea del momento y del campo magneacutetico transversal en todas las partiacuteculas

cargadas eleacutectricamente tales como los electrones estrictamente en funcioacuten de la inversa de la

distancia que las separa y esto aunque esta distancia no variacutee la induce de facto al mismo

tiempo con respecto a la masa de estas partiacuteculas cargadas y masivas ya que la carga y la masa

del electroacuten son dos caracteriacutesticas de la misma partiacutecula

Considerando que las masas de todos los cuerpos macroscoacutepicos soacutelo pueden ser la suma de

las masas subatoacutemicas de las partiacuteculas elementales masivas de las que estaacuten compuestas iquestcoacutemo

conciliar pues el hecho de que no parece haberse detectado nunca un aumento del campo

magneacutetico de una masa macroscoacutepica en aceleracioacuten mientras que dicho aumento es faacutecilmente

medible para un electroacuten en aceleracioacuten como se ha demostrado abundantemente

experimentalmente desde los primeros experimentos de Kaufman [34] experimentos que

tambieacuten proporcionan confirmacioacuten experimental del crecimiento no rectiliacuteneo de la cantidad de

energiacutea del momento de la masa del electroacuten bajo aceleracioacuten hacia esta cantidad teoacutericamente

infinita asumida que sugiere el liacutemite asintoacutetico impuesto por la velocidad liacutemite de la luz



De hecho tales incrementos de masa-relativistacampo-magneacutetico de masas macroscoacutepicas

pueden haber sido detectados para velocidades muy inferiores a las tiacutepicas del electroacuten pero sin

haber sido reconocidos como tales porque la teoriacutea de la RR en la que se basan actualmente

todos los anaacutelisis de efectos relativistas no reconoce su existencia tal y como se previamente

puso en perspectiva y como lo observaremos ahora a partir de datos experimentales

19 Las trayectorias anormales de las sondas espaciales Pioneer

1011

Como ya se ha mencionado hay que tener en cuenta que nunca ha sido posible acelerar una

masa macroscoacutepica a velocidades comparables a aquellas a las que los electrones son tiacutepicamente

acelerados al nivel subatoacutemico las cuales fueron suficientes para confirmar el aumento no

rectiliacuteneo de energiacutea de su momento cuya la RR refleja y las cuales son tambieacuten suficientes para

confirmar el aumento simultaacuteneo de energiacutea de su campo magneacutetico transversal lo cual la RR no

tiene en cuenta

Las mayores velocidades alcanzadas por los proyectiles macroscoacutepicos lanzados al espacio

han sido alcanzadas actualmente por las sondas espaciales Pioneer 10 y Pioneer 11 con masas

aproximadas respectivas puestas a disposicioacuten por la NASA de 258 kg y 2585 kg medidas antes

del lanzamiento Sus velocidades variaron enormemente a lo largo de sus trayectorias con picos

de 132000 kmh (36667 ms) para el Pioneer 10 sea su velocidad maacutexima durante su aceleracioacuten

final por eslinga gravitacional usando Juacutepiter y 175000 kmh (48611 ms) para el Pioneer 11 su

velocidad maacutexima durante su aceleracioacuten final por eslinga gravitacional usando Saturno

Analizaremos aquiacute maacutes especiacuteficamente las velocidades de escape de las dos sondas El lector

puede hacer los caacutelculos de las velocidades maacuteximas mencionadas anteriormente que revelaraacuten

el aumento de masa que explicariacutea los llamados anormales picos de velocidad [38] observados

durante estas fases de aceleracioacuten de las dos sondas asiacute como durante las fases similares de todas

las demaacutes sondas espaciales sometidas a aceleracioacuten de eslinga gravitacional y que dejan a toda

la comunidad astrofiacutesica perpleja e sin explicacioacuten ya que la teoriacutea de la RR que se utiliza

actualmente como base para cualquier anaacutelisis de estas trayectorias es incapaz de dar cuenta de

las mismas

A modo de ejemplo haremos caacutelculos con las velocidades de escape del sistema solar para

estas dos sondas espaciales que han alcanzado velocidades de escape de 51682 kmh (14356

ms) y 51800 kmh (14389 ms) respectivamente Es decir velocidades 150 veces inferiores a la

velocidad teoacuterica de 2187647561 ms del electroacuten en la oacuterbita teoacuterica de Bohr a cuya velocidad

el incremento de su campo magneacutetico transversal apenas comienza a ser medible

experimentalmente (veacutease la ecuacioacuten (3))

Lo que es notable de las trayectorias de estas sondas asiacute como de todas las demaacutes sondas

espaciales lanzadas a traveacutes del sistema solar es que se ha observado una anomaliacutea sistemaacutetica

inexplicada Sin excepcioacuten se comportan como si fueran ligeramente maacutes masivas que sus masas

medidas antes de despegarse de la Tierra mostrando una aceleracioacuten negativa de unos 8E-6 ms

hacia el Sol [36] [37] [38]

Pero como menciona a Rainer W Kuumlhne en una nota publicada en 1998 la amplia publicidad

dada a estos dos casos deja la impresioacuten general de que este problema soacutelo afecta a las sondas

hechas por el hombre [44] pero es bien conocido en la comunidad astrofiacutesica que las trayectorias

de los planetas Urano Neptuno y Plutoacuten tambieacuten muestran anomaliacuteas sistemaacuteticas similares asiacute



como muchos cometas ya estudiados en 1998 tales como Halley Encke Giacobini-Zinner y

Borelli cuyas trayectorias sufren una desviacioacuten sistemaacutetica de origen desconocido

Dada la comprensioacuten que ahora proporciona el descubrimiento de Marmet incluso con las

velocidades relativamente bajas de las sondas espaciales Pioneer 10 y 11 en comparacioacuten con las

velocidades tiacutepicamente relativistas del electroacuten resulta faacutecil calcular este incremento de energiacutea

transversal de la masa-relativistacampo-magneacutetico que aumenta la inercia transversal de estas

dos sondas porque ahora tenemos la certeza por estructura de que la cantidad de energiacutea

transversal inducida al mismo tiempo que la de su momento es siempre igual a esta uacuteltima Como

las caracteriacutesticas de las dos sondas son casi ideacutenticas utilizaremos los paraacutemetros de Pioneer 10

para analizar esta situacioacuten

Asiacute con m=258 kg y v=14356 ms obtenemos primero la energiacutea del momento del

Pioneer 10 para esta velocidad de escape

j5E102658722731v-c

cmcΔK

22

2

(10)

Ya que la energiacutea de Δmm es igual por estructura a ΔK entonces obtenemos para Pioneer

10 un incremento del campo magneacuteticorelativista de masa transversal de

kg78228E952c

ΔKΔm

2m (11)

Un aumento tan ligero de inercia transversal parece a primera vista insuficiente para explicar

por siacute sola la sistemaacutetica aceleracioacuten negativa de unos 8E-6 ms hacia el Sol de estas sondas

espaciales lanzadas sobre trayectorias de escape del sistema solar pero la propuesta se hace

mucho maacutes probable si a ello antildeadimos el aumento adiabaacutetico de la masa en reposo de cada

sonda debido a la fase inicial de sus trayectorias que las aleja inicialmente de la

inconmensurablemente mayor masa de la Tierra sea un aumento de masa en reposo adiabaacutetica

que se observoacute faacutecilmente en el famoso experimento de Hafele y Keating [45] en el que un reloj

atoacutemico se elevoacute a soacutelo 10 km de la superficie de la Tierra pero que se interpretoacute erroacuteneamente

como una confirmacioacuten de una variacioacuten en la tasa de flujo temporal [35] tambieacuten a la luz de la

teoriacutea de la Relatividad General (RG) que no tiene en cuenta la interaccioacuten de Coulomb ni el

hecho de que las masas en reposo macroscoacutepicas estaacuten formadas exclusivamente por partiacuteculas

con carga eleacutectrica Este aumento adiabaacutetico de masas en reposo se pondraacute maacutes tarde en una

perspectiva electromagneacutetica adecuada

20 Intensidad maacutexima del campo magneacutetico transversal

Volvamos ahora a la comparacioacuten entre la ecuacioacuten generalizada (9) y la ecuacioacuten (8) que es

de hecho la ecuacioacuten de Marmet (M-7) Observamos que la ecuacioacuten (9) proporciona la misma

densidad de energiacutea del campo magneacutetico en Tesla que la ecuacioacuten inicial de Marmet (M-7) pero

requiere soacutelo una variable es decir la longitud de onda electromagneacutetica longitudinal del

cuanto de energiacutea en cuestioacuten sin tener que asociar esta energiacutea con la velocidad del electroacuten

Eso es lo que lo hace que esta ecuacioacuten general de campo magneacutetico es adecuada para calcular

el campo magneacutetico intriacutenseco de cualquier partiacutecula electromagneacutetica elemental ya que sea en

movimiento o no Por ejemplo el campo magneacutetico intriacutenseco invariante del electroacuten Be que

representa la mitad de la energiacutea de su masa invariante en reposo puede calcularse de la

siguiente manera utilizando la longitud de onda de Compton del electroacuten que tambieacuten incluye la



constante de estructura fina que establece la amplitud de la oscilacioacuten electromagneacutetica

transversal de esta energiacutea

T1E1382890002212-5E242631021α

ceπμ

λα

ceπμ23

0

2

C

3

0

e B (12)

Por supuesto este nuacutemero generalmente no tiene sentido sin una confirmacioacuten soacutelida de que

realmente representa una cantidad fiacutesicamente existente una confirmacioacuten que podriacutea

obtenerse demostrando que la velocidad relativista v = 2187647561 ms relacionada con la

densidad de energiacutea del incremento del campo magneacutetico calculado con la ecuacioacuten (9) por

ejemplo puede calcularse realmente proporcionando soacutelo la longitud de onda electromagneacutetica

de la energiacutea asociada como uacutenica variable en una ecuacioacuten que contiene por otro parte soacutelo

constantes fiacutesicas fundamentales

Tal confirmacioacuten puede ser obtenida por medio de la siguiente ecuacioacuten bien conocida en el

mundo de los aceleradores de alta energiacutea que permite calcular la velocidad relativista en liacutenea

recta de un electroacuten acelerado por campos eleacutectricos y magneacuteticos externos de igual intensidad

B

Ev (13)

El valor apropiado para el campo compuesto B requerido se establece de forma sencilla

sumando las ecuaciones (9) y (12) como se analizan en la referencia [20] calculadas aquiacute

usando la longitud de onda longitudinal de la energiacutea inducida en la oacuterbita de Bohr

(λ=4556335256E-8 m) para definir la intensidad del campo externo requerido ΔB y la longitud

de onda longitudinal de Compton del electroacuten (λc=2426310215E-12 m) para tener en cuenta el

campo magneacutetico interno invariable Be de la masa en reposo del electroacuten

T6E13828900024

λλ

λλ

α

ceπμ

λα

ceπμ

λα

ceπμ2

C

2

2

C

2

3

0

23

0

2

C

3

0e

BBB (14)

Una solucioacuten de la ecuacioacuten (13) tambieacuten requiere por supuesto la definicioacuten de un campo

compuesto E que debe equilibrarse con este campo compuesto B La correspondiente ecuacioacuten

general para este campo E tambieacuten se establecioacute en la referencia [20] gracias a una

reformulacioacuten de la ecuacioacuten de Coulomb establecida en el mismo artiacuteculo una reformulacioacuten

que se analizoacute en profundidad en la referencia [4] y que permite calcular la energiacutea transversal

que genera y mantiene el incremento del campo magneacutetico correspondiente en las partiacuteculas

electromagneacuteticas elementales cualquiera que sea el estado de movimiento de miacutenima accioacuten o

el equilibrio electromagneacutetico de accioacuten estacionaria en el que se encuentran en las estructuras

atoacutemicas

αλε2

e

αλ

2e

ε4π

10dr

2παλ

e

ε4π

1E

o

22

o a 2

2

o0

(15)

Esta forma particular de la ecuacioacuten de Coulomb permite calcular la energiacutea de cualquier

cuanto electromagneacutetico soacutelo a partir de su longitud de onda sin tener que utilizar la constante de

Planck

αλε2

ehE

o

2

f (16)

Esta forma de la ecuacioacuten de Coulomb tambieacuten permitioacute unificar todas las ecuaciones de

fuerza claacutesicas en la referencia [46] demostrando que la ecuacioacuten de aceleracioacuten fundamental



F=ma puede derivarse de cada una de ellas lo que prueba realmente que la interaccioacuten de

Coulomb es el denominador comuacuten de todas las ecuaciones de fuerza claacutesicas

La ecuacioacuten general del campo E correspondiente a la ecuacioacuten general (9) del campo B se

establecioacute como sigue en la referencia [20] resuelta aquiacute utilizando la longitud de onda

longitudinal de la energiacutea inducida en la oacuterbita de Bohr (λ=455633525256E-8 m) para

armonizarla con el valor del campo ΔB obtenido con la ecuacioacuten (9)

NC673727E130467λαε

πe23

0

E (17)

Por lo tanto el campo Ee invariante relacionado con la otra mitad de la energiacutea que constituye

la masa de reposo invariable del electroacuten puede establecerse con la longitud de onda longitudinal

de Compton del electroacuten de la siguiente manera

NC4E10602933175λαε

πe2

C

3

0

e E (18)

Pero a diferencia del campo magneacutetico compuesto B que debe utilizarse para calcular la

velocidad relativista del electroacuten con la ecuacioacuten (13) y que se obtiene de la simple suma del

campo invariante intriacutenseco Be del electroacuten y del incremento del campo magneacutetico ΔB asociado a

su velocidad el campo E compuesto correspondiente que involucra los campos Ee y ΔE de las

ecuaciones (17) y (18) no puede obtenerse de esta manera sencilla porque el dipolo eleacutectrico

que induce el campo ΔB que lo acompantildea estaacute orientado perpendicularmente respecto al campo

Ee monopolar de la masa en reposo del electroacuten dentro del espacio-Y electrostaacutetico como se

aclara en la referencia [21] Como se establecioacute en la referencia [20] este campo compuesto E

que tambieacuten implica la longitud de onda longitudinal de la energiacutea de la oacuterbita de reposo de Bohr

(λ = 4556335256E-8 m) y la longitud de onda longitudinal de Compton del electroacuten

(λC=2426310215E-12 m) tendraacute el siguiente valor

NCE208133411211

λ2λλλ

λ4λλλλ

αε

πe

C

2

C

2

CC

2

C

2

3

0

E (19)

Usando la ecuacioacuten (13) la velocidad relativista exacta e bien conocida de un electroacuten cuyo

campo magneacutetico se incrementa con una cantidad ΔB seraacute entonces obtenida si esta velocidad no

se ve frustrada por el estado de equilibrio electromagneacutetico local

ms56621876476E13828900024

1E20181334112v

B

E (20)

Un caacutelculo con la ecuacioacuten (9) para el campo ΔB y con la ecuacioacuten (17) para el campo ΔE con

cualquier longitud de onda longitudinal de la energiacutea portadora mostraraacute matemaacuteticamente que al

combinarlos con los campos Be y Ee que representan la energiacutea de la masa en reposo invariable

del electroacuten obtenida con las ecuaciones (12) y (18) para resolver finalmente la ecuacioacuten (20)

todas las velocidades relativistas hasta el liacutemite asintoacutetico de la velocidad de la luz pueden

obtenerse para cualquier partiacutecula elemental masiva como el electroacuten y esto por una razoacuten muy

mecaacutenica que se destaca claramente en la referencia [32]

21 Separacioacuten de la energiacutea portadora del electroacuten de la de su masa en reposo

Como se analizoacute en la referencia [20] el progreso maacutes significativo resultante de la derivacioacuten

de Marmet fue la nueva posibilidad de separar claramente la energiacutea invariante que constituye la

masa en reposo del electroacuten de la energiacutea adiabaacutetica variable que soporta su movimiento y su



incremento de masa-relativistacampo-magneacutetico transversal Despueacutes del anaacutelisis esta energiacutea

adiabaacutetica variable que transporta el electroacuten resultoacute tener la misma estructura electromagneacutetica

interna que Louis de Broglie propuso para el fotoacuten electromagneacutetico a partiacutecula-doble en la

deacutecada de 1930 [3] [43] [47] como se describe matemaacuteticamente con la ecuacioacuten (21) y se

simboliza graacuteficamente con la Figura 7 de acuerdo con la interpretacioacuten de Maxwell seguacuten la

cual el componente electromagneacutetico de la energiacutea del fotoacuten localizado debe orientarse

transversalmente con respecto a la energiacutea de su momento y estar cautiva de un movimiento de

oscilacioacuten estacionario que hace que pase ciacuteclicamente entre un estado correspondiente a su

campo eleacutectrico y un estado correspondiente a su campo magneacutetico

Esto es lo que justificoacute el uso del teacutermino fotoacuten-portador para nombrar la energiacutea portadora

del electroacuten o la de cualquier otra partiacutecula cargada elemental en los artiacuteculos que describen las

diversas consecuencias de la integracioacuten del descubrimiento de Marmet en la teoriacutea

electromagneacutetica por un lado y en la mecaacutenica claacutesicarelativista por otro con el resultado de

que sus ecuaciones pueden ahora derivarse unas de otras [4]

La ecuacioacuten LC del fotoacuten a partiacutecula-doble de de Broglie asiacute establecida de la uacutenica manera

permitida en la geometriacutea tresespacial propuesta en el evento Congress-2000 [18] tal como fue

publicada formalmente en la referencia [3] en plena conformidad con las ecuaciones de Maxwell

ya lo ha permitido calcular a partir de la longitud de onda de la energiacutea de un fotoacuten

electromagneacutetico la energiacutea maacutexima del campo magneacutetico intriacutenseco de un fotoacuten estructurado

seguacuten la interpretacioacuten inicial de Maxwell de que ambos campos se inducen mutuamente tal

como se establece en la referencia [43]

t)(ωsin

2

iL t)(ωcos

2C

e

2λ

hcE 2

2

λλ2

λ

2

(21)

doacutende

λ

2

(max)2C

eE E

y 2

iLE

2

λλ(max) B

(22)

y

αλ2εC 0λ 8π

αλμL

2

0λ

αλ

ec2πiλ (23)

La derivacioacuten de Marmet por su parte permitioacute establecer en la referencia [20] las ecuaciones

de campos eleacutectrico y magneacutetico generalizadas ya mencionadas que corresponden directamente a

las representaciones de su energiacutea en forma de capacitancia e inductancia como se ilustra con las

ecuaciones (22)

23

0 λαε

πeE

23

0

λα

πecμB (24)

y tambieacuten para establecer el volumen isotroacutepico estacionario teoacuterico para calcular la densidad

maacutexima de energiacutea de cada uno de estos dos campos que se inducen mutuamente

2

35

2π

λαV (25)

que permitioacute redefinir en la referencia [3] la ecuacioacuten LC desarrollada inicialmente en la

referencia [20] en una forma utilizando las representaciones de campo E y B maacutes familiares que

confirmaron que el fotoacuten electromagneacutetico localizado tal como lo concibioacute de Broglie y la



energiacutea portadora de los electrones en realidad tienen la misma estructura electromagneacutetica

interna es decir una mitad orientada longitudinalmente manteniendo su momento y la otra

mitad orientada transversalmente definiendo sus campos E y B mutuamente inducieacutendose esta

mitad de energiacutea transversal impulsada en el espacio por la energiacutea unidireccional de su

momento

Vt)(ωsin 2μ

t)(ωcos4

ε2

2λ

hcE 2

0

22

2

0

BE (26)

22 Conversioacuten de la energiacutea electromagneacutetica en partiacuteculas elementales cargadas y masivas

Tenemos evidencia experimental concluyente desde los experimentos de Carl David Anderson

en 1933 [12] de que cualquier fotoacuten electromagneacutetico de energiacutea 1022 MeV o maacutes generado

como subproducto de la radiacioacuten coacutesmica se desestabilizaraacute al rozar un nuacutecleo atoacutemico y se

transformaraacute en un par de partiacuteculas elementales masivas que son un electroacuten y un positroacuten

cuyas masas en reposo iguales de 0511 MeVc2 consisten cada una de ellas en 0511 MeV de la

energiacutea del fotoacuten que se desestabiliza Cualquier energiacutea mayor que esta cantidad especiacutefica de

1022 MeV que el fotoacuten teniacutea antes de la conversioacuten se expresa entonces como la energiacutea

longitudinal de momento y la energiacutea electromagneacutetica transversal asociada compartidas

igualmente entre las dos partiacuteculas elementales masivas haciendo que se alejen entre siacute a una

velocidad correspondiente a esta energiacutea de momento [21]

La siguiente ecuacioacuten describe coacutemo se distribuye la energiacutea del fotoacuten incidente entre las dos

partiacuteculas cargadas y masivas generadas asociando la ecuacioacuten de Coulomb con la ecuacioacuten de

la masa en reposo de la mecaacutenica claacutesica [4] Cabe sentildealar de paso que las cargas opuestas del

electroacuten y del positroacuten no tienen ninguna significacioacuten en la mecaacutenica claacutesicarelativista y que

consideradas seguacuten su uacutenica caracteriacutestica de masa son ideacutenticas lo que permite construir la

ecuacioacuten de la siguiente manera

2

0

2

m

1o

2

2λ

1

λ

1cmcΔmΔK2

λ

1

αε2

eE

C1

(27)

en la que

2o

22

mλ

1

αε2

ecΔmΔK doacutende

C12 2λ

1

λ

1

2

1

λ

1 (28)

En la ecuacioacuten (27) mo representa las masas en reposo individuales ideacutenticas del electroacuten y

del positroacuten y λ1 es la longitud de onda electromagneacutetica del fotoacuten incidente que se

desestabiliza mientras que en la ecuacioacuten (28) λ2 es la longitud de onda de la energiacutea residual

que excede a la energiacutea de 1022 MeV que acaba de ser convertida en las masas en reposo

invariable de las dos partiacuteculas una vez que se separoacute la energiacutea residual por partes iguales entre

las dos partiacuteculas que ahora estaacuten separadas

Auacuten maacutes interesante un experimento de 1997 en el Acelerador Lineal de Stanford (SLAC) el

experimento e144 confirmoacute que mediante la convergencia de dos haces de fotones

electromagneacuteticos suficientemente concentrados a un solo punto en el espacio uno de los haces

que involucra fotones electromagneacuteticos por encima del umbral de 1022 MeV se generaron

pares masivos de electroacutenpositroacuten sin ninguacuten nuacutecleo atoacutemico masivo en la vecindad [13] Este



uacuteltimo experimento abre una perspectiva completamente nueva sobre el posible origen del

universo como se analiza en la referencia [48]

El intereacutes de la geometriacutea tresespacial desarrollada a partir de la expansioacuten en forma de 3

espacios vectoriales perpendiculares que emergen de la relacioacuten ortogonal de tres viacuteas del

producto vectorial de los vectores fundamentales E y B del electromagnetismo (Figura 3) es que

el arneacutes vectorial maacutes completo que ahora es aplicable a la ecuacioacuten (26) de la siguiente manera

tal como se analiza en la referencia [3] permitioacute establecer por primera vez en la referencia [21]

un mecanismo claro para la conversioacuten de la energiacutea de un fotoacuten electromagneacutetico de 1022 MeV

o maacutes orientado soacutelo parcialmente perpendicular a la energiacutea de su momento en la energiacutea

invariante completamente orientada transversalmente que constituye la estructura interna de las

masas en reposo mo individuales del electroacuten y del positroacuten representados en la ecuacioacuten (27)

es decir la siguiente ecuacioacuten

V

t)(ωsin K2μ

t)(ωcos)jJjJ(4

ε2

iI2λ

hciIE

2

Z0

2

2

Y

2

0

X

B

E

(29)

que se convierten en las dos ecuaciones siguientes para representar la estructura

electromagneacutetica interna de las masas en reposo del electroacuten y del positroacuten

t)(ωsin 2μ

t)(ωcos)(4

ε2

2

ε

c

Vm

2

Z0

2

2

X

2

0

Y

2

0

2

me0

KB

jIjI

iJE

0

ν

(30)

y

t)(ωsin 2μ

t)(ωcos)(4

ε2

2

ε

c

Vm

2

Z0

2

2

X

2

0

Y

2

0

2

mp

ν

0

KB

jIjI

iJE

0 (31)

en las cuales (Vm= 1497393267E-47 m3) es el volumen isotroacutepico estacionario maacuteximo

teoacuterico que alcanza la energiacutea del campo magneacutetico intriacutenseco del electroacuten despueacutes de evacuar el

espacio-X durante el ciclo de induccioacuten mutua de la energiacutea que lo obliga a oscilar entre la

alternancia de este campo magneacutetico B y el campo neutrinico ν sea una oscilacioacuten que

remplaza en la estructura de las partiacuteculas elementales masivas [21] la oscilacioacuten entre los

campos B y E caracteriacutesticos de los fotones electromagneacuteticos [3] y de los fotones-portadores

de las partiacuteculas elementales masivas [21] [22]

