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Physik Block 1 ETHZ – BAUG - HS 2011
03.02. Januar 2012 S e i t e | 1 Christoph Hager
PHYSIK © chager - Version 2.0 Prof. Dr. L. Degiorgi, ETHZ
GRUNDLAGEN
GRÖ SSEN
EI NH EI TE N
Strom [ ] Ampère Dichte, Stromdichte [ ⁄ ] Ladung [ ] [ ] Coulomb Spannung [ ] [ ⁄ ] [ ⁄ ] Volt Widerstand [ ] [ ⁄ ] Ohm Leitwert [ ] [ ⁄ ] Siemens Spez. Widerstand [ ] Spez. Leitfähigkeit [ ]
Elektr. Fluss [ ] Elektr. Potential [ ] Volt Energie [ ], [ ] Elektronenvolt Elektr. Feldstärke [ ⁄ ], [ ⁄ ] Verschiebungsdichte [ ⁄ ] Flächenladungsdichte [ ⁄ ] Dichte, Ladungsverteilung [ ⁄ ]
C Kapazität [ ] [ ⁄ ] Farad
Kraft [ ] [ ⁄ ] Newton Arbeit/Energie [ ] [ ] [ ] Joule Leistung [ ] [ ] [ ⁄ ] Watt
Magnetischer Fluss [ ] [ ] Weber Magnetische Feldstärke [ ] Magnetische Flussdichte [ ] [ ⁄ ] Tesla Magnetisches Dipolmoment [ ] Induktivität [ ], [ ⁄ ] Henry
Querschnittsfläche [ ] Länge [ ] Meter Windungsdichte (Spule) [ ⁄ ] Radius [ ] Meter Zeit [ ] Sekunde
Masse [ ] Kilogramm Molekülmasse [ ] Kilogramm rel. Atommasse [ ⁄ ]“ Stoffmenge, Zahl der Mole [ ] Mol Zahl der Moleküle Temperatur [ ] Kelvin
Impedanzen [ ] Ohm Kreisfrequenz = = [ ] (Herz) Frequenz [ ] [ ] Herz Periode [ ] Sekunde Phasenverschiebung [ ] [ ] Winkel Wellenlänge [ ] Meter
Innere Energie [ ] Joule Volumenarbeit [ ] Joule Wärmeenergie [ ] Joule Enthalpie [ ] Joule Entropie [ ] Adiabatenexponent [ ] Freiheitsgrad [ ] Wirkungsgrad [ ] LIchtstärke [ ] Candela Anm: Für Physiker Einheitenoperator: [ ] Für ZF viel zu Umständlich, also who cares?
MAT ERIALEIG E NSC HAFT E N Spezifischer Widerstand [ ]
Dielektrizitätskonstante [ ] Permeabilität → [ ] relative Atommasse spezifische Gaskonstane [
]
mol. spez. Wärmekap. , [
] s106
mol. spez. Wärmekap. ,
spez. Wärmekapazität, [
]
spez. Wärmekapazität,
spez. Umwandlungswärme [
]
KONS TA NTE N
Elektr. Feldkonstante ⁄ _ Magn. Feldkonstante _ Lichtgeschwindigkeit _c Elementarladung _q Elektronenvolt _q_v atomic mass unit _amu Masse Elektron _me Masse Neturon _mn Masse Proton _mp
Avogadro Konstante ⁄ _na Loschmidt-Zahl Faraday-Konstante _na_q Molares Normvolumen _vm Gaskonstante ( ) ( ) _rc Boltzmann Konstante _k Absoluter Nullpunkt ( ) Normaldruck 1_atm Gravitationskonstante ( ) _gc Erdbeschleunigung _g Planksche Konstante _h Rydberk-Frequenz _rdb_c
Beziehungen:
Einheiten Voyage: → P… → 2nd g … für grichische Buchstaben
Vorsicht: Bei Brüchen mit Einheiten, dass sie wirklich unter Bruch sind Coulomb: _coul Stunde: _hr Gramm: _gm Kelvin = _°k (Immer mit Kelvin, Grad wird nicht umgerechnet)
NORMA LBEDI NG U NG E N
Temperatur: Druck: , (Druck IUPAC: )
GRÖSS E N
Yotta Z Dezi d
Zetta Y Zenti c Exa E Milli m Peta P Mikro Tera T Nano n
Giga G Pico p Mega M Femto f Kilo k Atto a Hekto h Zepto z Deka da Yokto y
ELEK TRO MA GN ET ISCH E S SP EKTR U M
SCH ALTU NG EN
Symbole
Batterie
Separates Spannungsmessgerät
Widerstand
Messgerät G = Galvanometer für U I = Messger. Für Strom
Kondensator
Diode Strom fliesst nur in eine Richtung
