Elektrotechnik für Elektroniker im 2....

EElleekkttrrootteecchhnniikk

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von

Alexander Wenk

2005, Alexander Wenk, 5079 Zeihen

Inhaltsverzeichnis

Ladung, elektrisches Feld und Kondensator____________________________________ 1

Die elektrische Ladung _______________________________________________________ 1

Das elektrische Feld __________________________________________________________ 1 Elektrische Feldlinien ______________________________________________________________ 2 Die elektrische Feldstärke ___________________________________________________________ 3 Influenz und dielektrische Polarisation _________________________________________________ 3

Formeln zum elektrischen Feld_________________________________________________ 4

Der Kondensator ____________________________________________________________ 5

Serie- und Parallelschaltung von Kondensatoren __________________________________ 6 Parallelschaltung von Kondensatoren __________________________________________________ 6 Serieschaltung von Kondensatoren ____________________________________________________ 6

Gespeicherte Energie im Kondensator___________________________________________ 7

Bauarten von Kondensatoren __________________________________________________ 8

Das RC-Glied im Gleichstromkreis _____________________________________________ 9 Laden des Kondensators ________________________________________________________ 11 Entladen des Kondensators ______________________________________________________ 11

Laborversuch RC-Glieder __________________________________________________________ 12

Allgemeine Formeln zur Berechnung von RC-Gliedern ___________________________ 13

Zusätzliche Übungsaufgaben zu RC Gliedern____________________________________ 14

Kondensator mit Isolationswiderstand _________________________________________ 14

Induktivität und Magnetismus ______________________________________________ 15

Grundgrössen des magnetischen Kreises________________________________________ 15 Durchflutung Θ __________________________________________________________________ 16 Feldstärke H ____________________________________________________________________ 16

Magnetische Induktion B (Flussdichte) _________________________________________ 16 Magnetischer Fluss Φ _____________________________________________________________ 17 Der Magnetwiderstand Rm _________________________________________________________ 18

Strom im Magnetfeld ________________________________________________________ 19 Stromdurchflossener Leiter im Magnetfeld_____________________________________________ 19 Stromdurchflossene Spule im Magnetfeld______________________________________________ 20 Das Hallelement _________________________________________________________________ 21

Spannungserzeugung durch Induktion _________________________________________ 22 Die Induktivität L einer Spule (Selbstinduktion)_________________________________________ 24 Der Transformator________________________________________________________________ 25

Die gespeicherte Energie in einer Spule _________________________________________ 26

Zusatzaufgaben ____________________________________________________________ 27

Das RL-Glied im Gleichstromkreis __________________________________________ 28 Formeln fürs RL-Glied ____________________________________________________________ 30

Einschalten der Spule___________________________________________________________ 30 Ausschalten der Spule __________________________________________________________ 30

Allgemeine Formeln zur Berechnung von RL Gliedern____________________________ 31

Zusätzliche Übungsaufgaben zu RC und RL Gliedern ____________________________ 32

Simulation des Verhaltens von RC/RL-Gliedern _________________________________ 33

Simulation RC-Glied an beliebiger Eingangsspannungsform _______________________________ 33 Simulation RL-Glied an beliebiger Eingangsspannungsform _______________________________ 34

Verbraucher im Wechselstromkreis__________________________________________ 38

Spannung, Strom und Phasenverschiebung an Impedanzen ________________________ 38 Ohmsche Verbraucher _____________________________________________________________ 38 Induktive Verbraucher_____________________________________________________________ 38 Kapazitive Verbraucher____________________________________________________________ 40 Gemischte Verbraucher ____________________________________________________________ 40

Serieschaltung von Wechselstromwiderständen __________________________________ 42 Serieschaltung von R und L_________________________________________________________ 42 Verluste in der Spule ______________________________________________________________ 43 Serieschaltung von R und C ________________________________________________________ 43

Parallelschaltung von Wechselstromwiderständen________________________________ 44 Parallelschaltung von R und L_______________________________________________________ 44 Parallelschaltung von R und C ______________________________________________________ 45 Verluste im Kondensator___________________________________________________________ 45

Laborversuch Verhalten von L und C an Wechselspannung _______________________ 46

Laborversuch RC-Integrierer an Rechteckpulsen ________________________________ 47

Amplituden- und Phasengang passiver Filter__________________________________ 48

Der Hochpass ______________________________________________________________ 48

Der Tiefpass _______________________________________________________________ 50

Dezibel - Pegelangaben in der Elektrotechnik____________________________________ 51 Leistungspegel___________________________________________________________________ 51 Spannungspegel__________________________________________________________________ 52 Rechnen mit Pegelangaben _________________________________________________________ 52

Filtercharakteristik von Hoch- und Tiefpass_____________________________________ 54 Hochpass _______________________________________________________________________ 54 Tiefpass ________________________________________________________________________ 55

LRC Filter_________________________________________________________________ 57 Serieschaltung von LRC ___________________________________________________________ 57

Versuch Serieschwingkreis 1_____________________________________________________ 59 Versuch Serieschwingkreis 2: Die Bandsperre _______________________________________ 60 Allgemeine Charakteristik des Serieschwingkreises ___________________________________ 61 Versuch Serieschwingkreis 3: Der RLC-Tiefpass _____________________________________ 63

Parallelschaltung von LRC _________________________________________________________ 64 Versuch Parallelschwinkreis: Der reale Bandpass_____________________________________ 66 Verhalten vom Parallelschwingkreis bei Resonanz ____________________________________ 67

Ersatz-Serieschaltung und Ersatz-Parallelschaltung von RL/RC-Gliedern __________ 68

Die Parellel- Seriewandlung __________________________________________________ 68

Die Serie- Parallelwandlung __________________________________________________ 70

Laborversuch RL-Glied______________________________________________________ 75

Laborversuch Integrator (Fächerübergreifender Versuch zum Analog- Digitalkonverter)__________________________________________________________________________ 76

Elektrisches Feld und Kondensator: Zusatzaufgaben _____________________________ 77

Elektrotechnik Alexander Wenk Seite 1

LLaadduunngg,, eelleekkttrriisscchheess FFeelldd uunndd KKoonnddeennssaattoorr Die Ladung lernten wir bereits bei den Grundbegriffen kennen. Wir wollen unser Kenntnisse in diesem Bereich nun ausbauen.

Die elektrische Ladung Die elektrische Ladung ist ein räumlich begrenzter Überschuss oder Mangel an Elektronen. Elektronenüberschuss ergibt eine negative, Elektronenmangel eine positive Ladung. Elektrische Ladungen üben aufeinander Kraftwirkungen aus: Gleichartige Ladungen stossen sich ab, ungleichartige Ladungen ziehen sich

an. Dieses Gesetz lässt sich sehr schön an einem Elektrischen Pendel zeigen:

Die Kugel in Bild 1wird zunächst an der Platte 1 positiv geladen, dann von der gleichnamigen Ladung abgestossen und zugleich von der negativen Platte angezogen. An dieser Platte wird die Kugel umgeladen und erneut abgestossen. Der Vorgang wiederholt sich, solange Spannung anliegt.