3

2

3

C

5

m m477E1497393262π

λαV y

2

C

3

0 λαε

eπν (32)

El campo neutrinico ν cuya geometriacutea tresespacial permite identificar por primera vez se

presenta en la referencia [21] y se analiza completamente en la referencia [23] que tambieacuten



analiza la mecaacutenica de las emisiones de neutrinos en la geometriacutea tresespacial El volumen

isotroacutepico estacionario teoacuterico de energiacutea de cualquier cuanto elemental por su parte fue definido

en la referencia [20]

Durante el proceso de desacoplamiento de un fotoacuten electromagneacutetico de 1022 MeV o maacutes la

energiacutea en exceso de la cantidad exacta de 1022 MeV que se convierte en la energiacutea ahora

invariable que constituye las masas separadas de un electroacuten y un positroacuten retiene la estructura

LC del fotoacuten a partiacutecula-doble incidente pero se separa mecaacutenicamente en partes iguales entre

las dos partiacuteculas masivas que se separan como se muestra en las ecuaciones (27) y (28) y se

convierte en sus fotones-portadores que los propulsan en direcciones opuestas en el espacio a la

velocidad correspondiente a la energiacutea de su momento calculable con la ecuacioacuten (20) o con una

de las siguientes ecuaciones electromagneacuteticas desarrolladas en la referencia [32]

C

CC

λ2λ

λ4λλcv

o

K2E

K4EKcv

2

(33)

Un punto particular de intereacutes sobre las dos uacuteltimas ecuaciones es que si la longitud de onda

de Compton del electroacuten (λc en la primera ecuacioacuten) o la energiacutea de la masa en reposo del

electroacuten (E en la segunda ecuacioacuten) se reducen a cero soacutelo la energiacutea del fotoacuten portador

permanece en la ecuacioacuten restante y su velocidad soacutelo puede ser la velocidad de la luz

confirmando la identidad de su estructura con la del fotoacuten a partiacutecula-doble de de Broglie [3]

[32]

Es muy faacutecil comprobar la validez de las ecuaciones LC (30) y (31) del electroacuten y del

positroacuten porque todos sus teacuterminos son constantes fiacutesicas invariantes muy bien conocidas Por

ejemplo multiplicando la energiacutea maacutexima del campo magneacutetico de la ecuacioacuten (30) por el

volumen isotroacutepico invariable estacionario teoacuterico definido en la referencia [20] para esta

cantidad de energiacutea encontramos efectivamente la mitad de la energiacutea de la masa invariable del

electroacuten que corresponde a su campo magneacutetico intriacutenseco

j148E4093552062π

λα

μ2λα

ceπμV

2μ 2

3

C

5

0

2

2

C

3

0m

0

2

B (34)

23 Construccioacuten de partiacuteculas complejas estables

Se ha confirmado desde mucho tiempo que todos los aacutetomos estaacuten compuestos de tres tipos

distintos de subcomponentes estables electrones protones y neutrones Los tres se agrupan

tiacutepicamente bajo el teacutermino general de partiacuteculas elementales en la comunidad sea un teacutermino

actualmente general que causa una cierta confusioacuten debido al hecho de que de estos tres

subcomponentes soacutelo el electroacuten ha demostrado ser verdaderamente elemental cargado y

masivo es decir que no se compone de subcomponentes maacutes pequentildeos sino que consiste

directamente y de forma demostrable exclusivamente de la energiacutea electromagneacutetica que

constituiacutea la sustancia del fotoacuten electromagneacutetico desde el que se originoacute tal como se ha puesto

en perspectiva previamente y analizado en detalle en la referencia [21]

Los otros dos subcomponentes de todos los aacutetomos el protoacuten y el neutroacuten no eran partiacuteculas

elementales masivas y cargadas de la misma naturaleza que el electroacuten sino maacutes bien sistemas de

tales partiacuteculas elementales en un estado de equilibrio electromagneacutetico estable de accioacuten

estacionaria del mismo modo que el sistema solar no es un cuerpo celeste sino un sistema de

cuerpos celestes estabilizados en un estado de equilibrio estable de accioacuten estacionaria



Histoacutericamente las primeras sospechas de que los protones y los neutrones no eran realmente

partiacuteculas elementales fueron suscitadas por la diferencia en su comportamiento comparado con

el de los electrones y positrones durante los primeros experimentos de colisiones no destructivas

entre estas partiacuteculas en los primeros aceleradores de partiacuteculas (Figura 4)

Figura 4 Colisiones perfectamente elaacutesticas entre electrones incidentes y un protoacuten blanco

Por su parte los electrones y positrones se comportaron durante los experimentos de colisioacuten

mutua como si tuvieran en el mejor de los casos una presencia cuasi- puntual en el espacio es

decir que en sus casos a diferencia de los protones y neutrones no se detectan liacutemites

aparentemente infranqueables por colisioacuten no importa cuaacuten cerca lleguen dos electrones o dos

positrones a los centros del otro en colisiones frontales reales este es un tipo de rebote inverso

que rara vez se observa ya que tales colisiones frontales entre electrones o positrones son

similares a las que llevan las puntas de agujas de coser altamente afiladas a la colisioacuten frontal

(Figura 5)

Figura 5 Interaccioacuten no destructiva entre electrones incidentes y el positroacuten blanco a) e

interaccioacuten y colisioacuten entre electrones incidentes y el electroacuten blanco b) demostrando su

comportamiento cuasi-puntual

Es este comportamiento casi-puntual de las partiacuteculas verdaderamente elementales en

interacciones o colisiones mutuas como los electrones positrones y fotones electromagneacuteticos lo



que las diferencian claramente al nivel subatoacutemico de partiacuteculas complejas como los protones y

los neutrones

En el caso de la interaccioacuten entre las partiacuteculas cargadas verdaderamente elementales los

electrones incidentes por ejemplo fueron desviados en direcciones convergentes cuando pasaban

a traveacutes de la posicioacuten de un positroacuten que se moviacutea en la direccioacuten opuesta o cuando los

positrones incidentes cruzaban el camino de un electroacuten que se moviacutea en la direccioacuten opuesta

(Figura 5-a) o que los electrones incidentes fueron desviados en direcciones divergentes despueacutes

de cruzar la posicioacuten de otro electroacuten que se moviacutea en la direccioacuten opuesta o cuando los

positrones incidentes cruzaban la posicioacuten de un positroacuten que se moviacutea en la direccioacuten opuesta

(Figura 5-b) Dado el comportamiento cuasi-puntual de las partiacuteculas involucradas soacutelo

ocasionalmente una de las partiacuteculas incidentes se encontraba en una situacioacuten ideal para

colisionar directamente de frente con el fin de rebotar directamente (Figuras 5-b)

Figura 6 Deteccioacuten de la estructura interna colisionable del protoacuten mediante colisiones no

destructivas

Mientras que los haces de electrones y positrones lanzados para interactuar frontalmente entre

siacute no generaban praacutecticamente ninguacuten rebote inverso (Figuras 5) los protones y neutrones

rebotaron las partiacuteculas incidentes (haces de electrones o positrones) en todas las direcciones

(Figuras 4) debido a un estado de repulsioacuten magneacutetica permanente entre los subcomponentes

internos cargados del protoacuten y los electrones entrantes como analizado y descrito en la referencia

[4] lo que reveloacute que ocupan un volumen medible en el espacio un rango de rebotes

perfectamente elaacutesticos ideacutentico al observado al nivel macroscoacutepico entre dos imanes que se

repelen entre siacute [39]

Un estudio del alcance de estos rebotes en las deacutecadas de 1940 y 1950 llevoacute a la conclusioacuten de

que el radio de este volumen era del orden de 12E-15 m para el protoacuten y el neutroacuten [49]

volumen que pareciacutea indicar que podiacutean estar formados por partiacuteculas maacutes pequentildeas cuyas

interacciones determinariacutean este volumen del mismo modo que el volumen definido por las



oacuterbitas planetarias determina el volumen potencial que el sistema solar puede ocupar en el

espacio o hipoteacuteticamente en ese momento partiacuteculas electromagneacuteticas verdaderamente

elementales con un comportamiento cuasi-puntual de la misma naturaleza que el electroacuten y el

positroacuten

El primer acelerador de partiacuteculas lo suficientemente potente para superar la resistencia de

este volumen de protones a la penetracioacuten de electrones o positrones lo suficientemente

energeacuteticos el Stanford Large Linear Accelerator (SLAC) entroacute en servicio en 1966 De 1966 a

1968 una serie de experimentos no destructivos de colisiones de alta energiacutea conducidos por M

Breidenbach et al [10] de electrones contra protones reveloacute la presencia de tres subcomponentes

eleacutectricamente cargadas con un comportamiento casi-puntual (Figura 6) cuyo rango de

desviaciones de trayectorias de electrones incidentes y anaacutelisis subsiguientes establecioacute que una

carga eleacutectrica igual a 13 de la de un electroacuten debe asociarse con uno de los subcomponentes y

una carga igual a 23 del positroacuten debe asociarse con los otros dos (uud) Para los neutrones sin

embargo estos datos y el anaacutelisis subsiguiente revelan una estructura compuesta de un

subcomponente con una carga positiva de 23 y dos subcomponentes con una carga negativa de

13 (udd)

Ademaacutes los electrones incidentes que rebotan de una manera altamente inelaacutestica y los

experimentos subsiguientes que tambieacuten involucran positrones revelaron que los

subcomponentes positivos de 23 cargados eran soacutelo ligeramente maacutes masivos que los electrones

y que el subcomponente negativo de 13 cargado era soacutelo ligeramente maacutes masivo que los

subcomponentes de carga positiva [22] [25]

Dado que estas masas en reposo presumiblemente invariantes fueron confirmadas finalmente

como ligeramente superiores a las del electroacuten y del positroacuten [41] combinado con el hecho de

que estos subcomponentes nucleoacutenicos exhiben exactamente el mismo comportamiento casi

puntual que caracteriza a los electrones y positrones y el hecho de que los electrones y

positrones son las uacutenicas partiacuteculas elementales masivas y cargadas eleacutectricamente que pueden

ser generadas a partir de la energiacutea electromagneacutetica libre de una manera bien entendida y

confirmada exhaustivamente [12] [13] pareciacutea posible que estos subcomponentes de nucleones

pudieran ser en realidad positrones y electrones cuyas caracteriacutesticas de masas y cargas seriacutean

alteradas de esta manera por las coacciones electromagneacuteticas impuestas por estos estados

uacuteltimos de equilibrio electromagneacutetico de accioacuten estacionaria en los que electrones y positrones

podriacutean ser capturados si estos uacuteltimos son verdaderamente el uacutenico material que la naturaleza

tiene a su disposicioacuten para construir nucleones

Esta conclusioacuten explica inmediatamente por queacute ninguno de estos subcomponentes

nucleoacutenicos ha sido observado despueacutes de haber sido expulsado de un nucleoacuten conservando su

carga fraccionaria ya que si en realidad eran al origen electrones y positrones recuperan de

forma natural y adiabaacutetica sus caracteriacutesticas normales de masa y carga tan pronto como escapan

de las tensiones electromagneacuteticas a las que estaacuten sometidos al formar parte de estas estructuras

nucleoacutenicas estables de accioacuten estacionaria [24]

La geometriacutea tresespacial ha permitido calcular con precisioacuten las masas medias en reposo de

estos subcomponentes elementales positivos y negativos de protones y neutrones

correspondientes a una secuencia de estados de resonancia axial estables asociados a una

secuencia de nuacutemeros enteros lo que situacutea estas masas dentro del rango de masas estimadas

experimentalmente posibles en ambos casos (veacutease la Tabla 1) sea una secuencia de tres masas

que pueda obtenerse a partir de una de las ecuaciones posibles para este fin como la siguiente

ecuacioacuten establecida en la referencia [22] y que haya sido analizada desde una perspectiva maacutes



general en la referencia [24] sea una secuencia de resonancias para las masas de partiacuteculas

elementales estables similar a la secuencia de resonancias de las posibles orbitales electroacutenicas

del aacutetomo de hidroacutegeno observadas por primera vez por Louis de Broglie a principios del siglo

XX [4] [50]

2

0

eudicαn

3e

a

km

(n=1 2 3) (35)

donde e es la unidad de carga α es la constante de estructura fina c es la velocidad de la

luz ao es el radio de Bohr es decir la distancia axial media entre el orbital fundamental del

electroacuten del aacutetomo de hidroacutegeno y el protoacuten y k es la constante de Coulomb

8E9898755178ε4π

1k

o

(36)

De hecho las masas obtenidas a partir de la ecuacioacuten (35) se encuentran directamente dentro

de los rangos establecidos experimentalmente dentro de los cuales debe estar sus verdaderas

masas en reposo es decir entre 1 y 5 MeVc2 para el subcomponente positivo y entre 3 y 10

MeVc2 para el subcomponente negativo [41] Estas masas en reposo precisas fueron establecidas

con respecto a las distancias que separan los electrones y positrones electromagneacuteticamente

coaccionados del eje coplanar alrededor del cual cada triacuteada estabilizada estaacute en

rotacioacutenresonancia dentro del espacio-Y electrostaacutetico (Figura 3) como se analizoacute en la

referencia [22]

La expresioacuten rotacioacutenresonancia se utiliza aquiacute para poner claramente en perspectiva que

la misma cantidad de energiacutea es inducida adiabaacuteticamente por la interaccioacuten de Coulomb en la

masa en reposo de electrones y positrones electromagneacuteticamente coaccionados ya sea que en

realidad esteacuten girando en oacuterbitas circulares alrededor del eje coplanar yo desplazaacutendose en

traslacioacuten al rededor el eje normal o simplemente en un estado de resonancia estacionaria

axial a estas distancias medias de estos dos ejes mutuamente perpendiculares de

rotacioacutentraslacioacutenresonancia

Cabe sentildealar por cierto que en la eacutepoca de los experimentos de Breidenbach [10] una teoriacutea

matemaacutetica desarrollada por separado por Murray Gell-Mann y George Zweig fue considerada

confirmada por los experimentos de Breidenbach lo que resultoacute en que estos positrones y

electrones electromagneacuteticamente coaccionados cautivos de las estructuras internas de los

nucleones fueran llamados quark arriba y quark abajo respectivamente (up quark y down

quark en ingles) en un momento en que auacuten no se habiacutea llegado a la conclusioacuten de que los

subcomponentes de estos nucleones podiacutean ser simples positrones y electrones cuyas

caracteriacutesticas de masa y carga se veiacutean alteradas por la intensidad de las interacciones

electromagneacuteticas a distancias tan cortas dentro de estas estructuras

Dado que esta teoriacutea de Gell-Mann y Zweig tambieacuten predijo la existencia de otras partiacuteculas

virtuales tambieacuten conocidas como quarks pero que nunca han sido detectadas por colisiones

no destructiva dentro de los nucleones a diferencia de las dos que se denominaron arriba y

abajo el resultado fue una enorme y persistente confusioacuten en la comunidad alimentada por las

muacuteltiples referencias a las teoriacuteas de Gell-Mann y Zweig y la ausencia casi total de referencias a

los datos experimentales de Breidenbach et al lo que dejoacute la impresioacuten durante las deacutecadas

siguientes de que incluso los subcomponentes realmente detectados por Breidenbach et al eran

soacutelo teoacutericos y que su existencia fiacutesica nunca habiacutea sido confirmada



Tabla 1 Secuencia de masas en estado de resonancia axial de las partiacuteculas elementales obtenida

mediante la ecuacioacuten (35)

Masa en reposo Energiacutea Carga Ref

Electroacuten o positroacuten en

movimiento libre 910938188E-31 kg 0511 MeV

plusmn1=

1602176462E-19 C [21]

Positroacuten

electromagneacuteticamente

coaccionado

1 en el neutroacuten

2 en el protoacuten

2049610923E-30 kg 1149747 MeV +23=

1068117641E-19 C [22]

Electroacuten


coaccionado


1 en el protoacuten

8198443693E-30 kg 459899 MeV -13=

5340588207E-20 C [22]

La demostracioacuten la maacutes edificante de esta confusioacuten es que en un importante libro sobre la

teoriacutea cuaacutentica de campos (QFT por sus siglas en ingles) publicado en 1993 25 antildeos despueacutes por

un fiacutesico de renombre en la comunidad encontramos la siguiente mencioacuten en la seccioacuten 12 de su

obra [51] que muestra claramente que nunca habiacutea oiacutedo hablar de los experimentos llevados a

cabo por Breidenbach et al a finales de la deacutecada de 1960 de otro modo parece obvio que los

habriacutea tenido en cuenta

Ironically one problem of the quark model was that it was too successful The

theory was able to make qualitative (and often quantitative) predictions far

beyond the range of its applicability Yet the fractionally charged quarks

themselves were never discovered in any scattering experiment

Traduccioacuten

Iroacutenicamente uno de los problemas con el modelo de los quarks era que era

demasiado exitoso La teoriacutea ha permitido hacer predicciones cualitativas (y a

menudo cuantitativas) muy por encima de su alcance Sin embargo los propios

quarks nunca fueron descubiertos durante un experimento de colisioacuten

Sin embargo para mantener la continuidad con toda la literatura que se ha producido

histoacutericamente nombrando a positrones y electrones electromagneacuteticamente coaccionados up

quarks y down quarks incluyendo los otros artiacuteculos de esta serie mantendremos los siacutembolos

u (para up) y d (para down) que los simbolizan histoacutericamente en toda la literatura al

hablar de estos subcomponentes que pueden ser colisionados con cargas fraccionarias detectados

en los nucleones por Breidenbach es decir uud para el protoacuten y udd para el neutroacuten

Las ecuaciones LC tresespaciales de los positrones electromagneacuteticamente coaccionados

(inicialmente llamados quarks arriba) y de los electrones electromagneacuteticamente coaccionados

(inicialmente llamados quarks abajo) que constituyen la estructura colisionable de los



nucleones son ligeramente diferentes de las ecuaciones (30) y (31) que describen a los electrones

y positrones que no esteacuten bajo este estreacutes electromagneacutetico sino mas bien en movimiento libre

porque la deriva transversal de energiacutea que define la intensidad fraccionaria de sus cargas hacia

un estado magneacutetico maacutes intenso que les impone el muy corto radio de giro de su estado de

accioacuten estacionaria [52] no permite una densidad igual de sus estados eleacutectrico y magneacutetico a

diferencia del estado de igual densidad eleacutectrica vs magneacutetica por defecto de la energiacutea

electromagneacutetica de los electrones y positrones que se mueven a lo largo de caminos rectiliacuteneos

t)(ωsin 2μ

t)(ωcos4

ε2

S2

2

εS

c

V

c

Em

2

Z0

2

2

X

2

0

U

Y

2

0

U

2

m

2

U

U

B

E

ν (37)

t)(ωsin 2μ

t)(ωcos4

ε2

S2

2

εS

c

V

c

Em

2

Z0

2

2

X

2

0

D

Y

2

0

D

2

m

2

DD

B

E

ν (38)

Las expresiones SU y SD son las constantes de deriva magneacutetica de la energiacutea de las masas

en reposo estabilizadas de los positrones y electrones electromagneacuteticamente coaccionados

respectivamente iguales a 23 y 13 y que se analizan y describen en las referencias [22] y

[4]

Es importante tener en cuenta que la suma de las masas en reposo estabilizadas de los

electrones y positrones electromagneacuteticamente coaccionados (Tabla 1) que constituyen la

estructura colisionable del protoacuten (uud) constituye soacutelo alrededor del 2 de su masa total

medida y que esta suma para el neutroacuten (udd) constituye soacutelo alrededor del 24 de su masa

total medida La diferencia soacutelo puede deberse por supuesto a la energiacutea de sus respectivos

fotones-portadores [22] cuya intensidad depende directamente del inverso de la distancia entre

ellos y del eje de traslacioacuten del espacio-X normal (Figura 3) con respecto al cual cada triacuteada estaacute

en traslacioacutenresonancia un eje que es perpendicular al eje de rotacioacutenresonancia coplanar con

respecto al cual se determinan las masas en reposo y las cargas fraccionarias de los electrones y

positrones electromagneacuteticamente coaccionados

Como en el caso de la expresioacuten rotacioacutenresonancia anteriormente mencionada en relacioacuten

con el eje coplanar del espacio-Y la expresioacuten traslacioacutenresonancia se utiliza aquiacute para poner

claramente en perspectiva que la misma cantidad de energiacutea es inducida adiabaacuteticamente por la

interaccioacuten de Coulomb en cada fotoacuten portador de los electrones y positrones

electromagneacuteticamente coaccionados dentro de los nucleones si estaacuten realmente en traslacioacuten en

una oacuterbita circular alrededor del eje del espacio-X normal o simplemente en un estado de

resonancia axial estacionaria con respecto a esta distancia media de este eje de

traslacioacutenresonancia es decir un movimiento de resonancia orientado perpendicularmente con

respecto a dicha oacuterbita circular



24 La transposicioacuten conceptual traslacioacutenresonancia

La misma relacioacuten traslacioacutenresonancia tambieacuten se aplica a la oacuterbita de reposo del electroacuten

en el aacutetomo de hidroacutegeno por la misma razoacuten De hecho fue Louis de Broglie quien comprendioacute

por primera vez en 1923 que el electroacuten soacutelo podiacutea estar en un estado de resonancia axial cuando

se estabilizaba a una distancia promedio del protoacuten en el aacutetomo de hidroacutegeno correspondiente al

radio de Bohr incluso si tambieacuten podiacutea percibirse teoacutericamente como si estuviera en traslacioacuten

en una oacuterbita cerrada alrededor del protoacuten

Esta conclusioacuten de mayor importancia fue publicada en una nota en la que proponiacutea esta

primera interpretacioacuten preliminar de las condiciones que podiacutean explicar la estabilidad del

electroacuten dentro de las estructuras atoacutemicas [4] ya que estaba en armoniacutea con la condicioacuten de

estabilidad determinada por Bohr y Sommerfeld para una trayectoria recorrida por una masa a

velocidad constante [50] He aquiacute una cita de su mayor conclusioacuten

Londe de freacutequence ν et de vitesse cβ doit ecirctre en reacutesonance sur la longueur

de la trajectoire Ceci conduit agrave la condition

Traduccioacuten

Londe de freacutequence ν et de vitesse cβ doit ecirctre en reacutesonance sur la

longueur de la trajectoire Ceci conduit agrave la condition

nhTβ-1

β

2

22

o r

cm (n siendo un nuacutemero entero) (39)

Es precisamente esta conclusioacuten la que le dio a Schroumldinger la idea de representar el volumen

de resonancia visitado por el electroacuten en el orbital en reposo del aacutetomo de hidroacutegeno por una

funcioacuten de onda [7] como se ve en perspectiva en la referencia [4] Sin embargo cuando de

Broglie hizo su descubrimiento no estaba claro que la sustancia misma del electroacuten fuera

verdaderamente electromagneacutetica [21] como lo era la de su fotoacuten portador al que intuitivamente

identificoacute como una onda piloto que propulsa al electroacuten pero cuya naturaleza

electromagneacutetica no pudo ser identificada en ese tiempo [4]