Spule
Schalter
Lampe
Knoten
Peltierelement: Strom Temperaturänderung (Kühlung)
KRAFT, ARBEIT UND LEISTUNG 35
KRAFT UND DRU CK -
Coulombsche Gesetz
Gravitationsgesetz:
Zentripetalkraft:
Lorentzkraft: (vereinfacht)
Auftrieb:
ARBE IT /E N ERG IE UND L E ISTU NG 3 5
Arbeit
∫
∫
Leistung
KINE MAT IK
Geschwindigkeit:
Winkelgeschwind:
IN TE GRAL E, J ACC OB I
Kreis: ∫ ∫ ( )
Kugel: ∫ ∫ ∫ ( )
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STROM UND LADUNG 3
STR OM UND LAD UN G 4
Strom
Ladung
∫
SP AN NU N G 7
Spannung Ohm’sche Leiter:
Nicht-ohmsche Leiter:
OHM SCH E L E ITE R 9
Widerstand nach Geometrie
Spezifischer Widerstand Leiter: , Halbleiter: , Isolator:
Temperaturabhängigkeit bei Metallen: ( ) [ ( )]
Temperaturkoeffizient [ ⁄ ] und beliebige bekannte Grösse Supraleitend: Kein Widerstand mehr bei tiefer Temperatur Halbleiter: Je nach Temperatur Isolator oder Leiter
Spezifische Leitfähigkeit :
KIRCHH OFF SCH E R EG EL N 1 0
KNOT E NREG E L 1 1
∑ ∑
MASCH E NRE GE L 3 2
∑ ∑ ∑ ∑
SER IES CHA LT UNG 1 2
∑ [∑
]
PARALLELE SC HALT U NG 3 4
[∑
]
∑
→ Knoten trennen bei kein Strom fliesst
LADU NG UND K AP AZITÄT 2 9
Kapazität
∫
PLA T TE NK ONDE NSA T OR 3 0
ZY LI ND ERK OND E NSA TOR
( )
(
)
(
)
KUG E LK OND E NSA T OR 3 0
( ) ( )
(
)
(
)
LAD EV ORGA NG 3 5
RC-Schaltung
( )
( ) ( )
Relaxationszeit als charakteristische Zeitkonstante bis Sättigung im Kondensator erreicht ist.
KOND E NSA T OR MI T DI E L EK TRIK UM 3 9
1)
2)
→ Tabelle Seite 41
BERE CHN UN G K AP AZ IT ÄT /W ID ER STAND
Annehmen → einmal plus einmal minus pro Platte → Pro Abstand somit immer Ladung Q in Kondensator
Gauss anwenden auf homogene Fläche:
∫ ( ) ( ) ∫ ( ) Wegintegral von Platte zu Platte
∫ ,
ELEKTRISCHES FELD 16
ELEK TR ISC HE S FELD 1 7
FE LDSTÄR K E A LLGE MEI N
Elektrische Feldstärke (vektorielle Grösse)
Verschiebungsdichte
Spannung
∫
Wenn
E LE KTRIS CH ES P OTE NTI A L 1 9
Potential (skalare Funktion)
( ) ( ) ∫
Das Elektrische Feld ist konservativ:
∮
GE LADE NE K UG EL – C OU LOMB P OT E NTIA L 2 1
(Ober)flächenladungsdichte
( )
Verschiebungsdichte
( )
Coulomb-Feldstärke
( )
Allgemein: Sphären mit ( ) ( )
Integrieren ∫ ( ) ∫
Coulomb-Potential
( )
( )
∫
( )
D IPOL 2 2
Siehe Skript
E LE KTRIS CH ER FLUS S 2 4
Elektrischer Fluss
∫
∫
GAUS SSC H E SA TZ: 2 6
∯
∑
∫
zB. Ladungsverteilung → Elektrische Feldstärke Beispiele auf Seite 27+28 3. Maxwell Gleichung
FE LDER B EILS PIE L
Lineare Ladungsverteilung: ( )
in [
]
Ebene Ladungsverteilung:
Geladene Vollkugel:
WECHSELSTROM 73
KOMPL EX ER STRO M 7 9
Auffassen als Komplexe Zahl:
( ) Phasenverschiebung, Kreisfrequenz =
IMPEDA NZI EN 8 0
Wirkungswiderstand, Blindwiderstand
Scheinwidertand (Effektiver Totalwidertand)
| | √
Phasenverschiebung
(
) ( )
Ohmscher Widerstand:
Induktiver Widerstand:
Kapazitiver Widerstand:
Mit darf wie mit normalen Widerständen gerechnet werden. → Knoten/Maschenregel
Bsp: Serie Spule + Widerstand:
WIRKLEIS TU NG UND EFF EK TIVS PA NNU NG
Wirkleistung:
√
√
Effektivspannung: (