Jede Ladung verursacht eine elektrische Spannung oder anders gesagt einen elektrischen «Druck». Bewegte elektrische Ladung nennen wir Strom. Die Masseinheit für die Ladung ist 1 Amperesekunde = 1 As = 1 Coulomb.

Das elektrische Feld Ist eine Kugel geladen, stösst sie andere Ladungen ab, oder sie zieht sie an, d.h. es wirken Kräfte. Sind mehrere Körper vorhanden, lassen sich im Raum zwischen ungleichartig geladenen Körpern Kraftwirkungen nachweisen. Wir können Stärke und Richtung dieser Kräfte im Raum herausfinden, wenn wir

mit einer Probeladung an die gewünschte Stelle gehen und die Kraft messen, die auf sie wirkt. Wenn wir die Probeladung frei lassen, so fliegt sie in Richtung dieser Kraftlinien. Nun ist es uns in der Elektrotechnik aber

Bild 1

Bild 2

Bild 3


geläufiger von Spannungen und Strömen zu sprechen anstelle von Kräften. Deshalb wurde das elektrische Feld als Ursache dieser Kräfte eingeführt. Eine Probeladung fliegt also in Richtung der Feldlinien. Geladene Körper bilden also ein elektrisches Feld. Zwischen zwei unterschiedlich geladenen Körpern herrscht zudem eine Spannung. Ladung, Spannung, Kraftwirkung und elektrisches Feld hängen also zusammen.

Elektrische Feldlinien Jedes Feld lässt sich zeichnerisch durch Kraft- oder Feldlinien veranschaulichen. Die elektrischen Feldlinien verlaufen in Richtung der Kraftwirkung auf eine positive Ladung. Die Feldlinien haben folgende Eigenschaften: • Sie beginnen auf positiven und enden bei negativen Ladungen • sie treten immer senkrecht aus der Leiteroberfläche aus • sie kreuzen oder berühren sich nie.

Verlaufen die Feldlinien parallel und mit gleichmässigem Abstand, spricht man von einem homogenen Feld. Zwischen den parallelen, nahe beieinander liegenden Platten eines Kondensators ist das el. Feld homogen, von den Randeffekten einmal abgesehen. (Bild 4) Häufig verlaufen die Feldlinien nicht parallel, das Feld ist inhomogen. Aus den Feldlinienbildern kann man die ungefähre Grösse und die Verteilung der elektrischen Feldstärke erkennen:

Das Feld ist dort am stärksten, wo die Feldliniendichte am grössten ist.

Weisen die geladenen Körper (Bild 5) scharfe Kanten oder Spitzen auf, liegen dort die Feldlinien am nächsten beieinander, das heisst die Feldstärke ist dort immer am grössten.

Grosse Flächen und runde Formen führen zu einer gleichmässigen Verteilung der Feldlinien. So sind die Feldlinien an der Kugeloberfläche in Bild 6 wesentlich weniger dicht wie an einer Spitze im Bild 5.

Bild 4

Bild 5

Bild 6


Die elektrische Feldstärke Je stärker ein elektrisches Feld ist, desto grösser ist die Kraft, die auf geladene Körper oder auf die Elementarladungen der Atome wirkt. Die Feldstärke ist ein Mass für die Kraft auf Ladungen im el. Feld. Masseinheit für die Feldstärke ist V/m, in der Praxis auch V/mm oder kV/mm. In einem homogenen Feld ist die Feldstärke umso grösser, je höher die Spannung und je kleiner der Abstand der Pole ist. Ist die Feldstärke für ein bestimmtes Isoliermaterial zu gross, kommt es zu einem gewaltsamen Ladungsausgleich zwischen den Polen, der Isolierstoff wird elektrisch «durchschlagen» und dadurch meistens zerstört. Die Durchschlagsfestigkeit ist eine wichtige Kenngrösse für ein Isoliermaterial.

Influenz und dielektrische Polarisation Unter dem Einfluss eines elektrischen Feldes kommt es in leitenden Materialien zu einer Ladungstrennung (Influenz). Die Oberfläche des leitenden Gebildes in Bild 7 oben wird dadurch aufgeladen.

Der Innenraum eines leitenden Körpers ist feldfrei Abschirmung Auch in Nichtleitern kommen Influenzwirkungen zustande, allerdings gibt es kaum freie Elektronen, die abfliessen können. Innerhalb der Atome und Moleküle tritt jedoch eine

Ladungsverschiebung ein. Gewisse Moleküle werden verformt, sie bilden Dipole mit einem positiven und einem negativen Ende (dielektrische Polarisation, dargestellt in Bild 7 unten).

Die dielektrische Polarisation beeinflusst die Kapazität

von Kondensatoren und die dielektrischen Verluste.

Bild 7


Formeln zum elektrischen Feld Nachdem wir einige Eigenschaften der Elektrostatik kennen gelernt haben, möchten wir nun einige mathematische Beziehungen zu diesem Thema herleiten: Das elektrische Feld ist wie folgt definiert:

E = U / l

Elektrische Felder verursachen Kräfte auf eine Probeladung. Anders gesagt sind die elektrischen Feldlinien die auf eine Probeladung wirkenden Kraftlinien. Wir kennen zwei Beziehungen:

F = q⋅E Weiter können wir aus dieser Beziehung auch die elektrische Energie berechnen:

W = F⋅s = q⋅E⋅l = q⋅U Übungen: Westermann S. 109 Nr. 1, 3 – 5

l U

E = elektrische Feldstärke [V/m] U = Spannung [V] l = Länge [m]

F = Kraft [N] q = (elementar)Ladung [C = As] E = elektrische Feldstärke [V/m] s = Länge [m]


Der Kondensator Der Kondensator besteht im Idealfall aus zwei parallelen Platten und dient zur Speicherung elektrischer Ladung. Je mehr Ladung pro Spannungseinheit gespeichert werden kann desto grösser ist die Kapazität des Kondensators. Damit wir die Beziehungen herleiten können benötigen wir noch den Begriff der elektrischen Flussdichte:

Begriffe: • D: elektrische Flussdichte (Verschiebungsdichte) • E: Elektrische Feldstärke • ε: Dielektrizitätskonstante • C: Kapazität vom Kondensator • d: Plattenabstand im Kondensator • A: Fläche der Platten