Como se mencionoacute anteriormente no fue hasta principios de la deacutecada de 1930 que se

confirmoacute experimentalmente que la sustancia misma de la masa invariable del electroacuten no era

maacutes que la sustancia energiacutea electromagneacutetica de un fotoacuten electromagneacutetico de energiacutea

miacutenima de 1022 MeV desacoplaacutendose en un par de partiacuteculas masivas de masas iguales a saber

un electroacuten y un positroacuten [12] Antes de este evento nadie habiacutea tenido la oportunidad de asociar

la energiacutea electromagneacutetica con la sustancia misma de la masa de las partiacuteculas elementales y

ninguna de las teoriacuteas desarrolladas antes de esta observacioacuten pudo tener en cuenta este nuevo

descubrimiento en su elaboracioacuten que por supuesto incluye las dos teoriacuteas de Einstein sobre la

Relatividad Restringida y la Relatividad General asiacute como la Mecaacutenica Cuaacutentica en su forma

tradicional

De Broglie asocioacute la energiacutea del momento del electroacuten en la oacuterbita de Bohr con la mecaacutenica

claacutesica y la constante de Planck pero como toda la comunidad cientiacutefica de la eacutepoca no lo habiacutea

asociado con la interaccioacuten de Coulomb representada con la ecuacioacuten (16) que emerge de la

primera ecuacioacuten de Maxwell y por lo tanto no teniacutea a su disposicioacuten la conclusioacuten de que el

medio-cuanto de energiacutea del momento del electroacuten que teoacutericamente soportariacutea el movimiento

del electroacuten longitudinalmente en su oacuterbita teoacuterica alrededor del protoacuten es el mismo que tambieacuten

soporta su movimiento de resonancia axial orientado perpendicularmente a esta oacuterbita asiacute como



el medio-cuanto asociado de su energiacutea electromagneacutetica orientado transversalmente con

respecto a esta energiacutea de momento y que la energiacutea unidireccional de su momento soacutelo puede

estar estructuralmente orientada hacia el protoacuten

De hecho la orientacioacuten axial por estructura del momento de energiacutea del electroacuten hacia el

protoacuten no excluye la posibilidad de que el electroacuten se mueva transversalmente en una oacuterbita

cerrada alrededor del protoacuten ademaacutes de oscilar simultaacuteneamente en modo de resonancia axial

como concluyoacute de Broglie pero a una distancia tan corta entre el electroacuten y el protoacuten y a un nivel

tan intenso de energiacutea inducida puede esperarse que el modo de resonancia axial domine

claramente

Es un hecho que la constante de Planck asocia la emisioacuten de energiacutea electromagneacutetica

estrictamente con el factor tiempo Pero esta asociacioacuten de la induccioacuten de energiacutea con el factor

tiempo se debe a que esta constante se establecioacute mediante el anaacutelisis de las frecuencias de

energiacutea emitidas durante la desexcitacioacuten de los electrones que habiacutean sido momentaacuteneamente

excitadas hacia orbitales metaestables maacutes alejadas de los nuacutecleos atoacutemicos cuando regresan a

sus orbitales de accioacuten estacionaria que son todos estados de resonancia directamente

relacionados con la frecuencia de la energiacutea media inducida en el orbital en reposo del electroacuten

en el aacutetomo de hidroacutegeno considerada fundamental seguacuten lo analizado y descrito en la

referencia [24] y que la energiacutea del cuanto de accioacuten de Planck corresponde a la energiacutea de un

uacutenico ciclo de esta frecuencia de referencia uacuteltima seguacuten lo determinado posteriormente por de

Broglie

sj34E662606876λvmh BB0 (40)

donde mo es la masa en reposo del electroacuten vB es la velocidad de referencia convencional

de la oacuterbita de Bohr (2187691253 ms) y λB es la longitud de la oacuterbita de Bohr (332491846E-

10 m) cuyo radio es la constante fundamental (ao=ro=5291772083E-11 m) la distancia media

del orbital de resonancia fundamental del aacutetomo de hidroacutegeno desde su nuacutecleo que define la

energiacutea inducida a esta distancia del protoacuten o EB=4359743808E-18 j (2721138346 eV) como

faacutecilmente calculada utilizando la ecuacioacuten de Coulomb [24] Su frecuencia es por lo tanto

fB=6579683921E15 Hz

Un simple caacutelculo muestra que a la velocidad vB la duracioacuten de un solo ciclo de esta

frecuencia corresponde exactamente a la longitud de la oacuterbita de Bohr λB por lo que multiplicar

la longitud de esta oacuterbita de referencia absoluta por la constante de Planck permite obtener la

energiacutea inducida en la oacuterbita de Bohr con la misma precisioacuten que con la ecuacioacuten de Coulomb

Es tambieacuten por eso que la energiacutea correspondiente a esta frecuencia de referencia parece

corresponder al nuacutemero de oacuterbitas que deben correr en un segundo para supuestamente

acumular toda la energiacutea inducida en la oacuterbita de Bohr lo que ha creado desde hace mucho

tiempo la percepcioacuten de que esta energiacutea inducida parece estar distribuida a lo largo de todos

estos ciclos y que se necesita un segundo para que se acumule toda la energiacutea del cuanto

j 18-8E435974380rε4π

ehE

Bo

2

BB f (41)

en la que rB es el radio de Bohr es decir 5291772083E-11 m (veacutease la ecuacioacuten (7))

Asiacute como la ecuacioacuten de Marmet (M-7) puede generalizarse para usar la longitud de onda

electromagneacutetica longitudinal de cualquier cantidad de energiacutea electromagneacutetica la misma

generalizacioacuten tambieacuten se ha hecho para la ecuacioacuten de Coulomb en la referencia [20] como se

analizoacute y describioacute en detalle en la referencia [4]



αλε2

ehνE

o

2

(42)

donde α es la constante de estructura fina (729735252533E-3) La longitud de onda

longitudinal de una cantidad de energiacutea electromagneacutetica tambieacuten se obtiene utilizando la

siguiente ecuacioacuten bien conocida de modo que la longitud de onda electromagneacutetica longitudinal

de la energiacutea EB obtenida con la ecuacioacuten (41) es

m82E455633525E

hcλ

B

(43)

lo que permite obtener la misma cantidad de energiacutea con la ecuacioacuten generalizada (42) ya

obtenida con la ecuacioacuten estaacutendar (41)

j188E435974380αλε2

ehνE

o

2

B (44)

En efecto es la relacioacuten establecida con la ecuacioacuten (42) entre la ecuacioacuten estaacutendar para el

caacutelculo de la energiacutea fotoacutenica y la ecuacioacuten generalizada de Coulomb la que permite realizar la

transposicioacuten conceptual traslacioacutenresonancia necesaria para alternar entre el anaacutelisis de los

estados energeacuteticos estables cuantificados correspondientes a todas los orbitales de accioacuten

estacionario de los electrones y nucleones de los aacutetomos que asocia la constante de Planck con el

nuacutemero de ciclos teoacuterico que el electroacuten debe atravesar teoacutericamente en la oacuterbita de Bohr y que

tambieacuten permite el anaacutelisis de la induccioacuten adiabaacutetica infinitesimalmente progresiva de la

energiacutea que es una funcioacuten constantemente activa del inverso de la distancia que separa las

partiacuteculas elementales cargadas que constituyen todos los aacutetomos y que es inducida

perpendicularmente por estructura a cualquier movimiento orbital ya sea teoacuterico o efectivo

Esta transposicioacuten no disminuye en absoluto la utilidad de la constante de Planck para los

caacutelculos que implican el estudio de los estados de accioacuten estacionaria estables y metaestables de

los distintos orbitales y la emisioacuten cuantificada de fotones de Bremsstrahlung con ocasioacuten de la

desexcitacioacuten de electrones de un orbital metaestable a un orbital de resonancia estable cuya

mecaacutenica de emisioacuten se analizaraacute a continuacioacuten pero antildeade al cuerpo de las herramientas

matemaacuteticas las constantes necesarias para tratar adecuadamente las variaciones infinitamente

progresivas de la cantidad de energiacutea inducida adiabaacuteticamente en los fotones-portadores de

electrones por la interaccioacuten coulombiana durante las secuencias de movimiento de resonancia

axial en las que estaacuten cautivos cuando se estabilizan en los diversos orbitales de accioacuten

estacionaria en los aacutetomos como se analizan en la referencia [4] asiacute como cuando estaacuten en

movimiento libre de miacutenima accioacuten es decir en movimiento hacia estos estados axialmente

estabilizados de movimiento de resonancia de accioacuten estacionaria como se analizan en la

referencia [33]

25 Constantes de induccioacuten adiabaacutetica de energiacutea electromagneacutetica

251 La constante de intensidad electromagneacutetica

Como se ha analizado y descrito en la referencia [20] ya que la velocidad de la luz es

constante en el vaciacuteo se puede afirmar que la cantidad de energiacutea que constituye la energiacutea de un

fotoacuten electromagneacutetico es inversamente proporcional a la distancia que debe ser recorrido en el

vaciacuteo para que un ciclo de su longitud de onda sea completado que puede representarse mediante



E=1λ lo que significa que al aislar el producto Eλ del lado izquierdo de esta relacioacuten el

valor obtenido seraacute constante

Un raacutepido anaacutelisis de la ecuacioacuten (44) revela que esta constante puede definirse a partir del

conjunto conocido de constantes electromagneacuteticas que tambieacuten definen la ecuacioacuten generalizada

de Coulomb y la longitud de onda electromagneacutetica longitudinal de cualquier cantidad de

energiacutea electromagneacutetica (λ)

mj25E986445441α2ε

eEλH

0

2

(45)

Se trata del cuaacutento de accioacuten en julios-metros (jm) que es la contrapartida disociada del factor

de tiempo del cuaacutento de accioacuten de Planck definida en julios-segundos (js) y que fue denominada

la constante de intensidad electromagneacutetica en la referencia [20] Al dividir ahora la constante

H por la velocidad de la luz c se encuentra que se obtiene la constante de Planck lo que

revela que H=hc vincula directamente la constante de Planck con el electromagnetismo

mientras que histoacutericamente se considera como una constante soacutelo medida pero no derivada de

ecuaciones electromagneacuteticas

sj34E662606876c

Hh (46)

El resultado inesperado de esta relacioacuten es que el cuaacutento de accioacuten temporal de Planck puede

obtenerse ahora a partir del mismo conjunto de constantes electromagneacuteticas que definen la

constante H combinando las ecuaciones (45) y (46) poniendo a disposicioacuten de la comunidad

esta nueva definicioacuten de la constante de Planck basada uacutenicamente sobre constantes

fundamentales conocidas sea una definicioacuten derivada de ecuaciones confirmadas

experimentalmente que actualmente estaacute ausente tanto del CRC Handbook of Chemistry amp

Physics [41] como de la lista de constantes del National Institute of Standards and Technology

(NIST) [40]

sj34E662606876αc2ε

eh

0

2

(47)

252 La constante de induccioacuten de energiacutea electrostaacutetica

Metafoacutericamente hablando la constante de Planck permite la exploracioacuten horizontal (es

decir traslacional) de los estados orbitales estables del aacutetomo de hidroacutegeno por asiacute decirlo

pero la ecuacioacuten de Coulomb (41) que proporciona la misma energiacutea se ha utilizado para definir

una constante de induccioacuten de energiacutea electrostaacutetica que permite la exploracioacuten vertical (es

decir axial) del aacutetomo de hidroacutegeno y de su nuacutecleo

La constante de induccioacuten de energiacutea electrostaacutetica requerida que se nombroacute K en la

referencia [22] y que podriacutea considerarse como un cuanto de induccioacuten se establecioacute de dos

maneras diferentes El primer meacutetodo surge del anaacutelisis de la mecaacutenica de desacoplamiento de un

fotoacuten de energiacutea de 1022 MeV o maacutes en la geometriacutea tresespacial como se establece en la

referencia [21] y el segundo meacutetodo consiste simplemente en multiplicar la ecuacioacuten (41) por

rB al cuadrado



2

o

B

22

BB mj386E122085259ε4π

rerEK

(48)

Fue gracias a esta constante que fue posible entrar en el nuacutecleo de hidroacutegeno verticalmente o

axialmente por asiacute decirlo variando la distancia r entre dos partiacuteculas cargadas con la

ecuacioacuten E=Kr2 y asiacute establecer las cantidades exactas de energiacutea adiabaacutetica inducidas en

cada uno de los componentes internos del protoacuten y del neutroacuten (ver Tabla 1) lo que permite

establecer finalmente ecuaciones LC tresespaciales coherentes para el electroacuten y el positroacuten

electromagneacuteticamente coaccionados (veacuteanse las ecuaciones (37) y (38) mencionadas

anteriormente) y sus fotones-portadores que determinan sus masas y voluacutemenes efectivos seguacuten

se analizan en la referencia [22]

26 Gravitacioacuten

De hecho tal exploracioacuten vertical por asiacute decirlo de las estructuras atoacutemicas y nucleares

induce una aguda conciencia de la naturaleza adiabaacutetica de la energiacutea inducida en todas las

partiacuteculas cargadas de sus estructuras [24] [33] una energiacutea adiabaacutetica que soacutelo puede variar

infinitamente gradualmente con cualquier variacioacuten en las distancias que las separan una energiacutea

que ademaacutes no depende en absoluto de la velocidad de las partiacuteculas sino que manifiesta su

existencia en forma de esta velocidad cada vez que las circunstancias electromagneacuteticas locales

lo permiten y permanece plenamente inducida aunque esta velocidad no pueda expresarse

debido a los estados de equilibrio electromagneacutetico locales

Como se analiza en las referencias [4] y [16] cuando esta velocidad no puede ser expresada

la energiacutea del momento de cada partiacutecula cargada permanece inducida a pesar de todo y soacutelo

puede ejercer en este caso una presioacuten en la direccioacuten vectorial impuesta por el equilibrio

electromagneacutetico local

En las estructuras atoacutemicas esta direccioacuten vectorial soacutelo puede orientarse hacia el centro de

cada aacutetomo debido a la propia naturaleza de la interaccioacuten de Coulomb En las acumulaciones de

aacutetomos que constituyen masas mayores la tendencia parece ser que esta presioacuten tiende a

aplicarse hacia el centro de masa de estas masas lo que se hace evidente para masas como la de

la Tierra por ejemplo en cuya superficie todos los objetos parecen atraiacutedos hacia su centro de

masa Pero esta supuesta atraccioacuten soacutelo puede ser en realidad la presioacuten aplicada por la suma

total de las energiacuteas de momento individuales de cada partiacutecula cargada que constituyen cada

objeto contra la superficie de la Tierra porque su direccioacuten vectorial de aplicacioacuten soacutelo puede

orientarse estructuralmente hacia el centro de masa de la Tierra [4] [16]

En resumen el peso de un objeto medido en la superficie de la Tierra soacutelo puede ser una

medida de esta presioacuten ejercida por la suma de las energiacuteas individuales de los momentos

orientados vectorialmente hacia su centro de masa pertenecientes a todas las partiacuteculas cargadas

que constituyen la masa medible de este objeto Si este objeto se eleva por encima del suelo y

luego se deja libre para moverse la velocidad permitida por esta suma de energiacutea de momento

puede expresarse de nuevo hasta que su movimiento se bloquee de nuevo cuando el objeto se

encuentre de nuevo con la superficie de la Tierra en cuyo momento volveraacute a ejercer una presioacuten

equivalente a la cantidad de energiacutea de momento inducida por la interaccioacuten de Coulomb a esta

distancia entre cada partiacutecula cargada de este objeto y cada partiacutecula cargada de la masa de la

Tierra [33]



A nivel astronoacutemico los cuerpos celestes del sistema solar parecen estar cautivos de estados

estables de resonancia de accioacuten estacionaria a distancias medias del sol similares a las que de

Broglie supuso se aplican al electroacuten en el aacutetomo de hidroacutegeno [50] es decir un estado de

resonancia axial limitado por distancias estables miacutenimas y maacuteximas muy precisas desde la

estrella central sea su perihelio y afelio Estas dos distancias liacutemite combinadas con el radio

promedio de la oacuterbita eliacuteptica de cada cuerpo celeste constituyen tres puntos de referencia

estables que definen claramente los voluacutemenes de espacio visitados a lo largo del tiempo por

cada cuerpo celeste alrededor de la estrella central

Por otro lado como analizado en la referencia [4] a diferencia del caso del aacutetomo de

hidroacutegeno en el que la intensidad del nivel de energiacutea del momento inducida en el electroacuten a la

distancia media del radio de Bohr favorece claramente un movimiento de oscilacioacuten axial

localizado a alta frecuencia en lugar de un movimiento traslacional a lo largo de la oacuterbita teoacuterica

en reposo de Bohr el nivel de energiacutea adiabaacutetica inducida en cada partiacutecula cargada de la masa

de un cuerpo celeste a la distancia media de la oacuterbita terrestre es insuficiente para generar tal

oscilacioacuten axial a alta frecuencia dada la inercia de la masa macroscoacutepica a partir de la cual cada

una de estas partiacuteculas cargadas estaacute cautiva promoviendo maacutes bien una estabilizacioacuten de los

cuerpos celestes en los estados de movimiento orbital de accioacuten estacionaria observadas

El volumen de espacio visitado a lo largo del tiempo por cada cuerpo celeste alrededor de una

estrella central puede evolucionar hacia formas bastante complejas para los cuerpos celestes que

tienen sateacutelites lo que induce frecuencias de batimiento que modifican los voluacutemenes que de

otro modo seriacutean los voluacutemenes regulares visitados por cuerpos que no tienen un sateacutelite De

hecho todos los cuerpos estabilizados en tales sistemas de resonancia axial influyen mutuamente

las trayectorias de cada uno y la forma de los voluacutemenes de resonancia que visitan Es este tipo

de interaccioacuten combinada con el proceso de ocultacioacuten de la estrella central a medida que estos

cuerpos pasan entre esta estrella y nuestra posicioacuten en el espacio lo que ha permitido la

identificacioacuten de los numerosos planetas que orbitan las estrellas cercanas que se han descubierto

recientemente

Una dinaacutemica electromagneacutetica similar definida por la mecaacutenica cuaacutentica (MQ) tambieacuten es

aplicable a nivel subatoacutemico a las partiacuteculas elementales que constituyen cada aacutetomo del que

estaacuten hechas todas las masas macroscoacutepicas incluyendo nuestros propios cuerpos En sus casos

sin embargo debido a la intensidad de la energiacutea adiabaacutetica inducida en cada partiacutecula elemental

cargada a distancias tan cortas entre las partiacuteculas en relacioacuten con sus inercias la estabilizacioacuten

axial de alta frecuencia se ve claramente favorecida frente al movimiento orbital

Un anaacutelisis iniciado en las referencias [35] y [53] y completado en la referencia [16] de la

secuencia en orden decreciente de intensidad de los distintos estados de equilibrio

electromagneacutetico de accioacuten estacionaria en los que las partiacuteculas elementales pueden

estabilizarse muestra que todos los posibles casos de aplicacioacuten de fuerza que se distribuyen

tradicionalmente entre 4 fuerzas fundamentales 1) Interaccioacuten fuerte 2) Interaccioacuten deacutebil 3)

Fuerza electromagneacutetica y finalmente 4) Fuerza gravitacional soacutelo pueden ser cuatro niveles

cuantificados de intensidad de la interaccioacuten de Coulomb correspondientes a los distintos niveles

de energiacutea de estos estados de equilibrio de accioacuten estacionaria

Como pareciacutea razonable mantener los teacuterminos u y d para designar positrones y electrones

electromagneacuteticamente coaccionados dentro de las estructuras nucleoacutenicas para mantener la

consistencia con toda la literatura publicada anteriormente tambieacuten parece razonable por la

misma razoacuten mantener el concepto de atraccioacuten faacutecil de entender para identificar casos

individuales de interaccioacuten coulombiana entre dos partiacuteculas cargadas eleacutectricamente de signos



opuestos Por lo tanto para facilitar el establecimiento de una imagen mental de los diversos

oacuterdenes de magnitud de aplicacioacuten de la interaccioacuten electrostaacutetica entre estas partiacuteculas

elementales se ha definido el teacutermino atractor en la referencia [35] encarnando la idea de que

un atractor-individuo-inverso-del-cuadrado-de-la-distancia estariacutea en accioacuten entre cada par de

estas partiacuteculas elementales en el universo Para simplificar por lo tanto cualquier ocurrencia del

concepto mentalmente faacutecil de visualizar de una atraccioacuten electrostaacutetica entre un par de partiacuteculas

cargadas con signos opuestos en el universo es referida como un atractor en el Cuadro 2

Cuadro 2 Rangos cuantificados de interaccioacuten coulombiana (Ver referencia [35])

Cuadro de los atractores electroestaacuteticos

Nombre Aacutembito de aplicacioacuten

Fuerza o

Interaccioacuten

tradicional

asociada

Atractor

primario

Entre electrones y positrones

electromagneacuteticamente coaccionados dentro

de un protoacuten o neutroacuten

Fuerte

Atractor

secundario


electromagneacuteticamente coaccionados que

pertenecen a diferentes protones y neutrones

en un nuacutecleo

Deacutebil

Atractor

terciario

Entre cada electroacuten cautivo y cada positroacuten

electromagneacuteticamente coaccionado de un

nuacutecleo y entre cada electroacuten y cada positroacuten

electromagneacuteticamente coaccionado de los

nuacutecleos de los otros aacutetomos de cualquier

acumulacioacuten de materia

Electromagneacutetico

Atractor

temporario

local

Entre los medio-fotones dentro de un fotoacuten

electromagneacutetico Electromagneacutetico

Atractor temporario

alejado

Entre cualquier medio-fotoacuten y cada una de las partiacuteculas cargadas heteroestaacuteticas del

resto del universo Electromagneacutetico

Atractor cuaternario

Entre cada partiacutecula elemental cargada dentro de un aacutetomo y cada partiacutecula

heteroestaacutetica en caiacuteda libre relativa del resto del universo

Gravitacioacuten

Es pues ahora posible separar el gradiente de interaccioacuten de Coulomb en cuatro rangos de

intensidades cuyos liacutemites corresponden a los diversos rangos de intensidad de resonancia de

accioacuten estacionaria que pueden ser identificados en la naturaleza (Cuadro 2) Como se ve en

perspectiva en la referencia [35] el nivel maacutes intenso estaacute determinado por los estados de

resonancia que caracterizan a los electrones y positrones electromagneacuteticamente coaccionados

que interactuacutean y que forman la estructura colisionable interna de los nucleones correspondiente

a la tradicional interaccioacuten fuerte El segundo nivel se aplica a los estados de estabilizacioacuten de

nucleones dentro de los nuacutecleos atoacutemicos correspondientes a la tradicional interaccioacuten deacutebil



El tercer nivel se aplica a los estados de resonancia electroacutenica dentro de los aacutetomos y moleacuteculas

asiacute como entre aacutetomos y moleacuteculas en contacto directo entre siacute en cualquier acumulacioacuten de

materia correspondiente a la tradicional fuerza electromagneacutetica Y finalmente un cuarto y

uacuteltimo nivel de intensidad se aplica a cualquier aacutetomo moleacutecula y masa mayor en un estado de

caiacuteda libre de miacutenima accioacuten y a aquellos cautivos en oacuterbitas de accioacuten estacionaria al nivel

astronoacutemico y corresponde a la tradicional fuerza gravitacional

Estos diversos niveles de intensidad de induccioacuten de energiacutea portadora adiabaacutetica por

interaccioacuten coulombiana uno de cuyos componentes principales es el incremento de energiacutea

electromagneacutetica transversal correspondiente a un incremento variable de la masa adiabaacutetica

permanentemente inducida que proporciona para cada partiacutecula cargada que existe pueden

entonces asociarse directamente con las 4 fuerzas del Modelo Estaacutendar tal como se ponen en

perspectiva en la referencia [35] sea cuatro fuerzas que en uacuteltima instancia resultan ser simples

representaciones alternativas de los distintos niveles de intensidad de aplicacioacuten de una sola

fuerza sea la interaccioacuten subyacente de Coulomb de induccioacuten de energiacutea adiabaacutetica como se

analiza en la referencia [16]