∫ ( )
)
Periodendauer
TRA NSF ORMAT OR
Im Leerlauf: |
|
→ Proportional zu Windungen der Primär und Sekundärspule
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MAGNET. FELD / INDUKTION 44
GRU NDLE GE ND E S 4 5
Magentische Feldstärke In Spule:
Spannungsstoss
∫
FLUSS 4 7
Magnetischer Fluss
Allgemein:
∫
Homogene Felder:
Magnetische Flussdichte
IN DUKT ION /LE NZ SCH E R EG EL 4 8
Allgemein:
∮ ( )
∫
Vereinfacht:
( )
Kompakt:
DURCHFLUTU NG SGE SETZ 5 1
Allgemein:
∮ ∫ ⏟
∫
⏟
Vereinfacht:
∮ ∫
∮
In Spule:
∫
∫
ANW E ND UNG 5 4
Um dünnen Leiter: ( )
Homogenes Kabel: ( )
( )
In Spule:
KRÄFT E / M OM EN TE DURCH M AG EN T ISM U S 5 7
LORE NTZ SCH ES KRAF TG E S ET Z 5 7
Lorentzkraft
∫( )
( )
Vollständig:
( )
Mit Ladung , Ladungsgeschw. Kraftdichte
Magnetisches Dipolmoment in Leiterschleife
Drehmoment eines Dipols
Kraft auf Dipol in inhom. Feld
Potentielle Energie Dipol
( )
KR AFT ZWIS CH E N PARA LLE LEN LEI TER N 6 1
Mit Abstand: , Länge
BIO T - SA VA RT SCHE G E SETZ 6 2
Gesetz
∫
Mit Einheitsvektor
ANW E ND UNG 6 3
Magnetische Feldstärke auf Achse Leiterschleife
( ) ⁄
IN DUKT IVITÄT BE RECH N EN
Annehmen
bestimmen (Ampere)
Fluss berechnen (durch Induzierte Schlaufe)
SELBST INDUKT IO N /G E GE N IND UKT ION 6 4
Induktionsspannung:
Induktivität
Lange dünne Spule
Gegeninduktion zweier Spulen:
kleiner als Abhängigkeit Induktivität:
Energiedichte magnetisches Feld
( )
Feldenergie einer Spule
Induktionsgesetz
∮ ( )
∮ ∫( )
∫
MAT ER IE IM EL EKTR/M A GN ET ISCH EN F ELD 7 0- 72
→ →
Diamagnetische Materialien: Entgegengesetz
Paramagnetische Materialien: Verstärkung
Ferromagnetische Materialien
ÜBERSICHT
SA TZ V ON G AU SS
∯
∑
∫
DURCHFLUTU NG SGE SETZ
∮ ∫ ⏟
∫
⏟
IN DUKT ION S GE SETZ
∮ ∫( )
∫
MAG N ETF ELD
→ Keine Magnetischen Monopole
RECHT E H A ND R EG EL
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THERMODYNAMIK 93
MA SSE N UND T EILC HE N
Molare Masse, Relative Atommasse (In Periodensystem) Aus Stoffmenge: Aus Teilchenzahl:
ST OFFM ENGE (M OL)
Aus Masse:
Aus Volumen:
Aus Teilchenzahl:
Aus Konzentration: mit → In Literatur:
TEMP ER ATUR 9 6
Immer in Kelvin Rechnen:
ID EAL E GA SE 9 7
GASGLEIC HU NG 9 8
( )
( )
( )
Gegeben: - Anzahl Mole: - Anzahl Moleküle: - Masse:
Innere Energie ( )
WÄRM ELEH RE 103
WÄRMEM E NG E 103
Wärme: Phasenumwandlung:
Mit spezifische Wärmekapazität ( oder ) Und Umwandlungswärme
bei konstantem Volumen
bei konstantem Druck
ARBEIT 106
Ausdehnungsarbeit: ∫
Verdrängungsarbeit: Hubarbeit:
INNERE E NERGI E 108
( ), Zustandsgrösse, besteht aus:
Thermische innere Energie (Bewegung Moleküle)
Chemische innere Energie (Bindungsenergie Moleküle)
Nukleare Energie (Bewegung/Bindung im Kern)
1. Hauptsatz der Thermodynamik ⏟
⏟
→ positive Vergrösserung der inneren Energie
I SOC H ORE PR OZESS E 109
Anwendung oder Phasenänderung ( mit )
I SOBAR E PR OZE SSE 110
( )
⏟
⏟
(ohne Phasenumwandl.)
Enthalpie: ist eine Zustandsgrösse [ ]
Experiment mit konstantem Aussendruck zB. Kolben mit konst. Gewicht oder Eis schmelzen ect.