Einer Grösse sind wir bis jetzt nicht begegnet: dem ε. Die Dielektrizitätskonstante beschreibt, wie elektrisches Feld und Ladungskonzentration zusammenhängen. Sie ist auch abhängig vom Material, das vom elektrischen Feld durchdrungen wird. Diese Konstante ist ein extrem kleiner Wert, und liegt für die verschiedenen Materialien relativ nahe beieinander. Deshalb verwendet man die Dielektrizitätskonstante von Vakuum, und sagt mit einer zweiten Konstante aus, wie viel besser das Material ist wie Vakuum:

ε = ε0⋅εr Übungen: Westermann S. 110 Nr. 2 – 4; S. 111/112 Nr. 1, 2, 4 (mit Excel), 6, 8, 10

ε0: Elektrische Feldkonstante: ε0 = 8.854⋅10-12 As/(Vm)

εr: Dielektrizitätszahl (Faktor wie

viel besser als Vakuum)


Serie- und Parallelschaltung von Kondensatoren Prinzipiell gelten dieselben Gesetze wie bei der Zusammenschaltung von Widerständen (Maschensatz und Knotenpunktsatz) Da wir aber erst später auf den Blindwiderstand von Kondensatoren eingehen werden, lösen wir die Aufgabe mit der bereits bekannten Formel:

U

QC =

Parallelschaltung von Kondensatoren Bei der Parallelschaltung ist die Spannung an allen Kondensatoren gleich. Wir können deshalb die Gesamtladung bei einer bestimmten Spannung berechnen und daraus die Ersatzkapazität bestimmen:

Serieschaltung von Kondensatoren In einer Serieschaltung fliesst durch alle Elemente zu jeder Zeit derselbe Strom. Wir können also auch sagen, dass die Ladung in allen Kondensatoren der Serieschaltung die gleiche ist. Zudem ist die Gesamtspannung gleich der Summe der Einzelspannungen. Damit berechnet sich die Ersatzkapazität wie folgt: Übungen zum Thema: Westermann S. 116 Nr. 1 – 6, 13, 17


Gespeicherte Energie im Kondensator Mit dem Kondensator können wir bekanntlich Ladung speichern. Die gespeicherte Ladung ist proportional zur Spannung am Kondensator, wie uns diese Formel zeigte:

UCQtI ⋅==⋅

Zeichnen wir aus dieser Beziehung einmal die Spannung in Funktion der gespeicherten Ladung auf. Diese Kurve können wir übrigens auf dem KO abbilden, wenn wir einen Kondensator mit einem konstanten Strom aufladen.

Die Spannung verhält sich gemäss der Beziehung

QC

U ⋅=1

Betrachten wir nun, wie wir aus dieser Darstellung auf die gespeicherte Energie in einem Kondensator schliessen können. Wir kennen die Beziehung für die elektrische Arbeit resp. Energie:

W = P⋅t = U⋅I⋅t = U⋅Q Das Problem ist für den Kondensator aber, dass die Spannung beim Entladen immer niedriger wird, d.h. die entnommene Energie pro Ladungseinheit wird immer kleiner, je mehr er entladen wird. Deshalb stimmt diese Formel nur für ein ganz kleiner Ladungs- resp. Energiebezug:

∆W = U⋅∆Q Anders ausgedrückt entspricht die gespeicherte Energie im Kondensator der Fläche unter der Ladungskurve, also

W = 1/2⋅U⋅Q Durch Einsetzen von Q = C⋅U erhalten wir:

W = 1/2⋅C⋅U2 Beispiel: Wir haben einen 4.7 µF Kondensator auf 300 V aufgeladen. Wie gross ist die im Kondensator gespeicherte Energie?


Bauarten von Kondensatoren Wir wollen die verschiedenen Kondensatortypen in einer Gruppenarbeit näher kennenlernen. Ziel dieser Gruppenarbeit ist eine Kurzpräsentation, in der jeder seinen Kondensatortyp vorstellt. Folgende Fragen sollten dabei beantwortet werden: • Wie und aus was wird der Kondensator hergestellt? • Welche speziellen Eigenschaften hat er? • Wo werden sie eingesetzt? Für das Vorbereiten des Vortrages stehen ca. 20 Minuten zur Verfügung. Als Informationsquelle dient das Internet oder Kopien vom Vogel Fachbuch Band 2: Bauelemente. Folgende Kondensatortypen stehen für die Gruppenarbeit zur Auswahl: Papier- und Kunststoffkondensatoren (S.52) 1 P Yannick Andy Metall-Papier und Metall-Kunststoffkondensatoren (S. 53)

Florian, Selina

Keramikkondensatoren (S. 54) 1 P Thomas, Samuel Elektrolyt-Kondensatoren (S. 55) Cedric, Benjamin Tantal-Elektrolytkondensatoren (S. 56) Keno, Peter Einstellbare Kondensatoren (S. 57) 1 P David, Pascal Viel Spass beim Erarbeiten des Vortrages!


Das RC-Glied im Gleichstromkreis Bis jetzt sind wir davon ausgegangen, ein Kondensator werde mit einem konstanten Strom geladen. Doch was geschieht, wenn der Kondensator über einen Widerstand an eine Spannungsquelle gehängt wird? Bei dieser Beschaltung verändert sich der Strom laufend, weil die Spannung über dem Widerstand den Stromfluss bestimmt. Lasst uns im Detail betrachten, was mit dieser Einleitung anzustellen ist, um auf die Ladekurve eines RC-Glieds zu kommen.

Zunächst betrachten wir uns die Kurve für einen rein ohmschen Verbraucher. In ihm ist der Strom jederzeit proportional zur Spannung, so wie es das Ohmsche Gesetz beschreibt. Dabei kann sowohl U als auch I sprunghaft ändern.

Beim Kondensator verhält sich dies ein wenig anders. Die Formel, die den Kondensator im elektrischen Kreis beschreibt lautet:

I⋅t = Q = C⋅U Wir sehen bereits: wenn die Spannung am Kondensator sprunghaft ändern sollte müsste sich die Ladung ebenfalls sprunghaft ändern. Dafür müsste aber der Strom unendlich gross werden, was natürlich nicht möglich ist. Daraus ergibt sich der Satz:

Die Spannung an einem Kondensator kann nie sprunghaft ändern.

In der Praxis ist der Strom an einem Kondensator durch einen Widerstand begrenzt. Aus dem gegebenen Schema ergibt sich die Lade- und Entladekurve des Kondensators. Der Anfangsstrom ist relativ einfach zu bestimmen. Ist der Kondensator ungeladen, beträgt er

I0 = U/R Würde er immer weiter fliessen, wäre der Kondensator, der ja der Formel Q = I⋅t = C⋅U folgt, nach folgender Zeit geladen:

t = C⋅U/I = C⋅U/(U/R) = R⋅C Wir nennen diese Zeit die Zeitkonstante τ.