27 Expansioacutencompresioacuten de los nucleones en funcioacuten de la intensidad del gradiente gravitacional

El hecho de que el medio-cuanto adiabaacutetico de energiacutea del momento que es permanentemente

inducido por la interaccioacuten de Coulomb en cada electroacuten estaacute orientado axialmente hacia el

centro de cada aacutetomo tomado separadamente y que esta energiacutea soacutelo puede ser expresada como

una presioacuten orientada hacia el centro del aacutetomo cuando no puede ser expresada como una

velocidad como se analiza y describe en la referencia [4] tambieacuten tiene la consecuencia de que

cuando los aacutetomos se acumulan para formar masas maacutes grandes la resultante vectorial de todas

las interacciones entre los electrones y los nuacutecleos acumulados en estrecha proximidad tenderaacute a

dirigir la direccioacuten de la aplicacioacuten de este medio-cuanto de momento hacia el centro de dichas

masas lo que resultaraacute en una adicioacuten de sus presiones individuales hacia el centro de estas

masas

Cuando estas acumulaciones de aacutetomos llegan a ser suficientes para formar masas

macroscoacutepicas el aumento resultante de la presioacuten por adicioacuten a medida que aumenta la

profundidad en estos cuerpos soacutelo puede resultar en una contraccioacuten forzada de los orbitales

electroacutenicos externos de sus aacutetomos hacia cada uno de sus nuacutecleos como se pone en perspectiva

en la referencia [35] y como se analiza en profundidad en la referencia [33]

Estaacute bien comprobado que el calor aumenta con la profundidad de la masa de la Tierra [54]

Sin embargo tambieacuten se entiende muy bien que el calor en las masas macroscoacutepicas no es maacutes

que un aumento de la energiacutea de los electrones de los aacutetomos un aumento que cuando supera

ciertos niveles especiacuteficos para cada aacutetomo obliga a los electrones de las capas externas de los

aacutetomos implicados a saltar a un orbital metaestable maacutes alejado del nuacutecleo de cada aacutetomo Dado

que estos niveles son extremadamente inestables estos electrones regresan casi instantaacuteneamente

a su posicioacuten orbital estable de accioacuten estacionaria emitiendo entonces un fotoacuten de

Bremsstrahlung que evacua la energiacutea (es decir el calor) acumulada en forma de un fotoacuten

electromagneacutetico cuya mecaacutenica de emisioacuten se analizaraacute en la siguiente seccioacuten

En el caso del aumento de calor con la profundidad en una masa planetaria como la de la

Tierra estaacute bien establecido que este aumento es de naturaleza adiabaacutetica [54] y que soacutelo puede

coincidir con un aumento adiabaacutetico de energiacutea por compresioacuten de los orbitales electroacutenicos de



los aacutetomos hacia sus nuacutecleos centrales porque es la mayor proximidad resultante entre los

electrones y los nuacutecleos lo que hace que la interaccioacuten de Coulomb induzca este exceso de

energiacutea en funcioacuten de la distancia inversa entre los electrones y los nuacutecleos

Sin embargo como los aacutetomos estaacuten en contacto directo en estas masas y esta presioacuten es

constante este exceso de energiacutea adiabaacutetica no puede ser evacuado por la emisioacuten de fotones

electromagneacuteticos y simplemente aumenta con la profundidad a medida que los electrones

cautivos de las capas externas de los aacutetomos se acercan a los nuacutecleos cada vez maacutes a medida que

la profundidad aumenta en la masa hasta alcanzar la temperatura estimada de unos 5100 grados

Kelvin en el centro de la Tierra [54] como se analizoacute en la referencia [33]

Por lo tanto en el centro de las masas proto-estelares en formacioacuten despueacutes de una suficiente

acumulacioacuten de hidroacutegeno interestelar esta compresioacuten de los orbitales de los electrones asegura

que los electrones de los aacutetomos de hidroacutegeno finalmente alcancen la distancia al protoacuten que

coincide con la induccioacuten de energiacutea portadora en cada electroacuten alcanzando el umbral criacutetico de

desacoplamiento de 1022 MeV para aquellos que se encuentran en el centro mismo de la masa

proto-estelar en cuyo punto el desacoplamiento electroacuten-positroacuten es forzado por la proximidad

inmediata de las cargas resonantes a alta frecuencia del protoacuten resultando en la formacioacuten de

neutrones con la emisioacuten de grandes cantidades de energiacutea de bremsstrahlung que luego inician y

mantienen la reaccioacuten en cadena de fusioacuten nuclear en las estrellas como se analiza en la

referencia [35]

Un efecto secundario de la contraccioacuten de los orbitales electroacutenicos hacia los nuacutecleos en

masas macroscoacutepicas como las masas planetarias es que estos nuacutecleos atoacutemicos se acercan maacutes y

maacutes entre siacute a medida que aumenta la profundidad en la masa lo que reduce las distancias entre

estos nuacutecleos intensificando la interaccioacuten coulombiana entre los nuacutecleos atoacutemicos

El resultado es un aumento de la traccioacuten hacia afuera que implica la interaccioacuten de

Coulomb sobre todas las cargas de cada nucleoacuten de los distintos nuacutecleos lo que fuerza un

aumento de las distancias de traslacioacutenresonancia de cada triacuteada en relacioacuten con su eje central

de traslacioacutenresonancia en el espacio-X disminuyendo la cantidad de energiacutea adiabaacutetica

variable inducida en sus fotones-portadores disminuyendo asiacute la masa efectiva de todos los

nucleones a esta profundidad de las masas macroscoacutepicas como se analiza en las referencias [22]

[35] El efecto general es que los nuacutecleos atoacutemicos se vuelven cada vez menos masivos a medida

que aumenta la profundidad de las masas macroscoacutepicas

Por otro lado cuando masas pequentildeas estaacuten alejados de la superficie de la Tierra el efecto

opuesto soacutelo puede ocurrir por estructura porque la energiacutea de los fotones-portadores de los

electrones y positrones electromagneacuteticamente coaccionados de los nuacutecleos de los aacutetomos que

constituyen tales masas pequentildeas soacutelo pueden aumentar como resultado del aumento de las

distancias entre ellos y todas las partiacuteculas elementales cargadas de la masa de la Tierra que

resulta en una contraccioacuten de las distancias internas de traslacioacutenresonancia de cada triacuteada de

masas tan pequentildeas en relacioacuten con el eje-x del espacio normal despueacutes del debilitamiento de la

interaccioacuten coulombiana entre las cargas de estas pequentildeas masas y las de la Tierra

Esta contraccioacuten de los orbitales nucleoacutenicos dentro de los nucleones de los nuacutecleos de los

aacutetomos que constituyen masas tan pequentildeas que se alejan de la Tierra soacutelo puede resultar en una

contraccioacuten proporcional de las capas de electrones de estos aacutetomos cuya consecuencia medible

es el aumento de la energiacutea adiabaacutetica inducida en estas distancias maacutes cortas entre los electrones

cautivos y los nuacutecleos y por lo tanto un aumento en la frecuencia electromagneacutetica de los fotones

de Bremsstrahlung emitidos por electrones momentaacuteneamente excitados a un orbital metaestable



maacutes alejado del nuacutecleo cuando se desexcitan casi instantaacuteneamente al regresar a sus orbitales de

accioacuten estacionaria

Es este aumento de la masa de los nuacutecleos atoacutemicos con el aumento de la altitud sobre la

superficie terrestre lo que explica realmente el aumento de la frecuencia de los fotones de

Bremsstrahlung utilizados en un reloj atoacutemico durante el experimento de Hefele y Keating [45]

mencionado anteriormente para medir el flujo del tiempo lo que supuestamente demostroacute una

aceleracioacuten en la tasa de flujo del tiempo con la altitud que entonces se consideraba una

prueba de la validez de la RR [35] conclusioacuten sacada antes de que fue puesto en perspectiva la

naturaleza adiabaacutetica de la energiacutea del momento y del campo magneacutetico transversal

permanentemente inducidos en cada partiacutecula elemental cargada

En realidad estos relojes atoacutemicos cuya precisioacuten depende de la frecuencia de los fotones de

Bremsstrahlung emitidos por los electrones que se desenergizan siguen siendo exactos siempre y

cuando no se muevan desde donde fueron calibrados Cualquier desplazamiento axial en el

gradiente gravitacional o cambio en su estado de movimiento como el uso en un sateacutelite en

oacuterbita por ejemplo requiere una recalibracioacuten que tenga en cuenta el equilibrio electromagneacutetico

local

Finalmente las anomaliacuteas sistemaacuteticas observadas con respecto a las trayectorias de todas

las sondas espaciales particularmente publicitadas en el caso de las sondas Pioneer 10 y 11 y sus

trayectorias de escape del sistema solar que se comportan sistemaacuteticamente en el espacio

profundo como si fueran ligeramente maacutes masivas que cuando se miden en el suelo antes de su

lanzamiento encuentran tambieacuten una explicacioacuten loacutegica tras el anaacutelisis previo de que las masas

en reposo de los nucleones y de las masas macroscoacutepicas soacutelo pueden variar como resultado de

cualquier desplazamiento axial en el gradiente gravitacional

Por lo tanto no hay duda de que las anomaliacuteas de las trayectorias eliacutepticas de Urano

Neptuno y Plutoacuten asiacute como de los cometas Halley Encke Giacobini-Zinner Borelli y otros que

sufren desviaciones sistemaacuteticas de origen desconocido tal como las menciona RW Kuumlhne [44]

y de hecho todas las trayectorias eliacutepticas de los planetas del sistema solar se beneficiariacutean de

ser reconsideradas con respecto a esta variabilidad de sus masas en reposo en funcioacuten de sus

oscilacioacuten axial en el gradiente gravitatorio del sol y la variacioacuten de sus campos magneacuteticos

transversal en funcioacuten de sus velocidades variables en sus trayectorias eliacutepticas

28 La mecaacutenica de emisioacuten de fotones de Bremsstrahlung

Ahora que las principales conclusiones extraiacutedas en el pasado de los datos experimentales ya

acumulados sobre partiacuteculas elementales se han puesto en perspectiva a la luz de la interpretacioacuten

inicial de Maxwell de la hipoacutetesis de Broglie y de la derivacioacuten de Marmet dentro del marco maacutes

amplio de la geometriacutea tresespacial veamos ahora la mecaacutenica de emisioacuten de fotones de

Bremsstrahlung que esta geometriacutea hace posible una mecaacutenica de emisioacuten que de Broglie y

Schroumldinger ya estaban tratando de establecer en la deacutecada de 1920 pero que despertoacute poco

intereacutes en la comunidad en ese momento debido a la ausencia de una posible viacutea de resolucioacuten

que se podriacutea explorar en este momento [4]

Para hacerlo analizaremos el caso especiacutefico de un electroacuten capturado por un protoacuten para

formar un aacutetomo de hidroacutegeno cuyo estado de equilibrio estable final de miacutenima accioacuten maacutes

precisamente describible como un estado de accioacuten estacionario ha sido analizado en la

referencia [4] Antes de pasar a la descripcioacuten del propio mecanismo de emisioacuten es necesario



poner en perspectiva algunos valores numeacutericos sobre la inercia de las diferentes cantidades de

energiacutea implicadas

Inmediatamente antes de su captura y estabilizacioacuten a la distancia media del orbital en reposo

respecto al protoacuten (ao=5291772083E-11 m) el electroacuten habraacute alcanzado la velocidad relativista

de 2187647561 ms apoyada por la cantidad precisa de energiacutea de momento ΔK que su fotoacuten-

portador habraacute acumulado a esta distancia mientras acelerando hacia el protoacuten [33]

j18-2E2179784831γcmΔKE 2

oK (49)

Esta velocidad genera la inercia hacia delante de la cantidad de energiacutea del momento (136

eV) que causaraacute su propia evacuacioacuten en forma de un fotoacuten electromagneacutetico de Bremsstrahlung

cuando el movimiento de avance del electroacuten se detuviera bruscamente en su movimiento como

primer paso para establecer su estado orbital axial estable de accioacuten estacionaria Ademaacutes de la

inercia hacia delante proporcionada por esta energiacutea de momento la inercia total del electroacuten

incidente tambieacuten implicaraacute la inercia hacia delante de la cantidad total de energiacutea que constituye

el medio-cuanto transversal del fotoacuten-portador asiacute como la de su masa en reposo invariable

(E=moc2=818710414E-14 j) que no se despejaraacute durante el proceso de estabilizacioacuten

j141875401148cmcmΔKE 2

0

2

me E (50)

Por otro lado la inercia estacionaria del protoacuten al que se acelera el electroacuten depende de una

cantidad mucho mayor de energiacutea

j10-7E150327730cmE 2

pp (51)

El bien conocido ratio de las inercias de los dos componentes que interactuacutean seraacute entonces

por supuesto

0548911836

1

E

E

p

e (52)

Puede observarse que la inercia hacia delante del electroacuten incidente es menor por 4 oacuterdenes de

magnitud en comparacioacuten con la inercia estacionaria del protoacuten cuyos campos magneacuteticos son el

componente que detendraacute el movimiento del electroacuten interactuando en contrapresioacuten con

respecto a los campos magneacuteticos del electroacuten incidente como consecuencia de la repelente

alineacioacuten paralela de los espines magneacuteticos paralelos mutuos impuestos por estructura tal

como se pone claramente en perspectiva en la referencia [4] Pero la desproporcioacuten entre la

inercia hacia delante de la energiacutea del momento del electroacuten y la inercia estacionaria del protoacuten

es inmensamente mayor

4968964481

1

E

E

p

K (53)

Este ratio revela que mientras que la inercia hacia delante del electroacuten incidente seraacute

contrarrestada por la inercia estacionaria casi 2000 veces su propia inercia la inercia hacia

delante de la energiacutea del momento del electroacuten incidente ΔK que seraacute evacuada del sistema

electroacuten-protoacuten durante el proceso de parada seraacute contrarrestada por una inercia estacionaria de

casi 69 millones de veces su propia inercia hacia delante al mismo tiempo que el electroacuten llega a

una fraccioacuten significativa de la velocidad de la luz Esta relacioacuten muestra claramente coacutemo se

contrarrestaraacute instantaacuteneamente el movimiento hacia delante de esta energiacutea de momento hacia el

protoacuten durante el proceso de parada



Sin embargo a diferencia de la energiacutea de momento de un objeto en movimiento que golpea

una pared a nuestro nivel macroscoacutepico por ejemplo que sabemos experimentalmente que se

comunicaraacute a la pared cuando el objeto lo golpee tambieacuten sabemos experimentalmente que la

energiacutea de momento del electroacuten incidente no se comunicaraacute al protoacuten sino que seraacute expulsada

del sistema electroacuten-protoacuten en forma de un fotoacuten electromagneacutetico detectable y medible de

energiacutea 2179784832E-18 j de longitud de onda 9113034513E-8 m y de frecuencia

3289710552E15 Hz movieacutendose a la velocidad de la luz

La cuestioacuten de coacutemo se produce mecaacutenicamente la separacioacuten y eyeccioacuten de este fotoacuten de

Bremsstrahlung ha quedado sin respuesta desde que Louis de Broglie y Erwin Schroumldinger

comenzaron a estudiar este proceso en la deacutecada de 1920 [4] pero no fue realmente posible

hacerlo hasta que se desarrolloacute la geometriacutea tresespacial Maxwelliana maacutes grande del espacio

descrito anteriormente y que fue presentado en el antildeo 2000 en el evento Congress-2000 [18]

Esta nueva geometriacutea espacial permite ahora comprender que aunque el electroacuten y su fotoacuten-

portador se detienen repentinamente en su movimiento hacia el protoacuten durante su captura

repentina a una distancia media del orbital en reposo en el aacutetomo de hidroacutegeno el movimiento

hacia delante de la energiacutea de su momento ΔK calculado con la ecuacioacuten (49) no se detiene en

su movimiento hacia delante dentro de la estructura tresespacial interna del fotoacuten-portador del

electroacuten (Figuras 3-a y 3-b) cuyos tres espacios separados de su configuracioacuten tresespacial

interna se comportan como vasos comunicantes [3] es decir una inercia hacia delante de los

fotones electromagneacuteticos que fue confirmada por la evidencia fotoeleacutectrica de Einstein

La clave para comprender por queacute el movimiento de la energiacutea del medio-cuanto del momento

ΔK del fotoacuten-portador del electroacuten no se detiene dentro del propio fotoacuten-portador del electroacuten

cuando el fotoacuten-portador propio se detiene en su movimiento hacia delante es el paso (c) de su

ciclo electromagneacutetico tresespacial representado por la Figura 7 que es el paso durante su ciclo

de oscilacioacuten transversal durante el cual toda su energiacutea transversal alcanza su volumen maacuteximo

en el espacio-Z magnetostaacutetico (Figura 3)

Figura 7 Representacioacuten del ciclo de oscilacioacuten transversal de la energiacutea electromagneacutetica del

medio-cuanto del fotoacuten portador del electroacuten y de su medio-cuanto de momento unidireccional

que propulsa a este medio-cuanto transversal ademaacutes de tambieacuten propulsar al cuanto completo

de la energiacutea de la masa en reposo invariable del electroacuten (no se muestra este uacuteltimo)

La manera en que la energiacutea del momento ΔK del electroacuten capturado por el protoacuten pasa

primero al espacio-Z cuando su propia inercia hacia delante le obliga a atravesar la zona de

unioacuten central cuasi-puntual que conecta los tres espacios a traveacutes de la cual la energiacutea de la

partiacutecula pasa libremente en su propio complejo tresespacial y luego es expulsado hacia atraacutes



como un pulso magneacutetico durante la fase eleacutectrica del ciclo de oscilacioacuten transversal del fotoacuten-

portador (Figura 7-e) cuando las dos cargas separadas en el espacio-Y se comportan durante el

proceso de parada del electroacuten como una antena dipolo de longitud fija [55] se puede resumir en

una secuencia de cuatro pasos ilustrada en la Figura 8

Figura 8 Representacioacuten de la mecaacutenica de emisioacuten de fotones de Bremsstrahlung

La figura 8-a representa al electroacuten con su fotoacuten-portador alcanzando internamente el paso 7-c

(Figura 7-c) de su ciclo de oscilacioacuten transversal mientras que sus dos campos magneacuteticos

chocan contra el relativamente enorme campo magneacutetico del protoacuten mientras que se repelen

mutuamente por la alineacioacuten paralela de los espines magneacutetico como se analiza en la referencia

[4]

La Figura 8-b representa el segundo paso del proceso de eyeccioacuten e ilustra la secuencia de

parada real ya que el complemento completo de la energiacutea del momento ΔK=2179784832E-18

J acaba de ser forzado en el espacio-Z por su propia inercia hacia delante que duplica

momentaacuteneamente la cantidad de energiacutea que constituye el campo magneacutetico del fotoacuten portador

incidente una duplicacioacuten que estaacute representada graacuteficamente por una mayor densidad visual de

la esfera magneacutetica del fotoacuten-portador

T4692470103λα

ceπμ22

23

0 B (54)

donde λ=455633525256E-8 m que es la longitud de onda del fotoacuten-portador del electroacuten al

comienzo del proceso de parada causado por la repulsioacuten magneacutetica mutua de sus campos

magneacuteticos

En este caso esta duplicacioacuten momentaacutenea del campo magneacutetico del fotoacuten-portador del

electroacuten en el momento en que comienza a ser capturado en el orbital en reposo del aacutetomo de

hidroacutegeno debe ser detectable como un pico registrable de intensidad magneacutetica coincidiendo

con la emisioacuten del fotoacuten de Bremsstrahlung lo que confirmariacutea directamente el mecanismo

actual de emisioacuten del fotoacuten

Se puede que algo maacutes ya haya llamado la atencioacuten del lector en la Figura 8-b Aunque la

energiacutea del momento que reside inicialmente en el espacio-X representada por la flecha que

apunta a la izquierda y que conduce a la esfera magneacutetica del fotoacuten-portador en la Figura 8-a i

que acaba de ser mencionada como habiendo sido forzada a cruzar al espacio-Z por su propia

inercia hacia delante para sumarse a la energiacutea magneacutetica ya presente calculada con la ecuacioacuten

(54) una flecha ideacutentica sigue estando presente en la Figura 8-b Esto requiere una explicacioacuten

maacutes detallada ya que no es un error de representacioacuten porque como el electroacuten y el protoacuten estaacuten

cargados eleacutectricamente en oposicioacuten la interaccioacuten de Coulomb no permite por estructura que



no se induzca energiacutea de momento en el fotoacuten portador de un electroacuten a esta distancia del protoacuten

tal como se pone en perspectiva en la referencia [33]

Ademaacutes la referencia [42] pone claramente en perspectiva que debe hacerse una clara

distincioacuten entre un movimiento rotacional o traslacional inducido mecaacutenicamente no

compensado y un movimiento rotacional o traslacional inducido electrostaacuteticamente o

gravitacionalmente que es permanentemente compensado Un tal movimiento no compensado

caracteriza el estado de un sateacutelite lanzado en una oacuterbita inercial metaestable alrededor de la

Tierra por ejemplo o de cualquier objeto girado artificialmente a nuestro nivel macroscoacutepico por

un solo pulso inicial La oacuterbita de un sateacutelite de este tipo siempre se degrada y la rotacioacuten de un

objeto de este tipo siempre se detiene a diferencia de la oacuterbita permanentemente compensada de

la Tierra por ejemplo y de su rotacioacuten permanentemente compensada de forma natural Dada la

clara correlacioacuten previamente establecida entre los movimientos traslacional y rotacional y los

estados de resonancia de accioacuten estacionaria la captura y estabilizacioacuten de un electroacuten en el

orbital de resonancia de accioacuten estacionaria del aacutetomo de hidroacutegeno pertenece claramente a la

categoriacutea permanentemente compensada como se pone en perspectiva en la referencia [33]

Dado que la cantidad de energiacutea de momento ΔK inducida por la interaccioacuten de Coulomb a

esta distancia del protoacuten no puede en ninguacuten caso ser diferente de 136 eV se puede concluir que

cuando la cantidad inicial de energiacutea de momento ΔK se elimina del espacio X una cantidad de

reemplazo de 136 eV de energiacutea cineacutetica de momento ΔK debe ser inducida sincroacutenicamente

de forma adiabaacutetica por la interaccioacuten permanente de Coulomb una energiacutea cuya direccioacuten

vectorial de aplicacioacuten se expresaraacute ahora como una presioacuten estacionaria ejercida hacia el

protoacuten aumentando por asiacute decirlo la contrapresioacuten permanente establecida entre los campos

magneacuteticos alineados en espines magneacuteticos paralelos [4] Esto significa que temporalmente el

fotoacuten portador involucraraacute 408 eV incluyendo temporalmente el campo magneacutetico de doble

intensidad hasta que el 136 eV temporalmente localizado en el espacio-Z sea evacuado en forma

de un fotoacuten electromagneacutetico separado

La Figura 8-c muestra la instalacioacuten de la antena dipolo metafoacuterica que emitiraacute el exceso de

energiacutea de 136 eV en forma de un fotoacuten electromagneacutetico Cuando el campo magneacutetico del

fotoacuten-portador alcanza su estado de presencia maacutexima en el espacio-Z como se muestra en la

Figura 8-b el campo eleacutectrico dipolar correspondiente ha caiacutedo a cero presencia en el espacio-

Y correspondiente a las dos barras de una antena dipolar de longitud fija que se vuelve neutra

cuando no se suministra corriente alterna a la antena [55]

Cuando la energiacutea magneacutetica mostrada en la figura 8-c comienza a entrar en el espacio-Y

electrostaacutetico la energiacutea se acumula en el espacio-Y en forma de dos cargas opuestas que se

mueven en direcciones opuestas en el plano Y-yY-z [3] [24] de modo que las dos cargas

opuestas finalmente alcanzan su valor maacuteximo permitido que no puede exceder el valor medio

maacuteximo de 2179784832E-18 J (136 eV) permitido a esta distancia entre el protoacuten cargado

positivamente y el electroacuten cargado negativamente que combinado con el mismo valor de la

energiacutea del momento permitido nuevamente inducida y mantenida adiabaacuteticamente por la

interaccioacuten de Coulomb a esta distancia media ejerce una presioacuten estacionaria por parte del

electroacuten contra el campo magneacutetico del protoacuten

Es este liacutemite maacuteximo de energiacutea del campo E impuesto por la interaccioacuten de Coulomb el que

hace que la distancia repentinamente maximizada entre las dos cargas en el espacio-Y actuacutee de la

misma manera que las dos barras de una antena dipolo de longitud fija que permite que la

energiacutea inicialmente forzada en el espacio-Z desde el espacio-X comience a acumularse en el

espacio-Y sobrecargando el ahora maximizado y fijo dipolo de longitud fija del espacio-Y



resultando en la emisioacuten por el dipolo del exceso de energiacutea de 136 eV como un pulso magneacutetico

en el espacio-Z magnetostaacutetico de la misma manera que los pulsos electromagneacuteticos son

emitidos por una antena dipolo muy normal a nuestro nivel macroscoacutepico como se muestra en la