I SOTH ERM E PROZ ESSE 111
∫
Zugeführte Wärme wird sofort im Volumenarbeit umgesetzt
Ideales Gasgesetz anwendbar
Nicht realistisch
ADIABATISC HE PR OZES S E 112
, aber Temperatur kann sich ändern!
Perfekt isoliertes System
Prozesse die sehr schnell ablaufen
Adiabatische Expansion:
POISS ON GLEIC H U NGE N (ADIABATI SCH) 114
Beziehungen:
(
)
Einatomige Gase: Zweiatomige Gase: (Luft)
JOU LE T H OMS ON -EFF E KT 115
→ siehe Skript
BARO MET RISCH E HÖH E NF OR MEL
( )
Herleitung: ( )
Mit Gas-Gl: ( )
( )
( )
REAL E GA SE 101
Van-der-Waals Zustandsgleichung:
(
) ( )
Kohäsionsdruck Kovolumen, sind Kenngrössen der jeweiligen Gase
WÄRM EKR AFTM ASCHIN EN 116
→ Wärmepumpe, Heissluftmotor siehe Skript Seite 118-122
WIRK UN GSGR AD 124
| |
→ Fläche des Kreisprozesses Arbeit
Carnotsche WG für reversiblen Prozess → Optimal
STRA NGES B EISPI EL Der Kompressor eines Kühlschranks hat eine Ausgangsleistung von 200 W. Im Gefrierfach herrscht die Temperatur 270 K, im Aussenraum 300 K. Wieviel Wärme kann dem Gefrierfach in 10 Minuten maximal entzogen werden?
( )
(
)
EN TRO PIE 125
DEFI NTI ON 125
Wächst bei irreversiblen Prozessen
Bleibt gleich bei reversiblen Prozessen
∫
Zweiter Hauptsatz:
Bei irreversiblen Prozessen wird stets Entropie erzeugt, bei reversiblen bleibt sie konstant. → Entropie „Unordnung“
E NTR OPIEÄ ND ER U NG ID E A LER GAS E 130
Rev. Adiab. Prozess:
Isotherme Expansion:
Isochore Erwärmung:
Isobare Erwärmung:
Mischungsentropie: (
)
→ siehe Seite 134
BEISPI E L WÄRM E KRAFTMAS CHI NE
Reservoir das Wärme abgibt: Reservoir das Wärme aufnimmt: Wärmekraftmaschine ist Zyklisch: Änderung Universum: ∑ ( )
TRANSPORTVORGÄNGE 135
TRA NSPOR T M AT ER IE 136
→ Diffusion
Teilchenstromdichte:
Diffusionsgleichung:
Diffusionskonstante:
: Anzahldichte [ ], [ ] : mittl. therm. Geschw., : mittl. freie Weglänge
TRA NSPOR T EN ER GIE 138
→ Wärmeleitung
Energiestromdichte:
Wärmeleitungs-Gl:
Wärmeleitungsfähigk.: [ ] → wie beim Grundwasser betrachten
Seriell: (∑
)
TRA NSPOR T L ADU NG 139
→ Elektrizitätsleitung in Metallen
Ladungsstromdichte:
Elektrische Leitfähigkeit:
: Potential in Volt, : [ ⁄ ]
→ Sonst siehe Skript
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QUANTENPHYSIK 141 Grössen sind Quantisiert (diskretisiert), ändern sich in Schritten (Quanten). Welle-Teilchen-Dualismus
PHOT O EFFE KT 142
→ Durch Licht werden von Kathode Elektronen gelöst → Es wird immer Ein Photon und ein Elektron betrachtet → Zuerst muss mit Austrittsarbeit Elektron gelöst
werden, mit überschüssiger Energie wird Elektron beschleunigt, was zur Bremsspannung ( ) führt.
Grenzfrequenz, Gerade genug Energie um Elektron zu lösen
aber nicht zu beschleunigen. in der Regel klein,
ALLGEM EI N 144 -1 4 8
Licht ist Strom aus Photonen mit jeweils der Energie:
√( ) ( )
Intensität: Photonenstromdichte Energie: [ ]
Frequenz Photon:
Emissionsrate:
[
]
Strom der Photoel.: [ ]
Photonenimpuls:
mit
Lichtdruck: [ ]
[ ]
Impulsstromdichte
Erhöhung Intensität mehr Photonen,
der Elektronen kann nicht verändert werden bei gleichbleibender Frequenz der Photonen
RÖNTG E NS TRAH LU NG
→ Umgekehrter Photoeffekt, Skript Seite 146
IMP ULS:
[ ]
MAT ER IEW ELL EN N ACH BRO GL IE 149
→ Licht kann auch als Teilchen beschrieben werden (Broglie):
√ ⏟
√ ⏟
PH OTON 152
MAT ERIE T EILCH E N 152
HE ISSE NBER SCH E U NSC H ÄRF ER EL AT IO N 152
→ Zwei Grössen können nicht gleichzeitig beliebig genau beschrieben werden.