τ = R⋅C


Nun ist die Behauptung, dass der Kondensator tatsächlich nach dieser Zeit geladen sei, sehr theoretisch. Natürlich wissen wir, dass der Kondensator schon nach kurzer Zeit eine Eigenspannung UC aufgebaut hat, und damit nicht mehr die volle Spannung U am Widerstand R abfällt. Damit wird aber auch der Ladestrom I kleiner, die Ladekurve flacht also ab. Aus der Praxis können wir sagen:

Ein Kondensator ist nach fünf Zeitkonstanten (5τ)

nahezu vollständig geladen oder entladen. Aus diesem Exkurs in die Vorgänge des Ladens vom Kondensator lässt sich die Lade- und Entladekurve vom Kondensator skizzieren:

Bevor wir uns den theoretischen Grundlagen widmen werden, möchte ich Euch die Wirkung des RC-Gliedes bei Schaltvorgängen in einer Excel-Simulation erleben lassen. Wir nehmen uns dazu folgendes Beispiel: Ein Kondensator C = 10 µF wird über einen Widerstand R = 10 kΩ auf 10 V geladen. Wie wir bereits wissen, können wir den aktuellen Strom in den Kondensator hinein berechnen, wenn wir wissen wie gross die Kondensatorspannung ist. Wenn wir den Strom kennen, können wir auch die Ladungszunahme im Kondensator und damit den Spannungsanstieg berechnen. So können wir eine Excel-Tabelle erzeugen, die uns die Spannungsveränderung am Kondensator darstellt. Wir müssen einzig darauf achten, dass wir die Zeitabschnitte klein genug wählen, d.h. ∆t < 0.05 τ. Vorgehen: • Bestimme ∆t für unser Beispiel und erstelle ein entsprechendes Zeitraster

in Excel. • Setze die Anfangsspannung vom Kondensator auf 0. • Berechne für die jeweilige Zeile den Strom in den Kondensator • Berechne für die nächste Zeile die Anfangsspannung des Kondensators. • Stelle das Ergebnis grafisch dar.


Laden des Kondensators

Der Kondensator ist zu Beginn des Vorganges entladen (UC = 0) und wird gemäss Schema an eine Spannungsquelle gehängt. Es ergeben sich folgende Zusammenhänge:

Entladen des Kondensators

Der Kondensator ist zu Beginn des Vorganges auf die Spannung UC = U0 aufgeladen und beginnt sich über den Widerstand R zu entladen. Es ergeben sich folgende Zusammenhänge: Merke: Da der Kondensator beim Entladen wie eine Quelle Strom abgibt, ist der Strom IC negativ!


Nützliche Anwendungen von RC-Schaltungen im Gleichspannungsbetrieb:

• Glätten von Spannungen und Strömen • Kurzzeit-Energiespeicher

• Zeitverzögerungsschaltungen

• Schaltfunken-Entstörung Übung: Westermann S. 114 Nr. 1 – 5, 7, 8

Laborversuch RC-Glieder Die Versuchsresultate sollen in einem zweiten Schritt mit der Theorie verglichen werden, deshalb ist es unabdingbar, die Messresultate in einem Versuchsbericht festzuhalten. Aufgabe: Messe die Lade- und Entladekurve (Spannung u(t) wie auch Strom I(t)) eines RC Gliedes. Verwende dazu eine (ungeerdete) Spannungsquelle sowie einen Digitalspeicher-KO, um die Spannungen/Ströme zu bestimmten Zeitpunkten herauslesen zu können. • Wie sieht die Beschaltung aus, damit wir gleichzeitig den Ladestrom wie

auch die Ladespannung am Kondensator messen können? • Stelle die Spannungsquelle auf U = 10V und nehme die Ladekurven

eines RC-Gliedes mit R=10kΩ und C=100 µF auf. Stelle sicher, dass C vor dem Messvorgang auch wirklich entladen ist!

• Schreibe den Anfangsstrom sowie die Ladeströme/Spannungen bei t = 0.5s, 1s, 1.5s, 2s, 3s, 4s und 5s auf. Nutze dafür die Cursorfunktionen des Oszilloskops.

• Zeichne die Ladefunktion mit der Exponentialfunktion in Excel auf und stelle in der Grafik Deine Messpunkte als Punkte dar. Begründe eventuelle Abweichungen zwischen Theorie und Messung.

• Wie sieht die Entladekurve dieses RC-Gliedes aus? (UC vor Versuch auf 10V)

Zusatzaufgaben: • Mache denselben Versuch mit R=10kΩ und C=10 µF. Was können wir

im Vergleich zum vorherigen Experiment feststellen? • Nehme die Ladekurve eines RC Gliedes mit R=1kΩ und C=100 µF auf. • Berechne zu diesen Beispielen die Ladespannung nach t = τ und

vergleiche mit der Messung. Wie viel Prozent beträgt dann der Ladestrom und die Ladespannung im Vergleich der Startwerte?


Allgemeine Formeln zur Berechnung von RC-Gliedern Bis jetzt haben wir vom Laden und Entladen von RC Gliedern gesprochen. Es ist aber auch denkbar, dass ein bereits teilweise geladener Kondensator an eine Spannungsquelle gehängt wird. Mit unseren Erkenntnissen ist es ein kleiner Schritt, allgemein gültige Formeln für diese Problematik herzuleiten: Wir berechnen die Anfangsgrösse, die beim Kondensator sprunghaft ändern kann und setzen das Ergebnis in unsere bereits bekannte e-Funktion ein:


Zusätzliche Übungsaufgaben zu RC Gliedern 1. Ein RC-Integrierglied mit C = 10µF und R = 10 kΩ wird mit einem

Spannungspuls von U = 10V und der Dauer t = 50 ms gespiesen. Danach liegt wieder U = 0V am Eingang. Der Kondensator sei zum Zeitpunkt t=0 ungeladen. a) Wie gross ist die Spannung UC am Kondensator nach 50 ms? b) Wie gross ist die Spannung am Kondensator nach 150 ms (vom Beginn des Spannungspulses an gemessen)?

2. Skizziere den Zeitbereich 0 .. 250 ms, wenn wir annehmen das obige Integrierglied erhalte eine gepulste Rechteckspannung mit Û = 10 V und Tastgrad g = 0.5 und einer Frequenz f = 10 Hz. (Aus diesen Angaben ergibt sich eine Rechteckspannung, die 50 ms auf 10 V ist und die nächsten 50 ms auf 0 V usw.)