Figura 8-d

La cuestioacuten aquiacute es por queacute el electroacuten no se aleja simplemente del protoacuten como se sabe

universalmente que hace cuando precisamente esta cantidad de energiacutea ΔK=2179784832E-18 j

que ya tiene le es suministrada por un fotoacuten electromagneacutetico incidente que es el caso que se

analizaraacute en la proacutexima y uacuteltima seccioacuten de este artiacuteculo La respuesta es muy simple en este

presente caso y se da simplemente al darse cuenta de que toda la secuencia casi instantaacutenea

representada por la Figura 8 ocurre mientras que la inercia hacia delante de la cantidad total de

energiacutea que constituye la masa en reposo invariable del electroacuten y su fotoacuten-portador aplican su

presioacuten maacutexima contra el campo magneacutetico del protoacuten eliminando momentaacuteneamente cualquier

posibilidad de que el electroacuten sea expulsado en ese momento preciso y tambieacuten eliminando

cualquier posibilidad de que la distancia entre el electroacuten y el protoacuten variacutee durante este proceso

de frenado tan breve

Inmediatamente despueacutes de ser expulsado dentro del espacio-Z por el dipolo eleacutectrico del

espacio-Y lo primero que le sucederaacute a la energiacutea liberada seraacute la transferencia de la mitad de su

energiacutea desde el espacio-Z al espacio-X para construir el medio-cuanto de energiacutea del momento

que luego comenzaraacute a propulsarlo a la velocidad de la luz en el primer paso de restaurar su

equilibrio electromagneacutetico tresespacial natural Una vez que los dos medio-cuantos de energiacutea

han alcanzado sus niveles de energiacutea predeterminados iguales longitudinalmente y

transversalmente seguacuten lo determinado bajo la hipoacutetesis de Broglie y siguiendo la derivacioacuten de

Marmet la energiacutea de su campo magneacutetico transversal B comenzaraacute naturalmente a oscilar

transversalmente al pasar en el espacio-Y para inducir el correspondiente campo E iniciando asiacute

la oscilacioacuten electromagneacutetica transversal estable del nuevo fotoacuten de Bremsstrahlung que ahora

se mueve libremente a la velocidad de la luz como se muestra en la Figura 8-d [3]

Debe tenerse en cuenta aquiacute que aunque el proceso completo tomoacute una considerable cantidad

de tiempo para describirlo la secuencia real de pasos involucrados en el frenado del electroacuten

hasta la parada completa momentaacutenea cuando es capturado por un protoacuten debe ser

praacutecticamente instantaacutenea debido a la velocidad del electroacuten incidente combinado con el hecho

de que toda la secuencia debe completarse definitivamente durante el semi-ciclo fugaz de la

oscilacioacuten electromagneacutetica transversal del fotoacuten portador comenzando por su alineacioacuten

magneacutetica paralela (Figura 7-c) con respecto a la orientacioacuten del espiacuten del campo magneacutetico del

protoacuten y terminando con la separacioacuten maacutexima de las cargas del campo E (Figura 7-e) como se

muestra al principio de la Figura 8-d toda la secuencia se produciendo como se ha mencionado

anteriormente mientras que la inercia hacia delante de la cantidad total de energiacutea que constituye

la masa en reposo invariable del electroacuten y la masa momentaacuteneamente invariable de su fotoacuten

portador aplica una presioacuten maacutexima contra el campo magneacutetico del protoacuten [4]

29 La mecaacutenica de absorcioacuten de fotones electromagneacuteticos

Inmediatamente despueacutes de la emisioacuten del fotoacuten de Bremsstrahlung la inercia hacia delante

del medio-cuanto de masacampos-electromagneacuteticos invariable del electroacuten y de la

masacampos-electromagneacuteticos variable de su fotoacuten-portador debido a su velocidad de llegada

se veraacute sustituida por su inercia estacionaria por defecto a la que se antildeade la presioacuten hacia

delante adiabaacuteticamente variable proporcionada por la energiacutea del medio-cuanto ΔK de



momento nuevamente inducido del fotoacuten-portador que se orienta permanentemente hacia el

protoacuten y que interactuacutean juntos en contrapresioacuten respecto a la inercia estacionaria pero sin

embargo oscilando de la masa campos-electromagneacuteticos mucho mayor del protoacuten cuya

interaccioacuten establece y mantiene al electroacuten en su trayectoria de resonancia axial dentro del

volumen de espacio de accioacuten estacionaria que Schroumldinger quiere describir con la funcioacuten de

onda [7] tal como se describe en la referencia [4]

Ahora que soacutelo la presioacuten hacia delante permanente de la energiacutea del momento ΔK

recientemente inducida adiabaacuteticamente impide que el electroacuten se escape y que la presioacuten

momentaacutenea que fue ejercida inicialmente hacia el protoacuten debido a la inercia hacia delante de

los campos electromagneacuteticos del electroacuten y de su fotoacuten portador que impidioacute en un primer

momento que la energiacutea transversal del campo E de eacuteste excediera su valor inicial de

2179784832E-18 j y que ya no estaacute en accioacuten pero que es lo que causoacute la emisioacuten del fotoacuten

de Bremsstrahlung como se describe en la seccioacuten anterior cualquier energiacutea de fuera del

sistema electroacuten-protoacuten seraacute capturada por el dipolo eleacutectrico del espacio-Y del fotoacuten-portador

presumiblemente todaviacutea actuando como una antena dipolo pero cuya longitud puede ahora

variar y seraacute distribuida en porciones iguales entre los dos medio-cuantos del fotoacuten-portador en

la medida en que lo permita el radio de giro magneacutetico del electroacuten en el aacutetomo de hidroacutegeno

[52]

El aumento resultando del volumen de resonancia axial que el electroacuten visitaraacute como

resultado haraacute que el electroacuten salte eventualmente a un orbital metaestable autorizado maacutes allaacute

del protoacuten antes de regresar casi inmediatamente a su orbital en reposo emitiendo un fotoacuten de

Bremsstrahlung que evacuaraacute el correspondiente excedente de energiacutea o bien se liberaraacute por

completo fuera del protoacuten en caso de que la energiacutea que se suministre desde el exterior del

sistema electroacuten-protoacuten llegue al valor de escape de ΔK=2179784832E-18 j ya sea por

acumulacioacuten progresiva o por colisioacuten con un fotoacuten de energiacutea incidente de 2179784832E-18

j

Todos los casos posibles de emisioacuten y absorcioacuten de energiacutea deben por supuesto ser

explicados y documentados en el contexto de la geometriacutea tresespacial pero dado que este

documento soacutelo pretende poner en perspectiva el contexto electromagneacutetico subyacente que

permite una descripcioacuten general de la mecaacutenica de emisioacuten y absorcioacuten de fotones

electromagneacuteticos por electrones en la geometriacutea tresespacial en complemento del

establecimiento de la mecaacutenica de estabilizacioacuten de electrones en el aacutetomo de hidroacutegeno

previamente descrito en la referencia [4] el desarrollo de los mismos queda fuera de la esfera de

aplicacioacuten del presente documento

30 Conclusioacuten

Este anaacutelisis pone a la luz que no es maacutes difiacutecil concebir que la energiacutea electromagneacutetica

pueda consistir en fotones localizados al nivel subatoacutemico que de concebir que el agua consiste

en moleacuteculas localizadas al nivel submicroscoacutepico incluso si a nuestro nivel macroscoacutepico

tratamos la energiacutea electromagneacutetica como si fuera un pulso de onda continua y el agua como si

fuera un fluido sin estructura interna

La mayor conclusioacuten de este trabajo es sin embargo que cuando la interpretacioacuten inicial de

Maxwell se correlaciona con la hipoacutetesis del fotoacuten de partiacutecula-doble de Broglie y la derivacioacuten

de Marmet en contexto de la geometriacutea tresespacial el electromagnetismo puede finalmente

armonizarse completamente con la Mecaacutenica Cuaacutentica como se analizoacute en la referencia [4] una



armonizacioacuten que ahora permite una primera explicacioacuten mecaacutenica de los procesos de emisioacuten y

absorcioacuten de fotones electromagneacuteticos por electrones como se describioacute anteriormente

Tambieacuten se debe poner claramente en perspectiva que la interpretacioacuten inicial de Maxwell es

una conclusioacuten firmemente basada en el estudio y anaacutelisis de datos experimentales recolectados

anteriormente en experimentos faacutecilmente reproducibles conducidos por muchos

experimentalistas asiacute como en las conclusiones y ecuaciones que han sacado de estos datos Las

ecuaciones electromagneacuteticas generalmente denominadas ecuaciones de Maxwell son de hecho

un conjunto de ecuaciones mutuamente complementarias que han sido establecidas

principalmente por Coulomb Gauss Ampegravere y Faraday y cuya coherencia mutua ha sido

establecida por Maxwell Lorentz Biot Savart y algunos otros completaron entonces el conjunto

actual de ecuaciones electromagneacuteticas mutuamente complementarias con el anaacutelisis directo de

otros datos de otros experimentos que eran igualmente faacuteciles de reproducir

Intrigado por no encontrar rastro alguno de un experimento que confirmara el comportamiento

magneacutetico cuasi-puntual de los campos magneacuteticos esfeacutericos cuyos dos polos coinciden

geomeacutetricamente que es necesariamente la estructura magneacutetica de facto de los electrones dado

su comportamiento sistemaacutetico cuasi-puntual en todos los experimentos de colisioacuten este autor

disentildeoacute y llevoacute a cabo en 1998 un experimento que podiacutea reproducirse faacutecilmente con imanes

magnetizados en consecuencia cuyos datos y anaacutelisis subsiguientes se publicaron en el antildeo 2013

de modo que estos datos y el anaacutelisis asociado estuvieran disponibles en el entorno

educativo[39] Un antildeo despueacutes S Kotler et al publicaron un artiacuteculo describiendo un

experimento con electrones que confirmaba directamente la prediccioacuten del experimento de 1998

[56]

Como resultado la comunidad educativa tiene ahora un conjunto completo de experimentos

de demostracioacuten que pueden ser faacutecilmente replicados durante las sesiones praacutecticas de

ensentildeanza de laboratorio que van desde el primer experimento eleacutectrico de Coulomb hasta el

experimento magneacutetico de 1998 para ayudar a ensentildear y confirmar cada aspecto del

comportamiento de la energiacutea electromagneacutetica

Bibliografiacutea

[1] Rousseau P (1959) La Lumiegravere Presses Universitaires de France Collection Que sais-

je France

[2] Michaud A (2013) Deriving Eps_0 and Mu_0 from First Principles and Defining the

Fundamental Electromagnetic Equations Set International Journal of Engineering

Research and Development e-ISSN 278-067X p-ISSN 2278-800X Volume 7 Issue 4

(May 2013) PP 32-39

httpijerdcompapervol7-issue4G0704032039pdf

[3] Michaud A (2016) On De Brogliersquos Double-particle Photon Hypothesis J Phys Math 7

153 doi 1041722090-09021000153

httpswwwhilarispublishercomopen-accesson-de-broglies-doubleparticle-photon-

hypothesis-2090-0902-1000153pdf

[4] Michaud A (2018) The Hydrogen Atom Fundamental Resonance States Journal of

Modern Physics 9 1052-1110 doi 104236jmp201895067

httpsfilescirporgpdfJMP_2018042716061246pdf



[5] Cornille P (2003) Advanced Electromagnetism and Vacuum Physics World Scientific

Publishing Singapore

[6] Sears F Zemansky M Young H (1984) University Physics 6th Edition Addison

Wesley

[7] Eisberg R and Resnick R (1985) Quantum Physics of Atoms Molecules Solids

Nuclei and Particles 2nd Edition John Wiley amp Sons New York

[8] Griffiths DJ (1999) Introduction to Electrodynamics Prentice Hall USA

[9] Jackson JD (1999) Classical Electrodynamics John Wiley amp Sons USA

[10] Breidenbach M et al (1969) Observed Behavior of Highly Inelastic Electron-Proton

Scattering Phys Rev Let Vol 23 No 16 935-939

httpsjournalsapsorgprlabstract101103PhysRevLett23935

[11] Ohanian HC Ruffini R (1994) Gravitation and Spacetime Second Edition WW

Norton P 194

[12] Anderson CD (1933) The Positive Electron Phys Rev 43 491

httpsjournalsapsorgprpdf101103PhysRev43491

[13] McDonald K et al (1997) Positron Production in Multiphoton Light-by-Light

Scattering Phys Rev Lett 79 1626

httpwwwslacstanfordeduexpe144

httpjournalsapsorgprlabstract101103PhysRevLett791626

[14] Michaud A (2019) The Mechanics of Conceptual Thinking Creative Education 10

353-406 httpsdoiorg104236ce2019102028

httpwwwscirporgpdfCE_2019022016190620pdf

[15] Feynman RP Leighton RB and Sands M (1964) The Feynman Lectures on Physics

Addison-Wesley Vol II p 28-1

[16] Michaud A (2017) Gravitation Quantum Mechanics and the Least Action

Electromagnetic Equilibrium States J Astrophys Aerospace Technol 5 152

doi1041722329-65421000152

httpswwwhilarispublishercomopen-accessgravitation-quantum-mechanics-and-the-

least-action-electromagneticequilibrium-states-2329-6542-1000152pdf

[17] De Broglie L (1993) La physique nouvelle et les quanta Flammarion France 1937 2nd

Edition 1993 with new 1973 Preface by Louis de Broglie ISBN 2-08-081170-3

[18] Michaud A On an Expanded Maxwellian Geometry of Space Proceeding of Congress-

2000 Fundamental Problems of Natural Sciences and Engineering St Peterburg State

University Russia Volume 1 pp 291-310

httpswwwresearchgatenetpublication357527119_On_an_Expanded_Maxwellian_Geo

metry_of_Space

[19] Marmet P (2003) Fundamental Nature of Relativistic Mass and Magnetic Fields

International IFNA-ANS Journal 9 64-76 Kazan State University Kazan Russia

httpwwwnewtonphysicsoncamagneticindexhtml



[20] Michaud A (2007) Field Equations for Localized Individual Photons and Relativistic

Field Equations for Localized Moving Massive Particles International IFNA-ANS

Journal No 2 (28) Vol 13 2007 p 123-140 Kazan State University Kazan Russia

httpswwwresearchgatenetpublication282646291_Field_Equations_for_Localized_Phot

ons_and_Relativistic_Field_Equations_for_Localized_Moving_Massive_Particles

[21] Michaud A The Mechanics of Electron-Positron Pair Creation in the 3-Spaces Model

International Journal of Engineering Research and Development e-ISSN 2278-067X p-

ISSN 2278-800X Volume 6 Issue 10 (April 2013) PP 36-49

httpijerdcompapervol6-issue10F06103649pdf

[22] Michaud A The Mechanics of Neutron and Proton Creation in the 3-Spaces Model


ISSN 2278-800X Volume 7 Issue 9 (July 2013) PP29-53

httpwwwijerdcompapervol7-issue9E0709029053pdf

[23] Michaud A The Mechanics of Neutrinos Creation in the 3-Spaces Model International

Journal of Engineering Research and Development e-ISSN 2278-067X p-ISSN 2278-

800X Volume 7 Issue 7 (June 2013) PP 01-08

httpwwwijerdcompapervol7-issue7A07070108pdf

[24] Michaud A (2017) The Last Challenge of Modern Physics J Phys Math 8 217 doi

1041722090-09021000217

httpswwwhilarispublishercomopen-accessthe-last-challenge-of-modern-physics-2090-

0902-1000217pdf

[25] Bartels J Haidt D Zichichi A Editors (2000) The European Physical Journal C -

Particles and fields Springer Germany

[26] Petkov V (2012) Space and Time - Minkowskis Papers on Relativity Minkowski

Institute Press Montreal Canada Translated by Fritz Lewertoff and Vesselin Petkov

httpswwwamazoncomSpace-Time-Minkowskis-papers-relativitydp0987987143

[27] Lorentz HA (1904) Electromagnetic phenomena in a system moving with any velocity

smaller than that of light in KNAW Proceedings 6 1903-1904 Amsterdam 1904 pp

809-831

httpsenwikisourceorgwikiElectromagnetic_phenomena

[28] Einstein A (1934) Comment je vois le monde Flammarion France 1958

[29] Abraham M (1902) Dynamik des Elektrons Nachrichten von der Gesellschaft der

Wissenschaften zu Goumlttingen Mathematisch-Physikalische Klasse 1902 S 20

httpgdzsubuni-

goettingendedmsloadimgPPN=PPN252457811_1902ampDMDID=DMDLOG_0009

[30] Poincareacute H (1902) La science et lrsquohypothegravese France Flammarion 1902 1995 Edition

[31] Planck M (1906) Das Prinzip der Relativitaumlt und die Grundgleichungen der Mechanik

Verhandlungen Deutsche Physikalische Gesellschaft 8 pp 136ndash141 (Vorgetragen in der

Sitzung vom 23 Maumlrz 1906)

httpsarchiveorgdetailsverhandlungende00googpagen179



[32] Michaud A (2013) From Classical to Relativistic Mechanics via Maxwell International


800X Volume 6 Issue 4 pp 01-10

httpswwwresearchgatenetpublication282353551_From_Classical_to_Relativistic_Mec

hanics_via_Maxwell

[33] Michaud A (2016) On Adiabatic Processes at the Elementary Particle Level J Phys Math

7 177 doi 1041722090-0902 1000177

httpsprojecteuclidorgjournalsjournal-of-physical-mathematicsvolume-7issue-2On-

Adiabatic-Processes-at-the-Elementary-Particle-Level1041722090-09021000177full

[34] Kaufmann W (1903) Uumlber die Elektromagnetische Masse der Elektronen Kgl

Gesellschaft der Wissenschaften Nachrichten Mathem-Phys Klasse pp 91-103

httpgdzsubuni-


[35] Michaud A (2013) Inside Planets and Stars Masses International Journal of Engineering


(July 2013) PP 10-33

httpijerdcompapervol8-issue1B08011033pdf

[36] Anderson Laing Lau Liu Nieto and Turyshev Indications from Pioneer 1011 Galileo

and Ulysses Data of an Apparent Anomaleous Weak Long-Range Acceleration gr-

qc9808081 v2 1 Oct 1998

httparxivorgpdfgr-qc9808081v2pdf

[37] Nieto Goldman Anderson Lau and Perez-Mercader Theoretical Motivation for

Gravitation Experiments on Ultra low Energy Antiprotons and Antihydrogen hep-

ph9412234 5 Dec 1994

httparxivorgpdfhep-ph9412234pdf

[38] John D Anderson James K Campbell Michael Martin Nieto The energy transfer process

in planetary flybys astro-ph0608087v2 2 Nov 2006

httparxivorgpdfastro-ph0608087pdf

[39] Michaud A (2013) On The Magnetostatic Inverse Cube Law and Magnetic Monopoles


ISSN 2278-800X Volume 7 Issue 5 pp 50-66

httpwwwijerdcompapervol7-issue5H0705050066pdf

[40] National Institute of Standards and Technology (NIST)

httpswwwphysicsnistgovcgi-bincuuValueh|search_for=universal_in

[41] Lide DR Editor-in-chief CRC Handbook of Chemistry and Physics 84thEdition 2003-

2004 CRC Press New York 2003

[42] Michaud A (2013) On the Einstein-de Haas and Barnett Effects International Journal of

Engineering Research and Development e-ISSN 2278-067X p-ISSN 2278-800X

Volume 6 Issue 12 pp 07-11




[43] Michaud A (2013) The Expanded Maxwellian Space Geometry and the Photon

Fundamental LC Equation International Journal of Engineering Research and

Development e-ISSN 2278-067X p-ISSN 2278-800X Volume 6 Issue 8 pp 31-45


[44] Kuumlhne RW (1998) Remark on ldquoIndication from Pioneer 1011 Galileo and Ulysses

Data of anApparent Anomalous Weak Long-Range Accelerationrdquo arXivgr-

qc9809075v1 28 Sep 1998

httpsarxivorgpdfgr-qc9809075pdf

[45] Hafele JC and Keating RE (1972) Around-the-World Atomic Clocks Predicted

Relativistic Time Gains Science New Series Vol 177 No 4044 pp 166-168 DOI

101126science1774044166

httpwwwpersonalpsuedurq9HOWAtomic_Clocks_Experimentpdf

[46] Michaud A (2013) Unifying All Classical Force Equations International Journal of


Volume 6 Issue 6 (March 2013) PP 27-34

httpwwwijerdcompapervol6-issue6F06062734pdf



[48] Michaud A (2016) On the Birth of the Universe and the Time Dimension in the 3-

Spaces Model American Journal of Modern Physics Special Issue Insufficiency of Big

Bang Cosmology Vol 5 No 4-1 2016 pp 44-52 doi

1011648jajmps201605040117

httparticlesciencepublishinggroupcompdf1011648jajmps201605040117pdf

[49] Resnick R amp Halliday D (1967) Physics John Wyley amp Sons New York

[50] De Broglie L (1923) Ondes et Quanta Comptes rendus T177 (1923) 507-510

httpwwwacademie-sciencesfrpdfdossiersBroglieBroglie_pdfCR1923_p507pdf

[51] Kaku M (1993) Quantum Field Theory Oxford University Press New York

[52] Michaud A (2013) On the Electron Magnetic Moment Anomaly International Journal of


Volume 7 Issue 3 PP 21-25

httpijerdcompapervol7-issue3E0703021025pdf

[53] Michaud A The Corona Effect International Journal of Engineering Research and

Development e-ISSN 2278-067X p-ISSN 2278-800X Volume 7 Issue 11(July2013) PP

01-09


[54] Lowrie W (2007) Fundamentals of Geophysics Second Edition Cambridge University

Press

[55] Auger A Ouellet C (1998) Vibrations ondes optique et physique moderne 2e

Eacutedition Le Griffon dargile

httpcollegialuniversitairegroupemodulocom2252-vibrations-ondes-optique-et-physique-

moderne-2e-edition-produithtml



[56] Kotler S Akerman N Navon N Glickman Y Ozeri R (2014) Measurement of the

magnetic interaction between two bound electrons of two separate ions Nature magazine

doi101038nature13403 Macmillan Publishers Ltd Vol 510 pp 376-380

httpwwwnaturecomarticlesnature13403epdfreferrer_access_token=yoC6RXrPyxwv

QviChYrG0tRgN0jAjWel9jnR3ZoTv0PdPJ4geER1fKVR1YXH8GThqECstdb6e48mZm0

qQo2OMX_XYURkzBSUZCrxM8VipvnG8FofxB39P4lc-1UIKEO1

Otros trabajos en el mismo proyecto

El modelo de los 3-espacios - Mecaacutenica electromagneacutetica


Andreacute Michaud

1 Introduccioacuten

En 1845 Michael Faraday observoacute que al colocar una placa de cristal entre los polos de un

electroimaacuten el campo magneacutetico haciacutea girar el plano de polarizacioacuten de la luz que pasaba a

traveacutes de la placa Inmediatamente informoacute a su amigo James Clerk Maxwell de este gran

descubrimiento que demostroacute por primera vez la relacioacuten directa entre el campo magneacutetico y la

luz [1]