Je nach Literatur,
oder
WELLE NFU NKT IO N U ND W ELL E NGL E ICHUG N 154
Schrödingergleichung:
( )
ATOMPHYSIK 157
ATO ME 158
→ Siehe Konstanten, Formelbuch
E LE KTR ON E N
Beschleunigen und Rotieren in und -Feld:
√
→ El wird über gesamte Länge Feld beschleunigt, über Hälfte wäre
Schräges -Feld:
Aufteilen {
, mit Radius berechnen
Schraubhöhe: oder über Periode
SP EKTR E N U ND E N ERG IN IV EA U S 160
Gesetzmässigkeit Spektroskopien von Stoffen (Balmerserie):
(
) ( )
Rydberg-Frequenz: ,
Anwendung: |
| |
| |
|
WASSERS T OFFAT OM 164
Energiezustände, Energieniveaus (Potentielle Energie):
( )
( )
Kernladung Rydberg-Energie:
( )
Energie eines emittierten/absorbierten Photons:
Bahnradien (stabile Bohrsche Radien):
Elektronengeschwindigkeit:
→ Bohrsche Model inkonsistent (Unschärfe)
ST EHE ND E EL EKTR ON E NW ELLE N
→ Skript Seite 166
RELATIVITÄT 213 Licht braucht kein Medium um sich fortzubewegen, immer
LÄN GE N VE RZER RU NG . D IL ATA TIO N
→ Korrekturfaktor bei relativistischen Betrachtungen
√
→ Betrachtungssystem als unbewegt betrachten
Wer schnell reist:
Zeit „vergeht“ schneller als in Ruhe
Distanzen erscheinen kürzer
LORE NTZ TRA N SFO RMA TIO NE N 216
Transformationen:
Distanzen:
Geschwindigkeiten:
: Geschwindigkeitsunterschied für A Total Relativistische Energie:
√
DOPPL ER EFF EKT
NIC HT R ELA TIVIS TISC H F ÜR SC HALL
Für Frequenzen gilt:
Bewegte Quelle:
aufeinander zu
voneinander weg
Bewegter Empfänger: (
) aufeinander zu
(
) voneinander weg
→ Akustischer Dopplereffekt: Sirene, Flugzeug (Seite 222) → Bis 10% Lichtgeschwindigkeit anwendbar für Licht
L IC HT IM VAK U UM , R ELA TIVIS TISC H
Periode:
√
Frequenzen:
Voneinander weg: √
Aufeinander zu: √
→ Bsp siehe Skritp Seite 223
Physik Block 1 ETHZ – BAUG - HS 2011
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WELLEN 193
WELLE NGL E ICHU N G 195
ALLGEM EI N
1-D IM
( ) ( )
EBE NE HARM ONISC H E W E LLE
Wellenfunktion: ( ) ( )
( ) ( ) mit ,
einer Kugelwelle:
( )
Phasengeschwindigkeit:
Intensität: | | (prop. Amplitude)
Energiestromdichte: [ ]
SUP ER PO SIT ION WELL E N 198
STE H E ND E W E LLE N 200
→ 2 Wellen die gegeneinader laufen
INTERF ER E NZ 202
→ Mehrere identische Wellen die Phasenverschoben sind
PE NDELK ETT E 205
√
|
|
: Pendelabstand
SEILW ELL EN ( SAITE ) 206
FE STE K ÖRP ER 208
Druck:
Schub:
( )
Gas:
BEZ IEH UN G W INK EL - E XP
( )
( )
( )
( )
ELEKTROMAGNETISCHE WELLEN 83 → Hertzscher Dipol: Seite 84-88 im Skript
KO NV E NT IO N
( ) Betrachtungsrichtung, Polarisation Ausbreitungsrichtung ( zu Polarisation) Transversal: Schwingung senkrecht zu Ausbreitungsrichtung Longitudinal: Schwingung in Ausbreitungsrichtung
EBE N E EL EKTR OMA G . W E LL EN
WE LLE NG LEIC HU NG
( )
( )
( )
( )
Wellenfunktionen: ( ) ( )
( ) ( )
Felder: ( ) ( ) ( )
Phasengeschwindigkeit:
Vakuum:
√ Medium:
, Brechungindex
E NERGI ES TR OM
Energiedichte: ( ) ( )
( )
[ ]
Energiestromdichte: (Poyntingvektor)
[ ⁄ ] | | | | ( )
Intensität [ ⁄ ]: | | | |
Impulsstromdichte:
Impulsdichte:
Strahlungsdruck:
[ ⁄ ]
→ Im elektrischen und Magnetischen Teil der elektromagn. Welle steckt die gleiche Energie. Diese Energie wird mit Lichtgeschw. transportiert. Der zeitliche Mittelwert der Energiestromdichte ist die Intensität der Welle.