Kondensator mit Isolationswiderstand Ein Glimmerkondensator (εr = 8) hat folgende Kenngrössen: Wirksame Oberfläche A = 500 cm2, Plattenabstand d = 0.1 mm. a) Wie gross ist die Kapazität C dieses Kondensators? b) Wie gross ist der Isolationswiderstand der Glimmerschicht dieses Kondensators (ρGlimmer = 5⋅1014 Ωm) Wie gross ist die Zeitkonstante τ der Selbstentladung dieses Kondensators?


IInndduukkttiivviittäätt uunndd MMaaggnneettiissmmuuss In diesem Kapitel wollen wir uns dem Wesen und den Zusammenhängen des Magnetismus mit mathematischen Formeln nähern. Lasst uns zunächst einmal den magnetischen Kreis berechnen:

Grundgrössen des magnetischen Kreises Der magnetische Kreis hat ähnliches Verhalten wie ein elektrischer Kreis. Wir brauchen nur die magnetischen den elektrischen Grundgrössen zuzuordnen. Danach können wir eigentlich ein Schema vom magnetischen Kreis zeichnen, so wie wir ein Elektro-Schema für eine Schaltung zeichnen. Mithilfe der mathematischen Beziehungen können wir schlussendlich die fehlenden Grössen berechnen. Betrachten wir diesen Sachverhalt in einer einfachen Gegenüberstellung: Wir können folgende Grössen gegenüberstellen: elektrischer Kreis magnetischer Kreis Quelle Batterie / Generator Spule, Dauermagnet Leiter Kupferdraht Eisenkern Strömungsur-sache

elektrische Spannung U [V]

Durchflutung Θ [A]

Verbraucher Widerstand R [Ω] magn. Widerstand Rm [A/Vs]

Fluss Strom I [A] magn. Fluss Φ [Vs] Feldstärke el. Feldstärke E [V/m] magn. Feldstärke H

[A/m] Flussdichte Sromdichte J [A/mm2] Induktion B [Vs/m2 = T] Material-konstante

spez. Widerstand ρ [Ωmm2/m oder Ωm]

Permeabilität µ [Vs/Am]


Wir können also mit unserem bereits eingeprägten Modell "elektrischer Stromkreis" auch den magnetischen Kreis angehen und in den Griff kriegen! Lasst es uns gleich versuchen:

Durchflutung ΘΘΘΘ Die magnetische Durchflutung ist treibende Kraft in einem Magnetkreis. Üblicherweise wird sie durch eine Spule erzeugt es kann aber auch ein Permanentmagnet die treibende Kraft sein (z.B. in einem Dynamo). Wir berechnen sie mit folgender Beziehung:

Θ: magnetische Durchflutung [A] I: elektrischer Strom [A] N: Anzahl Windungen der Spule [einheitenlos]

Feldstärke H Die magnetische Feldstärke können wir nach der Substitution der elektrischen Formelzeichen durch die magnetischen direkt berechnen:

H: magnetische Feldstärke [A/m] Θ: magnetische Durchflutung [A] l: Feldlinienlänge [m]

Magnetische Induktion B (Flussdichte) Wir betrachten hier zuerst die magnetische Flussdichte, weil eine einfache Beziehung existiert, wie man sie aus den bisher bekannten Grössen berechnen kann:

B: magnetische Induktion [Vs/m2 = T = Tesla] µ: magnetische Leitfähigkeit [Vs/Am] H: magnetische Feldstärke [A/m]

Die Beziehung µ = µ0⋅µr zeigt uns denselben Sachverhalt wie das mit ε bei den Kondensatoren der Fall war: µ0 ist eine Naturkonstante und beschreibt die Verhältnisse in Vakuum oder Luft. Sie beträgt µµµµ0 = 1.257⋅⋅⋅⋅10-6 Vs/Am. µr hingegen sagt aus, wieviel mal besser der verwendete Werkstoff die Feldlinien leitet wie das in Luft der Fall ist. Da Magnetwerkstoffe praktisch immer nichtlineares Verhalten zeigen. gibt es für den Zusammenhang B = f(H) meistens Diagramme anstelle fixer Zahlen.

Θ= I⋅N

Θ

H=

l

B = µ⋅H wobei

µ = µ0⋅µr


Magnetischer Fluss ΦΦΦΦ Der magnetische Fluss hängt mit der Flussdichte genau gleich zusammen wie die Stromdichte mit dem Strom:

Φ: magnetischer Fluss [Vs oder Wb (Weber)] B: magnetische Flussdichte [T = Vs/m2] A: Querschnitt des Kerns [m2]

In der Regel wird der magnetische Fluss durch einen Eisenkern geleitet. Der magnetische Fluss beschreibt also die Gesamtzahl aller Feldlinien einer stromdurchflossenen Spule oder eines Dauermagneten (Analog zum Strom I im Stromkreis). Lasst uns zu diesem Sachverhalt zwei Beispiele lösen: 1. In einer Spule fliesst ein Strom I = 8 A. a) Wie viele Windungen muss sie haben, um in einem 5 mm breiten Luftspalt eine magnetische Induktion von 0.4 T zu erzeugen? b) Wie gross ist der magnetische Fluss, wenn der Kern einen Querschnitt von 1 cm2 aufweist? 2. Gegeben ist ein einzelner stromdurchflossener Leiter. Wie verhält sich die Feldstärke H und die magnetische Induktion B in Funktion vom Abstand zum Leiter? Zahlenbeispiel: Der Strom ist I = 10 A, der Abstand r = 10 cm. H = ?, B = ? Zur Übung: Westermann S. 120 Nr. 1-8, 10-12

Φ = B⋅A


Der Magnetwiderstand Rm Als einzige noch unbehandelte Grösse ist uns der Magnetwiderstand Rm geblieben. Wenn wir diesen definiert haben, können wir den magnetischen Kreis genau gleich wie den elektrischen betrachten: Das „ohmsche Gesetz“ für den Magnetkreis lautet:

Θ = Φ⋅Rm ⇒ Rm = Θ / Φ Wenn es uns gelingt, rechnerisch von Θ auf Φ zu kommen, sollten wir Rm aus rein geometrischen Grössen berechnen können:

H = Θ / l

B = µ⋅H = µ⋅Θ / l

Φ = B⋅A = µ⋅Θ⋅A / l Wenn wir nun das Ergebnis für Φ in unsere Formel für Rm einsetzen, erhalten wir:

Rm = Θ / Φ = Θ / (µ⋅Θ⋅A / l) Aufgabe: Berechne den Magnetwiderstand vom Luftspalt mit folgenden Dimensionen (aus Aufg. 1, vom letzten Blatt): Breite = 5 mm, Querschnitt = 1 cm2 Berechne die magn. Durchflutung, wenn Φ = 40 µVs beträgt.