Es por lo tanto este experimento de Faraday el que dio lugar a la posterior teoriacutea

electromagneacutetica integrada de Maxwell ya que habiendo observado previamente que los

segundos derivados de las ecuaciones previamente establecidas para el campo eleacutectrico y el

campo magneacutetico revelaban que la energiacutea eleacutectrica y la energiacutea magneacutetica se asociaban por

separado con la velocidad de la luz [2] Maxwell llegoacute a la conclusioacuten de que la luz debe ser de

naturaleza electromagneacutetica y luego hizo el descubrimiento fundamental de que la energiacutea

electromagneacutetica implicaba una relacioacuten ortogonal de tres viacuteas entre sus tres aspectos

fundamentales sea sus aspectos eleacutectrico y magneacutetico percibidos como perpendiculares entre siacute

e al mismo tiempo tambieacuten inducidos entre siacute en un movimiento ciacuteclico estacionario oscilante

transversal a la direccioacuten del movimiento de esta energiacutea en el vaciacuteo (veacutease la Figura 1) es decir

una relacioacuten ortogonal de tres viacuteas correspondiente al producto vectorial conocido de los campos

E y B (veacutease la Figura 3-a) lo que da lugar a un tercer vector de movimiento perpendicular por

estructura a los dos primeros [3] [4]

Figura 1 Representacioacuten bipolar de 180

o fuera de fase de los campos E y B de la interpretacioacuten

de Maxwell

El siguiente hecho probablemente sorprenderaacute a muchos pero esta solucioacuten descubierta por

Maxwell quien es tambieacuten bien conocido por derivar la velocidad de la luz de la relacioacuten que

establece entre las dos constantes fundamentales de vaciacuteo εo y μo [2] no es la uacutenica solucioacuten

funcional que se ha descubierto para asociar los campos E y B con la velocidad de la luz

En resumen el matemaacutetico Ludvig Lorenz establecioacute al mismo tiempo independientemente

de Maxwell que si los campos E y B de la energiacutea electromagneacutetica se representaran

matemaacuteticamente como ambos alcanzando su maacutexima intensidad sincroacutenicamente al mismo

tiempo (ver Figura 2) esto tambieacuten ayuda a explicar la velocidad de la luz en el vaciacuteo las ondas

electromagneacuteticas que se propagan como un pulso en un eacuteter subyacente asiacute como si estuvieran

180o fuera de fase como en la solucioacuten de Maxwell

Pero el gauge de Lorenz es un concepto generalizador que combina los aspectos E y B de la

energiacutea fundamental en un campo electromagneacutetico uacutenico que desviacutea la atencioacuten inmediata de

las diferentes orientaciones vectoriales de los dos aspecto en particular el hecho de que el dipolo









Lorenz












la referencia [3]







[7]






















tema










siguiente manera






aacutetomos
















































electroacutenicos



































son los siguientes




referencia [10])
















[13]


















































Traduccioacuten

























macroscoacutepico






Minkowski [17]








273)

Traduccioacuten















de Maxwell
















1)







































































publicado [4]










2

2

e

2

2

e

2

0

c

v

2

M

c

v

r

1

8π

eμ

(M-23)






















































ΔE=Δmc2= (γmoc

2 - moc




















22 + (γmoc

2 - moc


























medible



















desatando











































24πεod

2 y la










momento

























velocidad






















































































Coulomb



















































rectiliacuteneo [8]










transversal






transversalmente

2

M

r

1

8π

eμ e

e

2

0

(M-24)












en movimiento

2

0

r

ud sd

4π

Iμd

B (M-1)




dt

)d(Ne

dt

dQI

-

(M-2)



tradicional dxv

dado que dt

dxv pues

v

dxdt (M-3)



dx

)vd(Ne

dt

d(Ne)I

-

(M-4)


dx)θsin(r4π

Iμd

2

0B (M-5)







)(Ned)θsin(r4π

vμdx)θsin(

dx

)vd(Ne

r4π

μdx)θsin(

r4π

Iμd -

2

0

-

2

0

2

0 B (M-5a)





)(Ned)θsin(r4π

vμd -

2

0B (M-6)







veμNd -

2

-

0iB (M-7)







-

0

r4π

veμiB (M-7)










ecuacioacuten (M-6)




)(ed)θsin(r4π

vμd -

2

0iB (M-6a)







)d(er4π

vμd -

2

0iB (M-6b)





-

2

0 er4π

vμiB (M-6c)




-

0

r4π

veμiB (M-7)
































































2

2

e

2

2

e

2

0

c

v

2

M

c

v

r

1

8π

eμ

(M-23)



2

2

e

2

2

e

2

0cv

c

v

2

m

c

v

r8π

eμm (1)





relacioacuten v2c











2

M

r

1

8π

eμ

c

v

r

1

8π

eμM e

e

2

0

2

2

e

2

00voe_magneacutetic

(M-24)






2

0cv

r4π

veμ B (2)










kg355E242533771

cr8π

1218764756eμ

cr8π

veμm

2

e

22

0

2

e

22

0m (3)











































2

K2E

KK4Ecv

2

(4)




involucradas

C

2

CC

λ2λ

λλ4λcv

(5)



de estas ecuaciones



























[21]

m155E2817940282π

αλr Ce (6)










[4]

m11E29177208352π

λ

2π

λr B

Br (7)














T0405235047

113E529177208α4π

1218764756eμ

rα4π

veμ2

0

2

B

0

B (8)


















T7346235051

86E455633525α

ceπμ

λα

ceπμ23

0

23

0

B (9)
































































1011






tiene en cuenta















las mismas











hacia el Sol [36] [37] [38]



















j5E102658722731v-c

cmcΔK

22

2

(10)



kg78228E952c

ΔKΔm

2m (11)





























T1E1382890002212-5E242631021α

ceπμ

λα

ceπμ23

0

2

C

3

0

e B (12)











B

Ev (13)







T6E13828900024

λλ

λλ

α

ceπμ

λα

ceπμ

λα

ceπμ2

C

2

2

C

2

3

0

23

0

2

C

3

0e

BBB (14)









atoacutemicas

αλε2

e

αλ

2e

ε4π

10dr

2παλ

e

ε4π

1E

o

22

o a 2

2

o0

(15)



Planck

αλε2

ehE

o

2

f (16)











NC673727E130467λαε

πe23

0

E (17)




NC4E10602933175λαε

πe2

C

3

0

e E (18)












NCE208133411211

λ2λλλ

λ4λλλλ

αε

πe

C

2

C

2

CC

2

C

2

3

0

E (19)




ms56621876476E13828900024

1E20181334112v

B

E (20)



































t)(ωsin

2

iL t)(ωcos

2C

e

2λ

hcE 2

2

λλ2

λ

2

(21)

doacutende

λ

2

(max)2C

eE E

y 2

iLE

2

λλ(max) B

(22)

y

αλ2εC 0λ 8π

αλμL

2

0λ

αλ

ec2πiλ (23)




ecuaciones (22)

23

0 λαε

πeE

23

0

λα

πecμB (24)



2

35

2π

λαV (25)










momento

Vt)(ωsin 2μ

t)(ωcos4

ε2

2λ

hcE 2

0

22

2

0

BE (26)


















2

0

2

m

1o

2

2λ

1

λ

1cmcΔmΔK2

λ

1

αε2

eE

C1

(27)

en la que

2o

22

mλ

1

αε2

ecΔmΔK doacutende

C12 2λ

1

λ

1

2

1

λ

1 (28)


























V

t)(ωsin K2μ

t)(ωcos)jJjJ(4

ε2

iI2λ

hciIE

2

Z0

2

2

Y

2

0

X

B

E

(29)



t)(ωsin 2μ

t)(ωcos)(4

ε2

2

ε

c

Vm

2

Z0

2

2

X

2

0

Y

2

0

2

me0

KB

jIjI

iJE

0

ν

(30)

y

t)(ωsin 2μ

t)(ωcos)(4

ε2

2

ε

c

Vm

2

Z0

2

2

X

2

0

Y

2

0

2

mp

ν

0

KB

jIjI

iJE

0 (31)








3

2

3

C

5

m m477E1497393262π

λαV y

2

C

3

0 λαε

eπν (32)
















C

CC

λ2λ

λ4λλcv

o

K2E

K4EKcv

2

(33)






[32]







j148E4093552062π

λα

μ2λα

ceπμV

2μ 2

3

C

5

0

2

2

C

3

0m

0

2

B (34)






























(Figura 5)









los neutrones












destructivas


















positroacuten












13 (udd)




































XX [4] [50]

2

0

eudicαn

3e

a

km

(n=1 2 3) (35)




8E9898755178ε4π

1k

o

(36)








referencia [22]
































plusmn1=

1602176462E-19 C [21]

Positroacuten


coaccionado


2 en el protoacuten

2049610923E-30 kg 1149747 MeV +23=

1068117641E-19 C [22]

Electroacuten


coaccionado


1 en el protoacuten

8198443693E-30 kg 459899 MeV -13=

5340588207E-20 C [22]











Traduccioacuten























t)(ωsin 2μ

t)(ωcos4

ε2

S2

2

εS

c

V

c

Em

2

Z0

2

2

X

2

0

U

Y

2

0

U

2

m

2

U

U

B

E

ν (37)

t)(ωsin 2μ

t)(ωcos4

ε2

S2

2

εS

c

V

c

Em

2

Z0

2

2

X

2

0

D

Y

2

0

D

2

m

2

DD

B

E

ν (38)




[4]




































Traduccioacuten



nhTβ-1

β

2

22

o r


















tradicional


















claramente











Broglie

sj34E662606876λvmh BB0 (40)







fB=6579683921E15 Hz










j 18-8E435974380rε4π

ehE

Bo

2

BB f (41)








αλε2

ehνE

o

2

(42)





m82E455633525E

hcλ

B

(43)



j188E435974380αλε2

ehνE

o

2

B (44)























referencia [33]















mj25E986445441α2ε

eEλH

0

2

(45)








sj34E662606876c

Hh (46)








(NIST) [40]

sj34E662606876αc2ε

eh

0

2

(47)












rB al cuadrado



2

o

B

22

BB mj386E122085259ε4π

rerEK

(48)









26 Gravitacioacuten































Tierra [33]





























recientemente
































Fuerza o

Interaccioacuten

tradicional

asociada

Atractor

primario




Fuerte

Atractor

secundario




en un nuacutecleo

Deacutebil

Atractor

terciario








Atractor

temporario

local



Atractor temporario

alejado






Gravitacioacuten




































masas






































referencia [35]












































local




































j18-2E2179784831γcmΔKE 2

oK (49)









j141875401148cmcmΔKE 2

0

2

me E (50)



j10-7E150327730cmE 2

pp (51)


por supuesto

0548911836

1

E

E

p

e (52)









4968964481

1

E

E

p

K (53)
























































[4]







T4692470103λα

ceπμ22

23

0 B (54)



magneacuteticos



































































Figura 8-d




























































[52]








j









30 Conclusioacuten

































[56]






Bibliografiacutea


je France




(May 2013) PP 32-39



153 doi 1041722090-09021000153











Wesley









Norton P 194








353-406 httpsdoiorg104236ce2019102028






doi1041722329-65421000152









metry_of_Space
























1041722090-09021000217


0902-1000217pdf








809-831





httpgdzsubuni-













hanics_via_Maxwell


7 177 doi 1041722090-0902 1000177





httpgdzsubuni-




(July 2013) PP 10-33




qc9808081 v2 1 Oct 1998




ph9412234 5 Dec 1994

























qc9809075v1 28 Sep 1998




101126science1774044166











1011648jajmps201605040117












01-09



Press
















Andreacute Michaud







Lorenz












la referencia [3]







[7]






















tema










siguiente manera






aacutetomos
















































electroacutenicos



































son los siguientes




referencia [10])
















[13]


















































Traduccioacuten

























macroscoacutepico






Minkowski [17]








273)

Traduccioacuten















de Maxwell
















1)







































































publicado [4]










2

2

e

2

2

e

2

0

c

v

2

M

c

v

r

1

8π

eμ

(M-23)






















































ΔE=Δmc2= (γmoc

2 - moc




















22 + (γmoc

2 - moc


























medible



















desatando











































24πεod

2 y la










momento

























velocidad






















































































Coulomb



















































rectiliacuteneo [8]










transversal






transversalmente

2

M

r

1

8π

eμ e

e

2

0

(M-24)












en movimiento

2

0

r

ud sd

4π

Iμd

B (M-1)




dt

)d(Ne

dt

dQI

-

(M-2)



tradicional dxv

dado que dt

dxv pues

v

dxdt (M-3)



dx

)vd(Ne

dt

d(Ne)I

-

(M-4)


dx)θsin(r4π

Iμd

2

0B (M-5)







)(Ned)θsin(r4π

vμdx)θsin(

dx

)vd(Ne

r4π

μdx)θsin(

r4π

Iμd -

2

0

-

2

0

2

0 B (M-5a)





)(Ned)θsin(r4π

vμd -

2

0B (M-6)







veμNd -

2

-

0iB (M-7)







-

0

r4π

veμiB (M-7)










ecuacioacuten (M-6)




)(ed)θsin(r4π

vμd -

2

0iB (M-6a)







)d(er4π

vμd -

2

0iB (M-6b)





-

2

0 er4π

vμiB (M-6c)




-

0

r4π

veμiB (M-7)
































































2

2

e

2

2

e

2

0

c

v

2

M

c

v

r

1

8π

eμ

(M-23)



2

2

e

2

2

e

2

0cv

c

v

2

m

c

v

r8π

eμm (1)





relacioacuten v2c











2

M

r

1

8π

eμ

c

v

r

1

8π

eμM e

e

2

0

2

2

e

2

00voe_magneacutetic

(M-24)






2

0cv

r4π

veμ B (2)










kg355E242533771

cr8π

1218764756eμ

cr8π

veμm

2

e

22

0

2

e

22

0m (3)











































2

K2E

KK4Ecv

2

(4)




involucradas

C

2

CC

λ2λ

λλ4λcv

(5)



de estas ecuaciones



























[21]

m155E2817940282π

αλr Ce (6)










[4]

m11E29177208352π

λ

2π

λr B

Br (7)














T0405235047

113E529177208α4π

1218764756eμ

rα4π

veμ2

0

2

B

0

B (8)


















T7346235051

86E455633525α

ceπμ

λα

ceπμ23

0

23

0

B (9)
































































1011






tiene en cuenta















las mismas











hacia el Sol [36] [37] [38]



















j5E102658722731v-c

cmcΔK

22

2

(10)



kg78228E952c

ΔKΔm

2m (11)





























T1E1382890002212-5E242631021α

ceπμ

λα

ceπμ23

0

2

C

3

0

e B (12)











B

Ev (13)







T6E13828900024

λλ

λλ

α

ceπμ

λα

ceπμ

λα

ceπμ2

C

2

2

C

2

3

0

23

0

2

C

3

0e

BBB (14)









atoacutemicas

αλε2

e

αλ

2e

ε4π

10dr

2παλ

e

ε4π

1E

o

22

o a 2

2

o0

(15)



Planck

αλε2

ehE

o

2

f (16)











NC673727E130467λαε

πe23

0

E (17)




NC4E10602933175λαε

πe2

C

3

0

e E (18)












NCE208133411211

λ2λλλ

λ4λλλλ

αε

πe

C

2

C

2

CC

2

C

2

3

0

E (19)




ms56621876476E13828900024

1E20181334112v

B

E (20)



































t)(ωsin

2

iL t)(ωcos

2C

e

2λ

hcE 2

2

λλ2

λ

2

(21)

doacutende

λ

2

(max)2C

eE E

y 2

iLE

2

λλ(max) B

(22)

y

αλ2εC 0λ 8π

αλμL

2

0λ

αλ

ec2πiλ (23)




ecuaciones (22)

23

0 λαε

πeE

23

0

λα

πecμB (24)



2

35

2π

λαV (25)










momento

Vt)(ωsin 2μ

t)(ωcos4

ε2

2λ

hcE 2

0

22

2

0

BE (26)


















2

0

2

m

1o

2

2λ

1

λ

1cmcΔmΔK2

λ

1

αε2

eE

C1

(27)

en la que

2o

22

mλ

1

αε2

ecΔmΔK doacutende

C12 2λ

1

λ

1

2

1

λ

1 (28)


























V

t)(ωsin K2μ

t)(ωcos)jJjJ(4

ε2

iI2λ

hciIE

2

Z0

2

2

Y

2

0

X

B

E

(29)



t)(ωsin 2μ

t)(ωcos)(4

ε2

2

ε

c

Vm

2

Z0

2

2

X

2

0

Y

2

0

2

me0

KB

jIjI

iJE

0

ν

(30)

y

t)(ωsin 2μ

t)(ωcos)(4

ε2

2

ε

c

Vm

2

Z0

2

2

X

2

0

Y

2

0

2

mp

ν

0

KB

jIjI

iJE

0 (31)








3

2

3

C

5

m m477E1497393262π

λαV y

2

C

3

0 λαε

eπν (32)
















C

CC

λ2λ

λ4λλcv

o

K2E

K4EKcv

2

(33)






[32]







j148E4093552062π

λα

μ2λα

ceπμV

2μ 2

3

C

5

0

2

2

C

3

0m

0

2

B (34)






























(Figura 5)









los neutrones












destructivas


















positroacuten












13 (udd)




































XX [4] [50]

2

0

eudicαn

3e

a

km

(n=1 2 3) (35)




8E9898755178ε4π

1k

o

(36)








referencia [22]
































plusmn1=

1602176462E-19 C [21]

Positroacuten


coaccionado


2 en el protoacuten

2049610923E-30 kg 1149747 MeV +23=

1068117641E-19 C [22]

Electroacuten


coaccionado


1 en el protoacuten

8198443693E-30 kg 459899 MeV -13=

5340588207E-20 C [22]











Traduccioacuten























t)(ωsin 2μ

t)(ωcos4

ε2

S2

2

εS

c

V

c

Em

2

Z0

2

2

X

2

0

U

Y

2

0

U

2

m

2

U

U

B

E

ν (37)

t)(ωsin 2μ

t)(ωcos4

ε2

S2

2

εS

c

V

c

Em

2

Z0

2

2

X

2

0

D

Y

2

0

D

2

m

2

DD

B

E

ν (38)




[4]




































Traduccioacuten



nhTβ-1

β

2

22

o r


















tradicional


















claramente











Broglie

sj34E662606876λvmh BB0 (40)







fB=6579683921E15 Hz










j 18-8E435974380rε4π

ehE

Bo

2

BB f (41)








αλε2

ehνE

o

2

(42)





m82E455633525E

hcλ

B

(43)



j188E435974380αλε2

ehνE

o

2

B (44)























referencia [33]















mj25E986445441α2ε

eEλH

0

2

(45)








sj34E662606876c

Hh (46)








(NIST) [40]

sj34E662606876αc2ε

eh

0

2

(47)












rB al cuadrado



2

o

B

22

BB mj386E122085259ε4π

rerEK

(48)









26 Gravitacioacuten































Tierra [33]





























recientemente
































Fuerza o

Interaccioacuten

tradicional

asociada

Atractor

primario




Fuerte

Atractor

secundario




en un nuacutecleo

Deacutebil

Atractor

terciario








Atractor

temporario

local



Atractor temporario

alejado






Gravitacioacuten




































masas






































referencia [35]












































local




































j18-2E2179784831γcmΔKE 2

oK (49)









j141875401148cmcmΔKE 2

0

2

me E (50)



j10-7E150327730cmE 2

pp (51)


por supuesto

0548911836

1

E

E

p

e (52)









4968964481

1

E

E

p

K (53)
























































[4]







T4692470103λα

ceπμ22

23

0 B (54)



magneacuteticos



































































Figura 8-d




























































[52]








j









30 Conclusioacuten

































[56]






Bibliografiacutea


je France




(May 2013) PP 32-39



153 doi 1041722090-09021000153











Wesley









Norton P 194








353-406 httpsdoiorg104236ce2019102028






doi1041722329-65421000152









metry_of_Space
























1041722090-09021000217


0902-1000217pdf








809-831





httpgdzsubuni-













hanics_via_Maxwell


7 177 doi 1041722090-0902 1000177





httpgdzsubuni-




(July 2013) PP 10-33




qc9808081 v2 1 Oct 1998




ph9412234 5 Dec 1994

























qc9809075v1 28 Sep 1998




101126science1774044166











1011648jajmps201605040117












01-09



Press
















Andreacute Michaud












tema










siguiente manera






aacutetomos
















































electroacutenicos



































son los siguientes




referencia [10])
















[13]


















































Traduccioacuten

























macroscoacutepico






Minkowski [17]








273)

Traduccioacuten















de Maxwell
















1)







































































publicado [4]










2

2

e

2

2

e

2

0

c

v

2

M

c

v

r

1

8π

eμ

(M-23)






















































ΔE=Δmc2= (γmoc

2 - moc




















22 + (γmoc

2 - moc


























medible



















desatando











































24πεod

2 y la










momento

























velocidad






















































































Coulomb



















































rectiliacuteneo [8]










transversal






transversalmente

2

M

r

1

8π

eμ e

e

2

0

(M-24)












en movimiento

2

0

r

ud sd

4π

Iμd

B (M-1)




dt

)d(Ne

dt

dQI

-

(M-2)



tradicional dxv

dado que dt

dxv pues

v

dxdt (M-3)



dx

)vd(Ne

dt

d(Ne)I

-

(M-4)


dx)θsin(r4π

Iμd

2

0B (M-5)







)(Ned)θsin(r4π

vμdx)θsin(

dx

)vd(Ne

r4π

μdx)θsin(

r4π

Iμd -

2

0

-

2

0

2

0 B (M-5a)





)(Ned)θsin(r4π

vμd -

2

0B (M-6)







veμNd -

2

-

0iB (M-7)







-

0

r4π

veμiB (M-7)










ecuacioacuten (M-6)




)(ed)θsin(r4π

vμd -

2

0iB (M-6a)







)d(er4π

vμd -

2

0iB (M-6b)





-

2

0 er4π

vμiB (M-6c)




-

0

r4π

veμiB (M-7)
































































2

2

e

2

2

e

2

0

c

v

2

M

c

v

r

1

8π

eμ

(M-23)



2

2

e

2

2

e

2

0cv

c

v

2

m

c

v

r8π

eμm (1)





relacioacuten v2c











2

M

r

1

8π

eμ

c

v

r

1

8π

eμM e

e

2

0

2

2

e

2

00voe_magneacutetic

(M-24)






2

0cv

r4π

veμ B (2)










kg355E242533771

cr8π

1218764756eμ

cr8π

veμm

2

e

22

0

2

e

22

0m (3)











































2

K2E

KK4Ecv

2

(4)




involucradas

C

2

CC

λ2λ

λλ4λcv

(5)



de estas ecuaciones



























[21]

m155E2817940282π

αλr Ce (6)










[4]

m11E29177208352π

λ

2π

λr B

Br (7)














T0405235047

113E529177208α4π

1218764756eμ

rα4π

veμ2

0

2

B

0

B (8)


















T7346235051

86E455633525α

ceπμ

λα

ceπμ23

0

23

0

B (9)
































































1011






tiene en cuenta















las mismas











hacia el Sol [36] [37] [38]



















j5E102658722731v-c

cmcΔK

22

2

(10)



kg78228E952c

ΔKΔm

2m (11)





























T1E1382890002212-5E242631021α

ceπμ

λα

ceπμ23

0

2

C

3

0

e B (12)











B

Ev (13)







T6E13828900024

λλ

λλ

α

ceπμ

λα

ceπμ

λα

ceπμ2

C

2

2

C

2

3

0

23

0

2

C

3

0e

BBB (14)









atoacutemicas

αλε2

e

αλ

2e

ε4π

10dr

2παλ

e

ε4π

1E

o

22

o a 2

2

o0

(15)



Planck

αλε2

ehE

o

2

f (16)











NC673727E130467λαε

πe23

0

E (17)




NC4E10602933175λαε

πe2

C

3

0

e E (18)












NCE208133411211

λ2λλλ

λ4λλλλ

αε

πe

C

2

C

2

CC

2

C

2

3

0

E (19)




ms56621876476E13828900024

1E20181334112v

B

E (20)



































t)(ωsin

2

iL t)(ωcos

2C

e

2λ

hcE 2

2

λλ2

λ

2

(21)

doacutende

λ

2

(max)2C

eE E

y 2

iLE

2

λλ(max) B

(22)

y

αλ2εC 0λ 8π

αλμL

2

0λ

αλ

ec2πiλ (23)




ecuaciones (22)

23

0 λαε

πeE

23

0

λα

πecμB (24)