E IN SP A NN UN GE N
Feste Einspannung Freies Ende
Auslenkung verschwindet
Spannung verdoppelt
RB: ( )
Auslenkung verdoppelt
Spannung verschwindet
RB: ( )
SCHWINGUNGEN 171
BEWE GU NG SGLE ICH UN G
Mechanisches System:
Elektrischer Schwingkreis:
M-K-System 176 M-D-K-System 178-180 Gekoppelte Schwingungen 181-185
Pendel schwingt mit Frequenz des Erregers
Pendel schwingt gegenüber Erreger mit Phasenverschiebung
Gekoppelte Systeme 185+191
MECHANIK
IMP ULSSATZ
∑
äussere Kräfte (inkl. Eigengewicht)
SP INSATZ
∑
∑
RUHE
Ruhe herrscht wenn:
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LINEARE SCHWINGUNG
GRU NDGL EICHU NG
Bewegungsgleichung: : Masse : Dämpfung : Steifigkeit
( ) ( )
Krafterregung: ( ) ( ) Wegerregung: ( ) ( )
Substitutionen
Dämpfungswert [
]
√
Eigenkreisfrequenz [
]
( ) dim-lose Zeit
√
Lehrsche Dämpfung [ ]
( )
(
) normierte Erregerfunktion [ ]
Neue DGL:
( )
HOM OG E NE LÖ SU N G
E IGE NWER T E
( √ )
( √ )
[
] Frequenz
[ ] Periode
U NGE DÄMPF T E SC HWI NG U NG
( ) ( ) ( ) ( ) ( ) Phasenverscheibung
[ ] U NT ERKRI TISC H G EDÄ MP F TE SC H W.
mit
( )
(komplex konjugierte EW) Pseudofrequenz
( ) [ ( ) ( )] ( ) ( ) → ist nicht periodisch
Logarithmisches Dekrement:
( )
( ) √(
)
√
√
Parameter in Praxis bestimmen:
→ Ausschwingversuch:
KR ITISC H E DÄ MPF U NG
( )
(
)
[
(
) (
) ( )
⏟ ]
ÜBER KRITIS CH E DÄMPF U NG
mit
( )
( ) (
)
( ) ( )
GRE NZFA LL
√
VER LAU F D ER EIG E NWER T E NA CH DÄMPFU NG
ZEI TK URV E N NA CH DÄM P FU NG
PART IKUL ÄR E L Ö SU NG
Beschränkung in Mech III auf harmonische Anregung:
( ) (geht auch mit Sinus)
, ,
Frequenzverhältnis
( )
PARTI KU LÄR E LÖSU NG
( )
( ) ( ( ))
AMPLI T UDE N UND P HAS E NGA NG
Amplitudengang: ( )
√( )
Phasengang: ( ) (
)
→ Betrachte Eingangs/Ausgangssignal; Gänge stellen Amplitudenverstärkung und Phasenveränderung dar
BEISPI E LE
( ) ( ) langsame Anregung, keine Vergrösserung
( ) ( )
( )
( ) Phasensprung: ( ) Resonanzamplituden werden → Bämmm! (Ansatz für diese Lösung nicht gültig)
ALLG EM EIN E L Ö SU NG
( )
1) : System asymtotisch stabil → → Homogene klingt ab → Für : ( ) ( ) (Erregung)
2) : System Grenzstabil → → Homogene klingt nicht ab Fall A Schwebung
(Resonanznähe) ,
| |
→ Langsame zeitveränderliche Amplitude Fall B Resonanz (eig. ) :
Fall A Fall B
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ANALYSIS
TRIG O N OME TR ISC HE FU N KT ION E N
Aus Geometrie: Einheitskreis
DAS DREI CK
Sinussatz:
Cosinussatz:
Flächensatz:
Wenn rechtwinklig:
WERT E TAB ELLE
( ) ⁄ √
⁄ √
⁄
( ) √
⁄ √
⁄
⁄
( ) √
⁄ √
BEZI E HU NG E N
( ) ( ) (
)
( ) ( ) (
)
( ) (
)
( ) ( )
( ) ( )
( )
TH E OR EME
( ) ( ) ( ) ( ) ( )
( ) ( ) ( ) ( ) ( )
( ) ( )
( ( ) ( ))
( ) ( )
( ( ) ( ))
( ) ( )
( ( ) ( ))
( ) ( ) ( )
( ) ( ) ( ) ( )
( ) ( )
( )
WINKE L EX P
( )
( )
( )
( )
HYP ERBOL ISCH E UND AR E A-FU NK TION E N
( )
( ) ungerade
( )
( ) gerade
( ) ( )
( )
( ) ( √ )
( ) ( √ )
( )
(
) | | |
BEZI E HU NG E N
( ) ( )
( ) ( )
( ) ( )
( )
( )
√
√
√
√
√
√
Zur Hyperbel: ( ) {
Areafunkton weil: Fläche unter ( ) und Graf ist immer
( ) ( )
KO ORDIN AT ENT RA N SFOR M AT IO N
KART ESISC H
Zylindrisch Sphärisch
√
(
)
√
(√
)
(
)
ZY LI NDRISC H
Kartesisch Sphärisch
| |
√
(
)
SPHÄRISC H
Kartesisch Zylindrisch
| | ( )
ANW E NDU NG
A. DGL - K ONST. K OEFF . , H OM OG E N
1. Charakteristisches Polynom ( ) eruieren. Bsp.: ( )
2. Jedes der NS von ( ) gibt ein Summenglied der Lösung: o Einfache reelle Lösungen
( ) ∑
o P-fache reelle Lösung
( ) (
)