Rm = l / (µ⋅A)


Strom im Magnetfeld Wir haben gesehen, dass einzelne Magnete sich je nach Lage zueinander anziehen/abstossen können. Besonders beim Hufeisenmagnet stellten wir fest, dass diese Kräfte ganz beachtlich sein können. Wenn wir nun stromdurchflossene Leiter haben, werden diese ebenfalls zum Magneten. Wir werden in den folgenden Abschnitten sehen, wie genau dies zu erklären und zu berechnen ist.

Stromdurchflossener Leiter im Magnetfeld Lasst uns zuerst nur ein Leiter in einem Magnetfeld betrachten, indem wir die Feldlinien dieser Anordnung aufzeichnen: Die Kraft wirkt unserer Skizze folgend quer zum Magnetfeld und auch quer zur Stromrichtung. Nachdem wir nun die Kraftrichtung kennen, interessiert uns natürlich auch die Stärke dieser Kraft. Sie hängt ab von:

Wenn wie bei einer Spule mehr als ein vom Strom durchflossener Leiter im Magnetfeld ist, beträgt die Kraft natürlich für jeden Leiter separat obigen Wert. Wir können dann die Gesamtkraft mit der erweiterten Formel berechnen: Lasst uns nun noch die Einheiten kontrollieren:

F = I⋅B⋅l = [A⋅Vs/m2⋅m = VAs/m = Nm/m = N] Übung: Westermann S. 121 Nr. 1 - 5

N

S

F = I⋅B⋅l F: Kraft in [N] I: Strom in [A] B: Flussdichte [T] l: Länge des Leiters im

Magnetfeld [m] N: Anzahl Leiter im

Magnetfeld

F = I⋅B⋅l⋅N


Stromdurchflossene Spule im Magnetfeld Wir haben uns noch gar keine Gedanken über den technischen Nutzen dieser Kraft auf einen stromdurchflossenen Leiter gemacht. Wir können mit diesem Effekt nämlich Motoren mit einem hohen Wirkungsgrad (ca. 75 - 95 %) bauen. Allerdings verwendet man dort anstelle von einzelnen Leitern ganze Leiterpakete oder eben Spulen. Lasst uns einige dieser Feldlinienbilder betrachten: In nebenstehender Skizze stellen wir fest, wie auf die Spule ein Drehmoment entsteht. Sie hat das Bestreben, siech um die eigene Achse zu drehen, bis die beiden Felder gleich ausgerichtet sind. Bei einem Elektromotor muss die Stromrichtung dann jeweils umgepolt werden, um den Drehvorgang fortzusetzen. Dies geschieht mit dem Kollektor oder Kommutator. Wir können dieses Drehmoment auch berechnen:

MMax = 2⋅F⋅r = 2⋅r⋅I⋅B⋅l⋅N = d⋅I⋅B⋅l⋅N Lasst uns noch einige weitere Feldlinienbilder betrachten, um festzustellen, ob wir die Gesetzmässigkeit verstanden haben.

N

S


Das Hallelement Hallelemente können wir zur Messung von der magnetischen Flussdichte B verwenden. Es sind dünne Halbleiterplättchen mit folgender Form:

Schicken wir nun einen Strom I durch dieses Plättchen, würde dieses im Magnetfeld genauso eine Kraft erfahren, wie dies bei einem normalen Leiter der Fall wäre. Wir erahnen es schon: Die Kraft wirkt natürlich auf die einzelnen Ladungsträger, d.h. die bewegten Ladungen werden im Magnetfeld abgelenkt. Das heisst wiederum, dass sich an der einen Plattenseite positive Ladungsträger konzentrieren, auf der anderen die Negativen. Es entsteht eine Ladungstrennung, was wiederum auf eine Spannung schliessen lässt. Wie gross ist nun diese Spannung? Dazu müssen wir die Kraft auf einen Ladungsträger im elektrischen Feld heranziehen und dafür schauen, dass die magnetische und die elektrische Kraft im Gleichgewicht sind:

F = 0 = FMag + Fel = I⋅B⋅l + Q⋅E E = -I⋅B⋅l/Q Bleibt nur noch herauszufinden, wie gross dass Q ist. Die Ladungsmenge im Plättchen entspricht dem Produkt der Ladungsträgerdichte und dem Plattenvolumen:

Q = ρEl⋅l⋅b⋅d⋅q E = -I⋅B⋅l/(ρEl⋅l⋅b⋅d⋅q)

E = -I⋅B/(ρEl⋅b⋅d⋅q) Uns interessiert anstelle der Feldstärke die Hallspannung UH.

UH = E⋅b = -I⋅B⋅b/(ρEl⋅b⋅d⋅q)

UH = -I⋅B/(ρEl⋅d⋅q) RH = 1/(ρEl⋅q) Wenn wir nur den Betrag der Hallspannung wissen wollen und die Hallkonstante einsetzen, erhalten wir die Formel:

I: Stromstärke im Hallelement B: magnetische Flussdichte RH: Hallkonstante d: Dicke des Hallplättchens

UH = I⋅B⋅RH/d


Spannungserzeugung durch Induktion Wir wissen bereits, dass wir mit Generatoren elektrische Energie erzeugen können. Wir erzeugen Spannung durch Induktion. Wie dies genau vor sich geht, wollen wir in diesem Kapitel betrachten.

Ein Magnetfeld bewirkt Kräfte auf bewegte Ladungen. Dies haben wir im vorigen Kapitel herausgefunden, als wir stromdurchflossene Leiter im Magnetfeld betrachteten. Nun versuchen wir einmal, den Leiter selber durch das Magnetfeld zu bewegen und zu betrachten, was mit den Ladungsträgern im Leiter passiert: Ein bewegter Leiter im Magnetfeld bewirkt Magnetkräfte auf dessen Ladungsträger, die senkrecht zum Magnetfeld und senkrecht zur Bewegungsrichtung des Leiters wirken. Wie gross ist nun diese magnetische Kraft?