2

35

2π

λαV (25)










momento

Vt)(ωsin 2μ

t)(ωcos4

ε2

2λ

hcE 2

0

22

2

0

BE (26)


















2

0

2

m

1o

2

2λ

1

λ

1cmcΔmΔK2

λ

1

αε2

eE

C1

(27)

en la que

2o

22

mλ

1

αε2

ecΔmΔK doacutende

C12 2λ

1

λ

1

2

1

λ

1 (28)


























V

t)(ωsin K2μ

t)(ωcos)jJjJ(4

ε2

iI2λ

hciIE

2

Z0

2

2

Y

2

0

X

B

E

(29)



t)(ωsin 2μ

t)(ωcos)(4

ε2

2

ε

c

Vm

2

Z0

2

2

X

2

0

Y

2

0

2

me0

KB

jIjI

iJE

0

ν

(30)

y

t)(ωsin 2μ

t)(ωcos)(4

ε2

2

ε

c

Vm

2

Z0

2

2

X

2

0

Y

2

0

2

mp

ν

0

KB

jIjI

iJE

0 (31)








3

2

3

C

5

m m477E1497393262π

λαV y

2

C

3

0 λαε

eπν (32)
















C

CC

λ2λ

λ4λλcv

o

K2E

K4EKcv

2

(33)






[32]







j148E4093552062π

λα

μ2λα

ceπμV

2μ 2

3

C

5

0

2

2

C

3

0m

0

2

B (34)






























(Figura 5)









los neutrones












destructivas


















positroacuten












13 (udd)




































XX [4] [50]

2

0

eudicαn

3e

a

km

(n=1 2 3) (35)




8E9898755178ε4π

1k

o

(36)








referencia [22]
































plusmn1=

1602176462E-19 C [21]

Positroacuten


coaccionado


2 en el protoacuten

2049610923E-30 kg 1149747 MeV +23=

1068117641E-19 C [22]

Electroacuten


coaccionado


1 en el protoacuten

8198443693E-30 kg 459899 MeV -13=

5340588207E-20 C [22]











Traduccioacuten























t)(ωsin 2μ

t)(ωcos4

ε2

S2

2

εS

c

V

c

Em

2

Z0

2

2

X

2

0

U

Y

2

0

U

2

m

2

U

U

B

E

ν (37)

t)(ωsin 2μ

t)(ωcos4

ε2

S2

2

εS

c

V

c

Em

2

Z0

2

2

X

2

0

D

Y

2

0

D

2

m

2

DD

B

E

ν (38)




[4]




































Traduccioacuten



nhTβ-1

β

2

22

o r


















tradicional


















claramente











Broglie

sj34E662606876λvmh BB0 (40)







fB=6579683921E15 Hz










j 18-8E435974380rε4π

ehE

Bo

2

BB f (41)








αλε2

ehνE

o

2

(42)





m82E455633525E

hcλ

B

(43)



j188E435974380αλε2

ehνE

o

2

B (44)























referencia [33]















mj25E986445441α2ε

eEλH

0

2

(45)








sj34E662606876c

Hh (46)








(NIST) [40]

sj34E662606876αc2ε

eh

0

2

(47)












rB al cuadrado



2

o

B

22

BB mj386E122085259ε4π

rerEK

(48)









26 Gravitacioacuten































Tierra [33]





























recientemente
































Fuerza o

Interaccioacuten

tradicional

asociada

Atractor

primario




Fuerte

Atractor

secundario




en un nuacutecleo

Deacutebil

Atractor

terciario








Atractor

temporario

local



Atractor temporario

alejado






Gravitacioacuten




































masas






































referencia [35]












































local




































j18-2E2179784831γcmΔKE 2

oK (49)









j141875401148cmcmΔKE 2

0

2

me E (50)



j10-7E150327730cmE 2

pp (51)


por supuesto

0548911836

1

E

E

p

e (52)









4968964481

1

E

E

p

K (53)
























































[4]







T4692470103λα

ceπμ22

23

0 B (54)



magneacuteticos



































































Figura 8-d




























































[52]








j









30 Conclusioacuten

































[56]






Bibliografiacutea


je France




(May 2013) PP 32-39



153 doi 1041722090-09021000153











Wesley









Norton P 194








353-406 httpsdoiorg104236ce2019102028






doi1041722329-65421000152









metry_of_Space
























1041722090-09021000217


0902-1000217pdf








809-831





httpgdzsubuni-













hanics_via_Maxwell


7 177 doi 1041722090-0902 1000177





httpgdzsubuni-




(July 2013) PP 10-33




qc9808081 v2 1 Oct 1998




ph9412234 5 Dec 1994

























qc9809075v1 28 Sep 1998




101126science1774044166











1011648jajmps201605040117












01-09



Press
















Andreacute Michaud































electroacutenicos



































son los siguientes




referencia [10])
















[13]


















































Traduccioacuten

























macroscoacutepico






Minkowski [17]








273)

Traduccioacuten















de Maxwell
















1)







































































publicado [4]










2

2

e

2

2

e

2

0

c

v

2

M

c

v

r

1

8π

eμ

(M-23)






















































ΔE=Δmc2= (γmoc

2 - moc




















22 + (γmoc

2 - moc


























medible



















desatando











































24πεod

2 y la










momento

























velocidad






















































































Coulomb



















































rectiliacuteneo [8]










transversal






transversalmente

2

M

r

1

8π

eμ e

e

2

0

(M-24)












en movimiento

2

0

r

ud sd

4π

Iμd

B (M-1)




dt

)d(Ne

dt

dQI

-

(M-2)



tradicional dxv

dado que dt

dxv pues

v

dxdt (M-3)



dx

)vd(Ne

dt

d(Ne)I

-

(M-4)


dx)θsin(r4π

Iμd

2

0B (M-5)







)(Ned)θsin(r4π

vμdx)θsin(

dx

)vd(Ne

r4π

μdx)θsin(

r4π

Iμd -

2

0

-

2

0

2

0 B (M-5a)





)(Ned)θsin(r4π

vμd -

2

0B (M-6)







veμNd -

2

-

0iB (M-7)







-

0

r4π

veμiB (M-7)










ecuacioacuten (M-6)




)(ed)θsin(r4π

vμd -

2

0iB (M-6a)







)d(er4π

vμd -

2

0iB (M-6b)





-

2

0 er4π

vμiB (M-6c)




-

0

r4π

veμiB (M-7)
































































2

2

e

2

2

e

2

0

c

v

2

M

c

v

r

1

8π

eμ

(M-23)



2

2

e

2

2

e

2

0cv

c

v

2

m

c

v

r8π

eμm (1)





relacioacuten v2c











2

M

r

1

8π

eμ

c

v

r

1

8π

eμM e

e

2

0

2

2

e

2

00voe_magneacutetic

(M-24)






2

0cv

r4π

veμ B (2)










kg355E242533771

cr8π

1218764756eμ

cr8π

veμm

2

e

22

0

2

e

22

0m (3)











































2

K2E

KK4Ecv

2

(4)




involucradas

C

2

CC

λ2λ

λλ4λcv

(5)



de estas ecuaciones



























[21]

m155E2817940282π

αλr Ce (6)










[4]

m11E29177208352π

λ

2π

λr B

Br (7)














T0405235047

113E529177208α4π

1218764756eμ

rα4π

veμ2

0

2

B

0

B (8)


















T7346235051

86E455633525α

ceπμ

λα

ceπμ23

0

23

0

B (9)
































































1011






tiene en cuenta















las mismas











hacia el Sol [36] [37] [38]



















j5E102658722731v-c

cmcΔK

22

2

(10)



kg78228E952c

ΔKΔm

2m (11)





























T1E1382890002212-5E242631021α

ceπμ

λα

ceπμ23

0

2

C

3

0

e B (12)











B

Ev (13)







T6E13828900024

λλ

λλ

α

ceπμ

λα

ceπμ

λα

ceπμ2

C

2

2

C

2

3

0

23

0

2

C

3

0e

BBB (14)









atoacutemicas

αλε2

e

αλ

2e

ε4π

10dr

2παλ

e

ε4π

1E

o

22

o a 2

2

o0

(15)



Planck

αλε2

ehE

o

2

f (16)











NC673727E130467λαε

πe23

0

E (17)




NC4E10602933175λαε

πe2

C

3

0

e E (18)












NCE208133411211

λ2λλλ

λ4λλλλ

αε

πe

C

2

C

2

CC

2

C

2

3

0

E (19)




ms56621876476E13828900024

1E20181334112v

B

E (20)



































t)(ωsin

2

iL t)(ωcos

2C

e

2λ

hcE 2

2

λλ2

λ

2

(21)

doacutende

λ

2

(max)2C

eE E

y 2

iLE

2

λλ(max) B

(22)

y

αλ2εC 0λ 8π

αλμL

2

0λ

αλ

ec2πiλ (23)




ecuaciones (22)

23

0 λαε

πeE

23

0

λα

πecμB (24)



2

35

2π

λαV (25)










momento

Vt)(ωsin 2μ

t)(ωcos4

ε2

2λ

hcE 2

0

22

2

0

BE (26)


















2

0

2

m

1o

2

2λ

1

λ

1cmcΔmΔK2

λ

1

αε2

eE

C1

(27)

en la que

2o

22

mλ

1

αε2

ecΔmΔK doacutende

C12 2λ

1

λ

1

2

1

λ

1 (28)


























V

t)(ωsin K2μ

t)(ωcos)jJjJ(4

ε2

iI2λ

hciIE

2

Z0

2

2

Y

2

0

X

B

E

(29)



t)(ωsin 2μ

t)(ωcos)(4

ε2

2

ε

c

Vm

2

Z0

2

2

X

2

0

Y

2

0

2

me0

KB

jIjI

iJE

0

ν

(30)

y

t)(ωsin 2μ

t)(ωcos)(4

ε2

2

ε

c

Vm

2

Z0

2

2

X

2

0

Y

2

0

2

mp

ν

0

KB

jIjI

iJE

0 (31)








3

2

3

C

5

m m477E1497393262π

λαV y

2

C

3

0 λαε

eπν (32)
















C

CC

λ2λ

λ4λλcv

o

K2E

K4EKcv

2

(33)






[32]







j148E4093552062π

λα

μ2λα

ceπμV

2μ 2

3

C

5

0

2

2

C

3

0m

0

2

B (34)






























(Figura 5)









los neutrones












destructivas


















positroacuten












13 (udd)




































XX [4] [50]

2

0

eudicαn

3e

a

km

(n=1 2 3) (35)




8E9898755178ε4π

1k

o

(36)








referencia [22]
































plusmn1=

1602176462E-19 C [21]

Positroacuten


coaccionado


2 en el protoacuten

2049610923E-30 kg 1149747 MeV +23=

1068117641E-19 C [22]

Electroacuten


coaccionado


1 en el protoacuten

8198443693E-30 kg 459899 MeV -13=

5340588207E-20 C [22]











Traduccioacuten























t)(ωsin 2μ

t)(ωcos4

ε2

S2

2

εS

c

V

c

Em

2

Z0

2

2

X

2

0

U

Y

2

0

U

2

m

2

U

U

B

E

ν (37)

t)(ωsin 2μ

t)(ωcos4

ε2

S2

2

εS

c

V

c

Em

2

Z0

2

2

X

2

0

D

Y

2

0

D

2

m

2

DD

B

E

ν (38)




[4]




































Traduccioacuten



nhTβ-1

β

2

22

o r


















tradicional


















claramente











Broglie

sj34E662606876λvmh BB0 (40)







fB=6579683921E15 Hz










j 18-8E435974380rε4π

ehE

Bo

2

BB f (41)








αλε2

ehνE

o

2

(42)





m82E455633525E

hcλ

B

(43)



j188E435974380αλε2

ehνE

o

2

B (44)























referencia [33]















mj25E986445441α2ε

eEλH

0

2

(45)








sj34E662606876c

Hh (46)








(NIST) [40]

sj34E662606876αc2ε

eh

0

2

(47)












rB al cuadrado



2

o

B

22

BB mj386E122085259ε4π

rerEK

(48)









26 Gravitacioacuten































Tierra [33]





























recientemente
































Fuerza o

Interaccioacuten

tradicional

asociada

Atractor

primario




Fuerte

Atractor

secundario




en un nuacutecleo

Deacutebil

Atractor

terciario








Atractor

temporario

local



Atractor temporario

alejado






Gravitacioacuten




































masas






































referencia [35]












































local




































j18-2E2179784831γcmΔKE 2

oK (49)









j141875401148cmcmΔKE 2

0

2

me E (50)



j10-7E150327730cmE 2

pp (51)


por supuesto

0548911836

1

E

E

p

e (52)









4968964481

1

E

E

p

K (53)
























































[4]







T4692470103λα

ceπμ22

23

0 B (54)



magneacuteticos



































































Figura 8-d




























































[52]








j









30 Conclusioacuten

































[56]






Bibliografiacutea


je France




(May 2013) PP 32-39



153 doi 1041722090-09021000153











Wesley









Norton P 194








353-406 httpsdoiorg104236ce2019102028






doi1041722329-65421000152









metry_of_Space
























1041722090-09021000217


0902-1000217pdf








809-831





httpgdzsubuni-













hanics_via_Maxwell


7 177 doi 1041722090-0902 1000177





httpgdzsubuni-




(July 2013) PP 10-33




qc9808081 v2 1 Oct 1998




ph9412234 5 Dec 1994

























qc9809075v1 28 Sep 1998




101126science1774044166











1011648jajmps201605040117












01-09



Press
















Andreacute Michaud


















son los siguientes




referencia [10])
















[13]


















































Traduccioacuten

























macroscoacutepico






Minkowski [17]








273)

Traduccioacuten















de Maxwell
















1)







































































publicado [4]










2

2

e

2

2

e

2

0

c

v

2

M

c

v

r

1

8π

eμ

(M-23)






















































ΔE=Δmc2= (γmoc

2 - moc




















22 + (γmoc

2 - moc


























medible



















desatando











































24πεod

2 y la










momento

























velocidad






















































































Coulomb



















































rectiliacuteneo [8]










transversal






transversalmente

2

M

r

1

8π

eμ e

e

2

0

(M-24)












en movimiento

2

0

r

ud sd

4π

Iμd

B (M-1)




dt

)d(Ne

dt

dQI

-

(M-2)



tradicional dxv

dado que dt

dxv pues

v

dxdt (M-3)



dx

)vd(Ne

dt

d(Ne)I

-

(M-4)


dx)θsin(r4π

Iμd

2

0B (M-5)







)(Ned)θsin(r4π

vμdx)θsin(

dx

)vd(Ne

r4π

μdx)θsin(

r4π

Iμd -

2

0

-

2

0

2

0 B (M-5a)





)(Ned)θsin(r4π

vμd -

2

0B (M-6)







veμNd -

2

-

0iB (M-7)







-

0

r4π

veμiB (M-7)










ecuacioacuten (M-6)




)(ed)θsin(r4π

vμd -

2

0iB (M-6a)







)d(er4π

vμd -

2

0iB (M-6b)





-

2

0 er4π

vμiB (M-6c)




-

0

r4π

veμiB (M-7)
































































2

2

e

2

2

e

2

0

c

v

2

M

c

v

r

1

8π

eμ

(M-23)



2

2

e

2

2

e

2

0cv

c

v

2

m

c

v

r8π

eμm (1)





relacioacuten v2c











2

M

r

1

8π

eμ

c

v

r

1

8π

eμM e

e

2

0

2

2

e

2

00voe_magneacutetic

(M-24)






2

0cv

r4π

veμ B (2)










kg355E242533771

cr8π

1218764756eμ

cr8π

veμm

2

e

22

0

2

e

22

0m (3)











































2

K2E

KK4Ecv

2

(4)




involucradas

C

2

CC

λ2λ

λλ4λcv

(5)



de estas ecuaciones



























[21]

m155E2817940282π

αλr Ce (6)










[4]

m11E29177208352π

λ

2π

λr B

Br (7)














T0405235047

113E529177208α4π

1218764756eμ

rα4π

veμ2

0

2

B

0

B (8)


















T7346235051

86E455633525α

ceπμ

λα

ceπμ23

0

23

0

B (9)
































































1011






tiene en cuenta















las mismas











hacia el Sol [36] [37] [38]



















j5E102658722731v-c

cmcΔK

22

2

(10)



kg78228E952c

ΔKΔm

2m (11)





























T1E1382890002212-5E242631021α

ceπμ

λα

ceπμ23

0

2

C

3

0

e B (12)











B

Ev (13)







T6E13828900024

λλ

λλ

α

ceπμ

λα

ceπμ

λα

ceπμ2

C

2

2

C

2

3

0

23

0

2

C

3

0e

BBB (14)









atoacutemicas

αλε2

e

αλ

2e

ε4π

10dr

2παλ

e

ε4π

1E

o

22

o a 2

2

o0

(15)



Planck

αλε2

ehE

o

2

f (16)











NC673727E130467λαε

πe23

0

E (17)




NC4E10602933175λαε

πe2

C

3

0

e E (18)












NCE208133411211

λ2λλλ

λ4λλλλ

αε

πe

C

2

C

2

CC

2

C

2

3

0

E (19)




ms56621876476E13828900024

1E20181334112v

B

E (20)



































t)(ωsin

2

iL t)(ωcos

2C

e

2λ

hcE 2

2

λλ2

λ

2

(21)

doacutende

λ

2

(max)2C

eE E

y 2

iLE

2

λλ(max) B

(22)

y

αλ2εC 0λ 8π

αλμL

2

0λ

αλ

ec2πiλ (23)




ecuaciones (22)

23

0 λαε

πeE

23

0

λα

πecμB (24)



2

35

2π

λαV (25)










momento

Vt)(ωsin 2μ

t)(ωcos4

ε2

2λ

hcE 2

0

22

2

0

BE (26)


















2

0

2

m

1o

2

2λ

1

λ

1cmcΔmΔK2

λ

1

αε2

eE

C1

(27)

en la que

2o

22

mλ

1

αε2

ecΔmΔK doacutende

C12 2λ

1

λ

1

2

1

λ

1 (28)


























V

t)(ωsin K2μ

t)(ωcos)jJjJ(4

ε2

iI2λ

hciIE

2

Z0

2

2

Y

2

0

X

B

E

(29)



t)(ωsin 2μ

t)(ωcos)(4

ε2

2

ε

c

Vm

2

Z0

2

2

X

2

0

Y

2

0

2

me0

KB

jIjI

iJE

0

ν

(30)

y

t)(ωsin 2μ

t)(ωcos)(4

ε2

2

ε

c

Vm

2

Z0

2

2

X

2

0

Y

2

0

2

mp

ν

0

KB

jIjI

iJE

0 (31)








3

2

3

C

5

m m477E1497393262π

λαV y

2

C

3

0 λαε

eπν (32)
















C

CC

λ2λ

λ4λλcv

o

K2E

K4EKcv

2

(33)






[32]







j148E4093552062π

λα

μ2λα

ceπμV

2μ 2

3

C

5

0

2

2

C

3

0m

0

2

B (34)






























(Figura 5)









los neutrones












destructivas


















positroacuten












13 (udd)




































XX [4] [50]

2

0

eudicαn

3e

a

km

(n=1 2 3) (35)




8E9898755178ε4π

1k

o

(36)








referencia [22]
































plusmn1=

1602176462E-19 C [21]

Positroacuten


coaccionado


2 en el protoacuten

2049610923E-30 kg 1149747 MeV +23=

1068117641E-19 C [22]

Electroacuten


coaccionado


1 en el protoacuten

8198443693E-30 kg 459899 MeV -13=

5340588207E-20 C [22]











Traduccioacuten























t)(ωsin 2μ

t)(ωcos4

ε2

S2

2

εS

c

V

c

Em

2

Z0

2

2

X

2

0

U

Y

2

0

U

2

m

2

U

U

B

E

ν (37)

t)(ωsin 2μ

t)(ωcos4

ε2

S2

2

εS

c

V

c

Em

2

Z0

2

2

X

2

0

D

Y

2

0

D

2

m

2

DD

B

E

ν (38)




[4]




































Traduccioacuten



nhTβ-1

β

2

22

o r


















tradicional


















claramente











Broglie

sj34E662606876λvmh BB0 (40)







fB=6579683921E15 Hz










j 18-8E435974380rε4π

ehE

Bo

2

BB f (41)








αλε2

ehνE

o

2

(42)





m82E455633525E

hcλ

B

(43)



j188E435974380αλε2

ehνE

o

2

B (44)























referencia [33]















mj25E986445441α2ε

eEλH

0

2

(45)








sj34E662606876c

Hh (46)








(NIST) [40]

sj34E662606876αc2ε

eh

0

2

(47)












rB al cuadrado



2

o

B

22

BB mj386E122085259ε4π

rerEK

(48)









26 Gravitacioacuten































Tierra [33]





























recientemente
































Fuerza o

Interaccioacuten

tradicional

asociada

Atractor

primario




Fuerte

Atractor

secundario




en un nuacutecleo

Deacutebil

Atractor

terciario








Atractor

temporario

local



Atractor temporario

alejado






Gravitacioacuten




































masas






































referencia [35]












































local




































j18-2E2179784831γcmΔKE 2

oK (49)









j141875401148cmcmΔKE 2

0

2

me E (50)



j10-7E150327730cmE 2

pp (51)


por supuesto

0548911836

1

E

E

p

e (52)









4968964481

1

E

E

p

K (53)
























































[4]







T4692470103λα

ceπμ22

23

0 B (54)



magneacuteticos



































































Figura 8-d




























































[52]








j









30 Conclusioacuten

































[56]






Bibliografiacutea


je France




(May 2013) PP 32-39



153 doi 1041722090-09021000153











Wesley









Norton P 194








353-406 httpsdoiorg104236ce2019102028






doi1041722329-65421000152









metry_of_Space
























1041722090-09021000217


0902-1000217pdf








809-831





httpgdzsubuni-













hanics_via_Maxwell


7 177 doi 1041722090-0902 1000177





httpgdzsubuni-




(July 2013) PP 10-33




qc9808081 v2 1 Oct 1998




ph9412234 5 Dec 1994

























qc9809075v1 28 Sep 1998




101126science1774044166











1011648jajmps201605040117












01-09



Press
















Andreacute Michaud









































Traduccioacuten

























macroscoacutepico






Minkowski [17]








273)

Traduccioacuten















de Maxwell
















1)







































































publicado [4]










2

2

e

2

2

e

2

0

c

v

2

M

c

v

r

1

8π

eμ

(M-23)






















































ΔE=Δmc2= (γmoc

2 - moc




















22 + (γmoc

2 - moc


























medible



















desatando











































24πεod

2 y la










momento

























velocidad






















































































Coulomb



















































rectiliacuteneo [8]










transversal






transversalmente

2

M

r

1

8π

eμ e

e

2

0

(M-24)












en movimiento

2

0

r

ud sd

4π

Iμd

B (M-1)




dt

)d(Ne

dt

dQI

-

(M-2)



tradicional dxv

dado que dt

dxv pues

v

dxdt (M-3)



dx

)vd(Ne

dt

d(Ne)I

-

(M-4)


dx)θsin(r4π

Iμd

2

0B (M-5)







)(Ned)θsin(r4π

vμdx)θsin(

dx

)vd(Ne

r4π

μdx)θsin(

r4π

Iμd -

2

0

-

2

0

2

0 B (M-5a)





)(Ned)θsin(r4π

vμd -

2

0B (M-6)







veμNd -

2

-

0iB (M-7)







-

0

r4π

veμiB (M-7)










ecuacioacuten (M-6)




)(ed)θsin(r4π

vμd -

2

0iB (M-6a)







)d(er4π

vμd -

2

0iB (M-6b)





-

2

0 er4π

vμiB (M-6c)




-

0

r4π

veμiB (M-7)
































































2

2

e

2

2

e

2

0

c

v

2

M

c

v

r

1

8π

eμ

(M-23)



2

2

e

2

2

e

2

0cv

c

v

2

m

c

v

r8π

eμm (1)





relacioacuten v2c











2

M

r

1

8π

eμ

c

v

r

1

8π

eμM e

e

2

0

2

2

e

2

00voe_magneacutetic

(M-24)