o Einfache komplexkonj. Lösung
( ) ( ( ) ( )) [ ]
o R-fache komplexkonj. Lösung
( ) (∑
) ( ( ) ( ))
3. Lösung: ( ) ∑
B . DGL - K ONST. K OEFF . , I NH OM OGE N
1. Zuerst homogene DLG lösen ( ) Vorgehen wie bei A
2. Betrachte Störfunktion ( ) siehe Tabelle mit Störfunktionen
3. Ansatz für partikuläre Lösung in inhomogene DGL
einsetzen und Koeff. Bestimmen
4. Lösung:
C . DG L - 1.ORD NU NG , H OM OG EN
1. Da DGL separierbar Separation der Variablen:
( ) ( ) ( )
∫
( ) ∫ ( )
2. Nach auflösen
D. DG L - 1. ORD NU NG , I NHOMOG E N
1. Zuerst homogene DGL lösen ( ) Vorgehen wie bei C
2. Variation der Konstanten anwenden: Die partikuläre Lösung entsteht durch wobei die Konstante durch ( ) ersetzt wird(Siehe auch Tabelle). wird in die inhom.
DGL eingesetzt und kann berechnet werden.
3. Lösung: [ ] kürzt sich häufig weg
WINKE LF U NK TI ONE N
( ) ( )
( ) ( )
WINKE LB EGRIFF E
( ) ( ) ( )
mit √ ( )
ST ÖRFU NKT ION E N
Für lineare DGL mit konst. Koeffizienten 1. und 2. Ordnung
Störfunktion ( ) Lösungsansatz
Konst Funktion
Lineare Funktion
Polynom Grad n
Exponentialfkt. ( )
1. ist keine Lösung von ( ):
2. ist p-fache Lösung von ( ):
Winkelfunktion ( ) ( ) ( )
1. ist keine Lösung von ( ) ( ) ( )
2. ist p-fache Lösung von ( ): [ ( ) ( )]
Ist Lösungsansatz bereits eine Lösung der homogenen DGL Ansatz mit multiplizieren.
Ansatz gilt auch wenn Störfunktion konstanten Faktor hat.
( ) muss eine Lösung des homogenen DGL sein; Ansatz ist richtig wenn GLS eindeutig lösbar ist.
Ist ( ) ( ) ( ) so ist
Ist ( ) ( ) ( ) so ist
TIP PS
Ist erst ab n-ter Ableitung vorhanden, Substitution zu
Beginn mit ( ) ( )( )
Sind und nicht vorhanden: DGL mit multiplizieren
QUICKRE ZE PTE
DGL Lösung
( ) ∫ ( ) ( ) ( ) ( ) = ( )
( )
( ) ( ) ∫ ( ) ( )
( )
( ) ( ) ( )
( ) ( ) ( )
( )
( ) ( ) ( ) ( )
MITT ER NA CHT SFO MREL
√
Physik Block 1 ETHZ – BAUG - HS 2011
03.02. Januar 2012 S e i t e | 9 Christoph Hager
SA TZ V ON GR E EN
Linienintegral Flächenintegral Für ebene Vektorfelder
Sei eine positiv orientierte, geschlossene Kurve in der Ebene. Sei das Gebiet begrenzt von :
Sei ( ) ( ( ) ( )) ein
stetig differenzierbares Vektorfeld
auf so gilt:
∮ ∫
∬
Vorsicht mit Kreisen → evtl. nicht bestimmt in ( )
ANW E ND UNG E N
Flächenberechnung:
∬
∫
∫
∫
SA TZ V ON STO KE S
Linienintegral Flächenintegral (diverser Flächen)
Sei eine positiv orientierte Fläche im Raum deren Rand eine einfache geschlossene Kurve mit positiver Orientierung. Sei ein Vektorfeld mit stetig
partiellen Ableitungen so gilt:
∮ ∬
∬ ( ( )) ( )
→
ANW E ND UNG
Fläche wechseln: Seien und zwei Flächen mit gleichem Rand (gleiche Orientierung) so gilt:
∬
∮ ∬
SA TZ V ON G AU SS
Flächenintegral Volumenintegral
Sei ein Gebiet im Raum mit Rand mit positiver Orientierung (Normalenvektor nach aussen) Sei ein Vektorfeld mit stetig partiellen
Ableitungen, so gilt:
∬ ∭
ÜBER SICHT FL U SS/ INT EG TAL SÄTZ E
DIFF ERE NT IALO PER AT OR EN
NAB LA - OP ERAT OR
(
⁄
⁄
⁄) Differentialoperator 1. Ordnung
GRADIE NT
( ) (
( )
( )
( )
)
Der Gradient steht senkrecht auf Niveaufläche oder Niveaulinie, zeigt in Richtung der grössten Zuwachsrate
Der Betrag des Gradienten ist zugleich die Zuwachsrate
Für eine parametrisierte Kurve auf Niveaufläche gilt: ( ) ( )
Gradient entspricht dem Normalvektor der Tangentialebene: ( )
Rechenregeln
( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( )
Skalarfelder, Konstante
DIVERG E NZ
Gibt Quelldichte oder Quellstärke pro Volumeneinheit an.