Wir kennen bereits die Beziehung F = I⋅s⋅B Wenn wir für I = Q/t einsetzen erhalten wir:

FM = Q⋅B⋅s/t FM = Q⋅B⋅v Durch diese Kraft wandern die Ladungsträger ans eine Leiterende, es gibt eine Ladungskonzentration. Dadurch baut sich im Leiter ein elektrisches Feld auf, die Gegenkraft zur Magnetkraft. Es ergibt sich:

FM + FEl = 0 FEl = -FM Q⋅E = - Q⋅B⋅v E = - B⋅v Wenn wir nun die Induktionsspannung suchen setzen wir ein:

Uind = E⋅l = - B⋅v⋅l Das Minuszeichen sagt aus, dass die Induktionsspannung der magnetischen Kraft entgegengerichtet ist. Die Induktionsspannung entsteht in jeder Windung einer Spule, also entsteht die Hauptformel: Zur Übung: Westermann S. 122 Nr. 4

Uind = - B⋅v⋅l⋅N

B: magnetische Flussdichte v: Geschwindigkeit des Leiters l: Länge des Leiters im Magnetfeld N: Windungszahl der Spule


Mir selbst ist das aus der Herleitung hervorgegangene Minuszeichen auch immer etwas suspekt. Vielleicht ist es einfacher es wegzulassen und uns die Richtung der Spannung jeweils im Diagramm herauszulesen. Ein Merksatz, die Lenzsche Regel, sagt zudem:

Der durch die induzierte Spannung verursachte Strom ist stets so gerichtet, dass sein Feld der Flussänderung entgegenwirkt. Ist ein Leiter im Magnetfeld in Bewegung, wird in ihm eine Spannung induziert. Hänge ich einen Lastwiderstand an diesen Leiter so beginnt ein Strom zu fliessen. Dieser ist so gerichtet, dass er wiederum eine Kraft im Magnetfeld bewirkt, die ihn in seiner Bewegung abbremsen. Folgende Bilder sollen diesen Sachverhalt unterstreichen: Wir können aber nicht nur in einem bewegten Leiter mit einem Magnetfeld eine Spannung induzieren. In einem Trafo z.B. haben wir keine beweglichen Teile. Folgende Formelumstellung soll uns zeigen, wie dies zu interpretieren ist. Wir nehmen zuerst die Formel für nur eine Windung:

Uind = - B⋅v⋅l = -B⋅(∆s/∆t)⋅l

Uind = -∆B⋅l⋅s/∆t⋅ = -∆B⋅A/∆t

Uind = -∆Φ/∆t Für eine Spule mit N Windungen ergibt sich: Was für Anwendungen der Spannungserzeugung durch Induktion kennen wir?

• Generatoren

• Induktionsmotoren

(Drehstrom-Asynchronmaschine)

• Transformatoren

• magnetische

Tonabnehmer • Drosselspulen

(Selbstinduktion)

Zur Übung: Westermann S. 122 Nr. 1-3

Uind = -N⋅∆Φ/∆t

∆Φ/∆t: magnetische Flussänderung pro Zeiteinheit.

N: Windungszahl der Spule


Die Induktivität L einer Spule (Selbstinduktion) Wir stellten fest, dass eine Flussänderung eine Induktionsspannung in einer Spule bewirkt. Was geschieht nun, wenn wir dieselbe Spule als Erzeuger des Magnetfeldes und als Induktionsspule betrachten? Wir beobachten die sogenannte Selbstinduktion. Sie beträgt

Wir wollen nun versuchen, diese Formel so umzubiegen, dass nur noch elektrische Grössen als Veränderliche vorkommen. Bekanntlich wird der magnetische Fluss letztendlich vom Spulenstrom erzeugt:

Θ = I⋅N

Φ = Θ / Rm = I⋅N/Rm Daraus ergibt sich für die Selbstinduktionsspannung:

Uind = -N⋅∆Φ/∆t = -N⋅∆I⋅N/(∆t⋅Rm)

Uind = -(N2 / Rm) ⋅ ∆I / ∆t

Die Selbstinduktionsspannung hemmt die den Strom verursachende Spulenspannung UL. Bei der idealen Spule können wir sagen: UL + Uind = 0. Daraus ergibt sich UL = -Uind, oder anders gesagt, wir werden nun endlich das negative Vorzeichen wieder los…

Nun, der Formelteil N2/Rm wird auch die Induktivität L der Spule genannt:

L = N2 / Rm = N2⋅AL In Bestellkatalogen wird häufig anstelle vom Rm die Spulenkonstante AL angegeben. Wir wissen ja nun: AL = 1/Rm Durch Einfügen von L ergibt sich die Grundformel für die Spulenspannung: Zur Übung: Westermann S. 123 Nr. 1 - 5

t∆

∆Φ⋅= N- U ind

UL = (N2 / Rm) ⋅ ∆I/∆t N: Windungszahl der Spule

Rm: Widerstand des Magnetkreises (Siehe auch Seite 18)

∆I/∆t: Stromänderung in der Spule pro Zeiteinheit.

L: Induktivität der Spule in Henry [H = Vs/A]

AL: Spulenkonstante

UL = L ⋅∆I/∆t


Der Transformator Der Transformator ermöglicht es Spannungen und Ströme zu wandeln. Wir stellen fest, dass beim abgebildeten Tranformator zwei getrennte Wicklungen

auf dem Kern angebracht sind. Wir nennen sie Primärwicklung (Windungszahl N1) und Sekundärwicklung (N2). Die Primärseite wird mit Spannung versorgt, währenddem auf der Sekundärseite die gewandelte Spannung abgegriffen wird. Damit auf der Sekundärseite überhaupt eine Spannung induziert wird. benötigen wir ein Wechselfeld.

Transformatoren

können nur Wechselspannungen konvertieren.

Nach welcher Gesetzmässigkeit werden die Spannungen und die Ströme konvertiert? Dazu zeichnen wir den magnetischen Kreis des Transformators auf und suchen die Beziehungen zwischen den Grössen:

Wenn wir annehmen, dass der Magnetwiderstand Rm vernachlässigbar klein ist, können wir das Stromverhältnis I2:I1 recht einfach bestimmen:

Wie können wir die Spannungsverhältnisse berechnen? Zur Übung: Westermann S. 160 Nr. 1 – 3, 6 - 9

I2:I1 = N1:N2

U1:U2 = N1:N2


Die gespeicherte Energie in einer Spule Offensichtlich kann mit einer Spannung an der Spule eine Stromstärkenänderung in dieser bewirkt werden. Umgekehrt bekommen wir beim Ausschalten einer Spule hohe Induktionsspannungen. Damit dies überhaupt möglich ist, muss in der stromdurchflossenen Spule ähnlich wie im Kondensator Energie gespeichert sein. Die Beziehung der Induktivität zu Spannung und Strom bringt uns auf die richtige Fährte:

t

ILU

∆

∆⋅=

Bei gleichbleibender Spannung an einer idealen Induktivität ist die Stromstärkenzuname konstant: Zeichnen wir zunächst einmal den Strom der Spule in Funktion der Einschaltzeit auf.

Der Strom verhält sich gemäss der Beziehung

tL

UI ⋅=

wenn die Spannung an der idealen Spule konstant gehalten wird.