2

0cv

r4π

veμ B (2)










kg355E242533771

cr8π

1218764756eμ

cr8π

veμm

2

e

22

0

2

e

22

0m (3)











































2

K2E

KK4Ecv

2

(4)




involucradas

C

2

CC

λ2λ

λλ4λcv

(5)



de estas ecuaciones



























[21]

m155E2817940282π

αλr Ce (6)










[4]

m11E29177208352π

λ

2π

λr B

Br (7)














T0405235047

113E529177208α4π

1218764756eμ

rα4π

veμ2

0

2

B

0

B (8)


















T7346235051

86E455633525α

ceπμ

λα

ceπμ23

0

23

0

B (9)
































































1011






tiene en cuenta















las mismas











hacia el Sol [36] [37] [38]



















j5E102658722731v-c

cmcΔK

22

2

(10)



kg78228E952c

ΔKΔm

2m (11)





























T1E1382890002212-5E242631021α

ceπμ

λα

ceπμ23

0

2

C

3

0

e B (12)











B

Ev (13)







T6E13828900024

λλ

λλ

α

ceπμ

λα

ceπμ

λα

ceπμ2

C

2

2

C

2

3

0

23

0

2

C

3

0e

BBB (14)









atoacutemicas

αλε2

e

αλ

2e

ε4π

10dr

2παλ

e

ε4π

1E

o

22

o a 2

2

o0

(15)



Planck

αλε2

ehE

o

2

f (16)











NC673727E130467λαε

πe23

0

E (17)




NC4E10602933175λαε

πe2

C

3

0

e E (18)












NCE208133411211

λ2λλλ

λ4λλλλ

αε

πe

C

2

C

2

CC

2

C

2

3

0

E (19)




ms56621876476E13828900024

1E20181334112v

B

E (20)



































t)(ωsin

2

iL t)(ωcos

2C

e

2λ

hcE 2

2

λλ2

λ

2

(21)

doacutende

λ

2

(max)2C

eE E

y 2

iLE

2

λλ(max) B

(22)

y

αλ2εC 0λ 8π

αλμL

2

0λ

αλ

ec2πiλ (23)




ecuaciones (22)

23

0 λαε

πeE

23

0

λα

πecμB (24)



2

35

2π

λαV (25)










momento

Vt)(ωsin 2μ

t)(ωcos4

ε2

2λ

hcE 2

0

22

2

0

BE (26)


















2

0

2

m

1o

2

2λ

1

λ

1cmcΔmΔK2

λ

1

αε2

eE

C1

(27)

en la que

2o

22

mλ

1

αε2

ecΔmΔK doacutende

C12 2λ

1

λ

1

2

1

λ

1 (28)


























V

t)(ωsin K2μ

t)(ωcos)jJjJ(4

ε2

iI2λ

hciIE

2

Z0

2

2

Y

2

0

X

B

E

(29)



t)(ωsin 2μ

t)(ωcos)(4

ε2

2

ε

c

Vm

2

Z0

2

2

X

2

0

Y

2

0

2

me0

KB

jIjI

iJE

0

ν

(30)

y

t)(ωsin 2μ

t)(ωcos)(4

ε2

2

ε

c

Vm

2

Z0

2

2

X

2

0

Y

2

0

2

mp

ν

0

KB

jIjI

iJE

0 (31)








3

2

3

C

5

m m477E1497393262π

λαV y

2

C

3

0 λαε

eπν (32)
















C

CC

λ2λ

λ4λλcv

o

K2E

K4EKcv

2

(33)






[32]







j148E4093552062π

λα

μ2λα

ceπμV

2μ 2

3

C

5

0

2

2

C

3

0m

0

2

B (34)






























(Figura 5)









los neutrones












destructivas


















positroacuten












13 (udd)




































XX [4] [50]

2

0

eudicαn

3e

a

km

(n=1 2 3) (35)




8E9898755178ε4π

1k

o

(36)








referencia [22]
































plusmn1=

1602176462E-19 C [21]

Positroacuten


coaccionado


2 en el protoacuten

2049610923E-30 kg 1149747 MeV +23=

1068117641E-19 C [22]

Electroacuten


coaccionado


1 en el protoacuten

8198443693E-30 kg 459899 MeV -13=

5340588207E-20 C [22]











Traduccioacuten























t)(ωsin 2μ

t)(ωcos4

ε2

S2

2

εS

c

V

c

Em

2

Z0

2

2

X

2

0

U

Y

2

0

U

2

m

2

U

U

B

E

ν (37)

t)(ωsin 2μ

t)(ωcos4

ε2

S2

2

εS

c

V

c

Em

2

Z0

2

2

X

2

0

D

Y

2

0

D

2

m

2

DD

B

E

ν (38)




[4]




































Traduccioacuten



nhTβ-1

β

2

22

o r


















tradicional


















claramente











Broglie

sj34E662606876λvmh BB0 (40)







fB=6579683921E15 Hz










j 18-8E435974380rε4π

ehE

Bo

2

BB f (41)








αλε2

ehνE

o

2

(42)





m82E455633525E

hcλ

B

(43)



j188E435974380αλε2

ehνE

o

2

B (44)























referencia [33]















mj25E986445441α2ε

eEλH

0

2

(45)








sj34E662606876c

Hh (46)








(NIST) [40]

sj34E662606876αc2ε

eh

0

2

(47)












rB al cuadrado



2

o

B

22

BB mj386E122085259ε4π

rerEK

(48)









26 Gravitacioacuten































Tierra [33]





























recientemente
































Fuerza o

Interaccioacuten

tradicional

asociada

Atractor

primario




Fuerte

Atractor

secundario




en un nuacutecleo

Deacutebil

Atractor

terciario








Atractor

temporario

local



Atractor temporario

alejado






Gravitacioacuten




































masas






































referencia [35]












































local




































j18-2E2179784831γcmΔKE 2

oK (49)









j141875401148cmcmΔKE 2

0

2

me E (50)



j10-7E150327730cmE 2

pp (51)


por supuesto

0548911836

1

E

E

p

e (52)









4968964481

1

E

E

p

K (53)
























































[4]







T4692470103λα

ceπμ22

23

0 B (54)



magneacuteticos



































































Figura 8-d




























































[52]








j









30 Conclusioacuten

































[56]






Bibliografiacutea


je France




(May 2013) PP 32-39



153 doi 1041722090-09021000153











Wesley









Norton P 194








353-406 httpsdoiorg104236ce2019102028






doi1041722329-65421000152









metry_of_Space
























1041722090-09021000217


0902-1000217pdf








809-831





httpgdzsubuni-













hanics_via_Maxwell


7 177 doi 1041722090-0902 1000177





httpgdzsubuni-




(July 2013) PP 10-33




qc9808081 v2 1 Oct 1998




ph9412234 5 Dec 1994

























qc9809075v1 28 Sep 1998




101126science1774044166











1011648jajmps201605040117












01-09



Press
















Andreacute Michaud




















macroscoacutepico






Minkowski [17]








273)

Traduccioacuten















de Maxwell
















1)







































































publicado [4]










2

2

e

2

2

e

2

0

c

v

2

M

c

v

r

1

8π

eμ

(M-23)






















































ΔE=Δmc2= (γmoc

2 - moc




















22 + (γmoc

2 - moc


























medible



















desatando











































24πεod

2 y la










momento

























velocidad






















































































Coulomb



















































rectiliacuteneo [8]










transversal






transversalmente

2

M

r

1

8π

eμ e

e

2

0

(M-24)












en movimiento

2

0

r

ud sd

4π

Iμd

B (M-1)




dt

)d(Ne

dt

dQI

-

(M-2)



tradicional dxv

dado que dt

dxv pues

v

dxdt (M-3)



dx

)vd(Ne

dt

d(Ne)I

-

(M-4)


dx)θsin(r4π

Iμd

2

0B (M-5)







)(Ned)θsin(r4π

vμdx)θsin(

dx

)vd(Ne

r4π

μdx)θsin(

r4π

Iμd -

2

0

-

2

0

2

0 B (M-5a)





)(Ned)θsin(r4π

vμd -

2

0B (M-6)







veμNd -

2

-

0iB (M-7)







-

0

r4π

veμiB (M-7)










ecuacioacuten (M-6)




)(ed)θsin(r4π

vμd -

2

0iB (M-6a)







)d(er4π

vμd -

2

0iB (M-6b)





-

2

0 er4π

vμiB (M-6c)




-

0

r4π

veμiB (M-7)
































































2

2

e

2

2

e

2

0

c

v

2

M

c

v

r

1

8π

eμ

(M-23)



2

2

e

2

2

e

2

0cv

c

v

2

m

c

v

r8π

eμm (1)





relacioacuten v2c











2

M

r

1

8π

eμ

c

v

r

1

8π

eμM e

e

2

0

2

2

e

2

00voe_magneacutetic

(M-24)






2

0cv

r4π

veμ B (2)










kg355E242533771

cr8π

1218764756eμ

cr8π

veμm

2

e

22

0

2

e

22

0m (3)











































2

K2E

KK4Ecv

2

(4)




involucradas

C

2

CC

λ2λ

λλ4λcv

(5)



de estas ecuaciones



























[21]

m155E2817940282π

αλr Ce (6)










[4]

m11E29177208352π

λ

2π

λr B

Br (7)














T0405235047

113E529177208α4π

1218764756eμ

rα4π

veμ2

0

2

B

0

B (8)


















T7346235051

86E455633525α

ceπμ

λα

ceπμ23

0

23

0

B (9)
































































1011






tiene en cuenta















las mismas











hacia el Sol [36] [37] [38]



















j5E102658722731v-c

cmcΔK

22

2

(10)



kg78228E952c

ΔKΔm

2m (11)





























T1E1382890002212-5E242631021α

ceπμ

λα

ceπμ23

0

2

C

3

0

e B (12)











B

Ev (13)







T6E13828900024

λλ

λλ

α

ceπμ

λα

ceπμ

λα

ceπμ2

C

2

2

C

2

3

0

23

0

2

C

3

0e

BBB (14)









atoacutemicas

αλε2

e

αλ

2e

ε4π

10dr

2παλ

e

ε4π

1E

o

22

o a 2

2

o0

(15)



Planck

αλε2

ehE

o

2

f (16)











NC673727E130467λαε

πe23

0

E (17)




NC4E10602933175λαε

πe2

C

3

0

e E (18)












NCE208133411211

λ2λλλ

λ4λλλλ

αε

πe

C

2

C

2

CC

2

C

2

3

0

E (19)




ms56621876476E13828900024

1E20181334112v

B

E (20)



































t)(ωsin

2

iL t)(ωcos

2C

e

2λ

hcE 2

2

λλ2

λ

2

(21)

doacutende

λ

2

(max)2C

eE E

y 2

iLE

2

λλ(max) B

(22)

y

αλ2εC 0λ 8π

αλμL

2

0λ

αλ

ec2πiλ (23)




ecuaciones (22)

23

0 λαε

πeE

23

0

λα

πecμB (24)



2

35

2π

λαV (25)










momento

Vt)(ωsin 2μ

t)(ωcos4

ε2

2λ

hcE 2

0

22

2

0

BE (26)


















2

0

2

m

1o

2

2λ

1

λ

1cmcΔmΔK2

λ

1

αε2

eE

C1

(27)

en la que

2o

22

mλ

1

αε2

ecΔmΔK doacutende

C12 2λ

1

λ

1

2

1

λ

1 (28)


























V

t)(ωsin K2μ

t)(ωcos)jJjJ(4

ε2

iI2λ

hciIE

2

Z0

2

2

Y

2

0

X

B

E

(29)



t)(ωsin 2μ

t)(ωcos)(4

ε2

2

ε

c

Vm

2

Z0

2

2

X

2

0

Y

2

0

2

me0

KB

jIjI

iJE

0

ν

(30)

y

t)(ωsin 2μ

t)(ωcos)(4

ε2

2

ε

c

Vm

2

Z0

2

2

X

2

0

Y

2

0

2

mp

ν

0

KB

jIjI

iJE

0 (31)








3

2

3

C

5

m m477E1497393262π

λαV y

2

C

3

0 λαε

eπν (32)
















C

CC

λ2λ

λ4λλcv

o

K2E

K4EKcv

2

(33)






[32]







j148E4093552062π

λα

μ2λα

ceπμV

2μ 2

3

C

5

0

2

2

C

3

0m

0

2

B (34)






























(Figura 5)









los neutrones












destructivas


















positroacuten












13 (udd)




































XX [4] [50]

2

0

eudicαn

3e

a

km

(n=1 2 3) (35)




8E9898755178ε4π

1k

o

(36)








referencia [22]
































plusmn1=

1602176462E-19 C [21]

Positroacuten


coaccionado


2 en el protoacuten

2049610923E-30 kg 1149747 MeV +23=

1068117641E-19 C [22]

Electroacuten


coaccionado


1 en el protoacuten

8198443693E-30 kg 459899 MeV -13=

5340588207E-20 C [22]











Traduccioacuten























t)(ωsin 2μ

t)(ωcos4

ε2

S2

2

εS

c

V

c

Em

2

Z0

2

2

X

2

0

U

Y

2

0

U

2

m

2

U

U

B

E

ν (37)

t)(ωsin 2μ

t)(ωcos4

ε2

S2

2

εS

c

V

c

Em

2

Z0

2

2

X

2

0

D

Y

2

0

D

2

m

2

DD

B

E

ν (38)




[4]




































Traduccioacuten



nhTβ-1

β

2

22

o r


















tradicional


















claramente











Broglie

sj34E662606876λvmh BB0 (40)







fB=6579683921E15 Hz










j 18-8E435974380rε4π

ehE

Bo

2

BB f (41)








αλε2

ehνE

o

2

(42)





m82E455633525E

hcλ

B

(43)



j188E435974380αλε2

ehνE

o

2

B (44)























referencia [33]















mj25E986445441α2ε

eEλH

0

2

(45)








sj34E662606876c

Hh (46)








(NIST) [40]

sj34E662606876αc2ε

eh

0

2

(47)












rB al cuadrado



2

o

B

22

BB mj386E122085259ε4π

rerEK

(48)









26 Gravitacioacuten































Tierra [33]





























recientemente
































Fuerza o

Interaccioacuten

tradicional

asociada

Atractor

primario




Fuerte

Atractor

secundario




en un nuacutecleo

Deacutebil

Atractor

terciario








Atractor

temporario

local



Atractor temporario

alejado






Gravitacioacuten




































masas






































referencia [35]












































local




































j18-2E2179784831γcmΔKE 2

oK (49)









j141875401148cmcmΔKE 2

0

2

me E (50)



j10-7E150327730cmE 2

pp (51)


por supuesto

0548911836

1

E

E

p

e (52)









4968964481

1

E

E

p

K (53)
























































[4]







T4692470103λα

ceπμ22

23

0 B (54)



magneacuteticos



































































Figura 8-d




























































[52]








j









30 Conclusioacuten

































[56]






Bibliografiacutea


je France




(May 2013) PP 32-39



153 doi 1041722090-09021000153











Wesley









Norton P 194








353-406 httpsdoiorg104236ce2019102028






doi1041722329-65421000152









metry_of_Space
























1041722090-09021000217


0902-1000217pdf








809-831





httpgdzsubuni-













hanics_via_Maxwell


7 177 doi 1041722090-0902 1000177





httpgdzsubuni-




(July 2013) PP 10-33




qc9808081 v2 1 Oct 1998




ph9412234 5 Dec 1994

























qc9809075v1 28 Sep 1998




101126science1774044166











1011648jajmps201605040117












01-09



Press
















Andreacute Michaud




de Maxwell
















1)







































































publicado [4]










2

2

e

2

2

e

2

0

c

v

2

M

c

v

r

1

8π

eμ

(M-23)






















































ΔE=Δmc2= (γmoc

2 - moc




















22 + (γmoc

2 - moc


























medible



















desatando











































24πεod

2 y la










momento

























velocidad






















































































Coulomb



















































rectiliacuteneo [8]










transversal






transversalmente

2

M

r

1

8π

eμ e

e

2

0

(M-24)












en movimiento

2

0

r

ud sd

4π

Iμd

B (M-1)




dt

)d(Ne

dt

dQI

-

(M-2)



tradicional dxv

dado que dt

dxv pues

v

dxdt (M-3)



dx

)vd(Ne

dt

d(Ne)I

-

(M-4)


dx)θsin(r4π

Iμd

2

0B (M-5)







)(Ned)θsin(r4π

vμdx)θsin(

dx

)vd(Ne

r4π

μdx)θsin(

r4π

Iμd -

2

0

-

2

0

2

0 B (M-5a)





)(Ned)θsin(r4π

vμd -

2

0B (M-6)







veμNd -

2

-

0iB (M-7)







-

0

r4π

veμiB (M-7)










ecuacioacuten (M-6)




)(ed)θsin(r4π

vμd -

2

0iB (M-6a)







)d(er4π

vμd -

2

0iB (M-6b)





-

2

0 er4π

vμiB (M-6c)




-

0

r4π

veμiB (M-7)
































































2

2

e

2

2

e

2

0

c

v

2

M

c

v

r

1

8π

eμ

(M-23)



2

2

e

2

2

e

2

0cv

c

v

2

m

c

v

r8π

eμm (1)





relacioacuten v2c











2

M

r

1

8π

eμ

c

v

r

1

8π

eμM e

e

2

0

2

2

e

2

00voe_magneacutetic

(M-24)






2

0cv

r4π

veμ B (2)










kg355E242533771

cr8π

1218764756eμ

cr8π

veμm

2

e

22

0

2

e

22

0m (3)











































2

K2E

KK4Ecv

2

(4)




involucradas

C

2

CC

λ2λ

λλ4λcv

(5)



de estas ecuaciones



























[21]

m155E2817940282π

αλr Ce (6)










[4]

m11E29177208352π

λ

2π

λr B

Br (7)














T0405235047

113E529177208α4π

1218764756eμ

rα4π

veμ2

0

2

B

0

B (8)


















T7346235051

86E455633525α

ceπμ

λα

ceπμ23

0

23

0

B (9)
































































1011






tiene en cuenta















las mismas











hacia el Sol [36] [37] [38]



















j5E102658722731v-c

cmcΔK

22

2

(10)



kg78228E952c

ΔKΔm

2m (11)





























T1E1382890002212-5E242631021α

ceπμ

λα

ceπμ23

0

2

C

3

0

e B (12)











B

Ev (13)







T6E13828900024

λλ

λλ

α

ceπμ

λα

ceπμ

λα

ceπμ2

C

2

2

C

2

3

0

23

0

2

C

3

0e

BBB (14)









atoacutemicas

αλε2

e

αλ

2e

ε4π

10dr

2παλ

e

ε4π

1E

o

22

o a 2

2

o0

(15)



Planck

αλε2

ehE

o

2

f (16)











NC673727E130467λαε

πe23

0

E (17)




NC4E10602933175λαε

πe2

C

3

0

e E (18)












NCE208133411211

λ2λλλ

λ4λλλλ

αε

πe

C

2

C

2

CC

2

C

2

3

0

E (19)




ms56621876476E13828900024

1E20181334112v

B

E (20)



































t)(ωsin

2

iL t)(ωcos

2C

e

2λ

hcE 2

2

λλ2

λ

2

(21)

doacutende

λ

2

(max)2C

eE E

y 2

iLE

2

λλ(max) B

(22)

y

αλ2εC 0λ 8π

αλμL

2

0λ

αλ

ec2πiλ (23)




ecuaciones (22)

23

0 λαε

πeE

23

0

λα

πecμB (24)



2

35

2π

λαV (25)










momento

Vt)(ωsin 2μ

t)(ωcos4

ε2

2λ

hcE 2

0

22

2

0

BE (26)


















2

0

2

m

1o

2

2λ

1

λ

1cmcΔmΔK2

λ

1

αε2

eE

C1

(27)

en la que

2o

22

mλ

1

αε2

ecΔmΔK doacutende

C12 2λ

1

λ

1

2

1

λ

1 (28)


























V

t)(ωsin K2μ

t)(ωcos)jJjJ(4

ε2

iI2λ

hciIE

2

Z0

2

2

Y

2

0

X

B

E

(29)



t)(ωsin 2μ

t)(ωcos)(4

ε2

2

ε

c

Vm

2

Z0

2

2

X

2

0

Y

2

0

2

me0

KB

jIjI

iJE

0

ν

(30)

y

t)(ωsin 2μ

t)(ωcos)(4

ε2

2

ε

c

Vm

2

Z0

2

2

X

2

0

Y

2

0

2

mp

ν

0

KB

jIjI

iJE

0 (31)








3

2

3

C

5

m m477E1497393262π

λαV y

2

C

3

0 λαε

eπν (32)
















C

CC

λ2λ

λ4λλcv

o

K2E

K4EKcv

2

(33)






[32]







j148E4093552062π

λα

μ2λα

ceπμV

2μ 2

3

C

5

0

2

2

C

3

0m

0

2

B (34)






























(Figura 5)









los neutrones












destructivas


















positroacuten












13 (udd)




































XX [4] [50]

2

0

eudicαn

3e

a

km

(n=1 2 3) (35)




8E9898755178ε4π

1k

o

(36)








referencia [22]
































plusmn1=

1602176462E-19 C [21]

Positroacuten


coaccionado


2 en el protoacuten

2049610923E-30 kg 1149747 MeV +23=

1068117641E-19 C [22]

Electroacuten


coaccionado


1 en el protoacuten

8198443693E-30 kg 459899 MeV -13=

5340588207E-20 C [22]











Traduccioacuten























t)(ωsin 2μ

t)(ωcos4

ε2

S2

2

εS

c

V

c

Em

2

Z0

2

2

X

2

0

U

Y

2

0

U

2

m

2

U

U

B

E

ν (37)

t)(ωsin 2μ

t)(ωcos4

ε2

S2

2

εS

c

V

c

Em

2

Z0

2

2

X

2

0

D

Y

2

0

D

2

m

2

DD

B

E

ν (38)




[4]




































Traduccioacuten



nhTβ-1

β

2

22

o r


















tradicional


















claramente











Broglie

sj34E662606876λvmh BB0 (40)







fB=6579683921E15 Hz










j 18-8E435974380rε4π

ehE

Bo

2

BB f (41)








αλε2

ehνE

o

2

(42)





m82E455633525E

hcλ

B

(43)



j188E435974380αλε2

ehνE

o

2

B (44)























referencia [33]















mj25E986445441α2ε

eEλH

0

2

(45)








sj34E662606876c

Hh (46)








(NIST) [40]

sj34E662606876αc2ε

eh

0

2

(47)












rB al cuadrado



2

o

B

22

BB mj386E122085259ε4π

rerEK

(48)









26 Gravitacioacuten































Tierra [33]





























recientemente
































Fuerza o

Interaccioacuten

tradicional

asociada

Atractor

primario




Fuerte

Atractor

secundario




en un nuacutecleo

Deacutebil

Atractor

terciario








Atractor

temporario

local



Atractor temporario

alejado






Gravitacioacuten




































masas






































referencia [35]












































local




































j18-2E2179784831γcmΔKE 2

oK (49)









j141875401148cmcmΔKE 2

0

2

me E (50)



j10-7E150327730cmE 2

pp (51)


por supuesto

0548911836

1

E

E

p

e (52)









4968964481

1

E

E

p

K (53)
























































[4]







T4692470103λα

ceπμ22

23

0 B (54)



magneacuteticos



































































Figura 8-d




























































[52]








j









30 Conclusioacuten

































[56]






Bibliografiacutea


je France




(May 2013) PP 32-39



153 doi 1041722090-09021000153











Wesley









Norton P 194








353-406 httpsdoiorg104236ce2019102028






doi1041722329-65421000152









metry_of_Space
























1041722090-09021000217


0902-1000217pdf








809-831





httpgdzsubuni-













hanics_via_Maxwell


7 177 doi 1041722090-0902 1000177





httpgdzsubuni-




(July 2013) PP 10-33




qc9808081 v2 1 Oct 1998




ph9412234 5 Dec 1994

























qc9809075v1 28 Sep 1998




101126science1774044166











1011648jajmps201605040117












01-09



Press















El electromagnetismo según la interpretación inicial de ...

Documents

Transcript of El electromagnetismo según la interpretación inicial de ...