Ist ein Vektorfeld quellenfrei so gilt: , Feld ist inkompressibel
Gilt in einem Punkt hat das Vektorfeld dort eine Quelle hat das Vektorfeld dort eine Senke
Feld divergiert oder konvergiert
Rechenregeln
( )
( ) ( ) ( )
( ) ( )
( ) ( ) ( )
( ) ( )
Vektorfelder, Skalares Feld, konst. Vektor, Konstante
ROTA TI ON
(
)
(
)
Beschreibt Wirbeldichte oder Wirbelfeld zu
zeigt in Richtung der Rotationsachse
In 2D gilt:
Ist ein Vektorfeld wirbelfrei, so gilt:
Rechenregeln
( )
( ) ( ) ( )
( ) ( )
( ) ( ) ( )
( ) ( )
Vektorfelder, Skalares Feld, konst. Vektor, Konstante
SPE ZIE LLE VE KT ORF E LD ER
Quellenfreie Vektorfelder:
( )
Wirbelfreie Vektorfelder:
( )
LAP LAC E
Laplace Operator:
( )
Differentialoperator 2. Grades
Ein quell- und wirbelfreies Vektorfeld ist als Gradient eines
skalaren Feldes darstellbar, d.h. , wobei der
Laplaceschen DGL genügt:
MEHRFA CH OPERA TI ONE N
( ) ( )
( ) ( )
( ) ( )
POLAR KOORI NA TE N
Skalarfeld: ( ) Vektorfeld: ( )
Gradient: ( )
Divergenz: ( )
( )
Rotation: [ ( )]
( )
Laplace: ( )
ZY LI ND ERK OORI NAT E N
Skalarfeld: ( ) Vektorfeld: ( )
Gradient: ( )
Divergenz: ( )
( )
Rotation: ( )
(
) (
) (
( )
)
Laplace: ( )
(
)
KUG E LK OORDI NA TE N
Skalarfeld: ( ) Vektorfeld: ( )
Gradient: ( )
Divergenz: ( )
( )
[
( )
]
Rotation: ( ) {
(
( )
)}
{
( )} {
( )
}
Laplace: ( )
{
(
)
(
)
}
KO NSER V ATIV E S V EKT OR FELD
Ein Vektorfeld heisst konservativ, wenn das Linien oder Kurvenintegral
∫
nur vom Anfangs- und Endpunkt, nicht aber vom Verbindungsweg
abhängig abhängig ist. Äquivalente Bezeichnungen und Eigenschaften:
Konservatives Vektorfeld
Ist ein Potentialfeld, Feld hat ein Potential
Integral ist wegunabhängig, das Linienintegral entlang einer geschlossen Kurve ist stets
∮
geschlossene Kurven
Das Vektorfeld ist in einem einfachzusammenhängenden Bereich wirbelfrei
Das Skalarprodukt ist das totale Differential einer
Potentialfunktion
Wichtig: Das Vektorfeld muss stetig sein, Gebiet muss einfach zusammenhängend sein.
GE OM ETR ISCH E F ORM EN 3D
Würfel
√ Kugel
( ) ( )
( )
( ) (
)
Kegel
( )
( ) (
) (steht auf Kopf)
Zylinder
( )
( ) (
)
Pyramide
Tetraeder
√
√
Flächenwinkel: ( )
Oktaeder
√
√
Helix (Schraube)
( ) ( ( )
( )
)
( ) √ Steigung: ⁄
Torus ( ) (
( )
( )
)
Ellipsoid
Paraboloid
Simpson:
( )