Betrachten wir nun, wie wir aus dieser Darstellung auf die in der Spule gespeicherte Energie schliessen können. Wir kennen die Beziehung für die elektrische Arbeit resp. Energie:

W = P⋅t = U⋅I⋅t Die Spannung haben wir beim Einschalten der Spule konstant gehalten, wir müssen also noch einen Wert für das Produkt I⋅t haben. Dieses Produkt entspricht der Fläche des Dreiecks unter der Kurve, ähnlich wie bei der Energieberechnung beim Kondensator. Der Grund liegt darin, dass sich der Strom ja kontinuierlich verändert, also nicht konstant bleibt:

W = 1/2⋅U⋅I⋅t t = I⋅L/U

W = 1/2⋅L⋅I2 Übungen zum Thema: Rechenbuch für Elektroniker S. 84 Nr. 3 - 5


Zusatzaufgaben 1. Eine Ringspule hat folgende Kennwerte: N = 400, ri = 25 mm, ra = 45 mm, h = 20 mm Wie gross ist die Induktivität L dieser Spule a) als Luftspule b) mit einem Ferritkern mit µr = 500 ausgeführt 2. Eine Spule mit N = 300 Windungen ist auf einen Eisenkern (Querschnitt 16 x 16 mm) mit unendlich hoher Permeabilität gewickelt Wie gross ist die Induktivität L, wenn die beiden Teilkerne durch einen Luftspalt s = 0.15 mm getrennt sind. 3. Nehmen wir an, eine ideale Spule mit L=0.15 H werde an eine Spannung U = 1V angeschlossen. a) Wie gross ist ∆I/∆t? b) Wie gross ist der Strom I nach t=0.5s? c) Zeichne ein Diagramm der Stromzunahme in Funktion der Zeit. d) Wie gross ist die in der Spule gespeicherte Energie bei einem Endstrom von I = 5A?


DDaass RRLL--GGlliieedd iimm GGlleeiicchhssttrroommkkrreeiiss Nachdem wir nun den Kondensator am Gleichstromkreis untersucht haben, betrachten wir uns die Induktivität an Gleichspannung. Schauen wir uns zunächst das Schema an, mit dem wir das Verhalten eines LR-Kreises beobachten können. Wir kennen noch die Formel,

welche die Induktivität L im elektrischen Kreis beschreibt: UL = L ∆I/∆t Wenn die Stromstärke in einer Spule eine abrupte Änderung erfahren sollte, müsste die Stromänderung pro Zeiteinheit ∆I/∆t sehr gross sein. Dies wiederum ergibt eine sehr grosse Spulenspannung UL. Könnte der Strom in der Spule sprunghaft ändern, müsste die Spulenspannung unendlich gross werden. Dies heisst für uns:

Der Strom in einer Induktivität kann nie sprunghaft ändern! Wir können nun wieder eine ähnliche Betrachtung wie beim Kondensator machen: Schalten wir die noch stromlose Spule an die Spannung U, haben wir zu Beginn die volle Spannung an der Induktivität: UL = U Zur Begründung: Die Spule ist im Einschaltmoment noch stromlos, folglich fliesst auch durch den Widerstand noch kein Strom, er verursacht also noch keinen Spannungsabfall. Die Stromzuname in der Spule beträgt im ersten Moment:

∆I/∆t = UL / L Der Maximalstrom, der irgendwann nach dem Einschalten einmal erreicht wird, nur durch den Widerstand R begrenzt. Sobald der Strom konstant ist wird ∆I/∆t = 0, folglich ist auch UL = L⋅0 = 0

Es ergibt sich der maximale Strom ILMax = U/R Wenn wir annehmen, dass die Spulenspannung konstant bleiben würde finden wir die Zeitkonstante heraus (= die Zeit, bis der Maximalstrom bei konstantem UL = U fliessen würde):

ILMax/τ = U / L

τ = ILMax⋅L / U = U⋅L/(R⋅U) Auch hier gilt aber wieder die Einschränkung, dass die Spulenspannung UL ja gar nicht konstant bleibt.

τ = L/R


Durch den zunehmenden Strom in der Spule ergibt sich über dem Widerstand ein Spannungsabfall, der die Spulenspannung UL verringert. Dadurch verkleinert sich aber auch die Stromzunahme, es ergibt sich wieder eine gekrümmte "Ladekurve": Was können wir gegen die Überspannungsspitzen tun?

Wir schalten Widerstände, Kondensatoren oder Freilaufdioden parallel zur Induktivität, damit die Spulenenergie unterbruchslos abfliessen kann. Wir können die Selbstinduktionsspannung aber auch nutzbringend einsetzen:

• Zündspannungserzeuger zum Zünden von

Gasentladungslampen oder von Benzinmotoren. • DC-DC Konverter mit Zerhacker • Viehütapparat Beispiele für induktive Verbraucher (Bei all diesen Bauteilen können also Überspannungspitzen beobachtet werden, die ohne Vorkehrungen durchaus zerstörerisch wirken können):

• Drosselspulen

• Motoren und Generatoren

• Transformatoren

• Relaisspulen


Formeln fürs RL-Glied Ganz ähnlich wie ein RC Glied verhält sich auch das RL-Glied. Beim RL-Glied kann aber der Strom nicht sprunghaft ändern (beim RC-Glied war es die Spannung) Auf diesem Blatt wollen wir die notwendigen Berechnungsformeln zusammenstellen.

Einschalten der Spule

In der Spule fliesst zu Beginn des Vorganges kein Strom (IL = 0). Es ergeben sich folgende Zusammenhänge:

Ausschalten der Spule

Durch die Spule fliesst zu Beginn des Vorganges der Strom IL = I0. Es ergeben sich folgende Zusammenhänge: Merke: Da die Spule beim Ausschalten den Strom halten möchte, wird die Spulenspannung UL negativ! Übung: Westermann S.125 Nr. 1, 2, 4, 5, (10)


Allgemeine Formeln zur Berechnung von RL Gliedern Bis jetzt haben wir vom Ein- und Ausschalten von RL Gleidern gesprochen. Es ist aber auch denkbar, dass eine Spule eingeschaltet wird, deren Strom IL (noch) nicht 0 ist. Mit unseren Erkenntnissen ist es aber ein kleiner Schritt, allgemein gültige Formeln für diese Problematik herzuleiten: Wir berechnen die Anfangsgrösse, die beim jeweiligen Element sprunghaft ändern kann und setzen das Ergebnis in unsere bereits bekannte e-Funktion ein: Übung: Rechenbuch für Elektroniker S. 78 Nr. 21, 23


Zusätzliche Übungsaufgaben zu RL Gliedern Ein RL-Integrierglied wird zum Dämpfen des Wechselstromanteiles einer Rechteckspannung verwendet. L = 1.5H und R=50Ω. Sie wird mit einer Rechteckspannung mit U=5V und f=50Hz gespiesen (Tastgrad G=0.5) a) Zeichne den Spannungsverlauf am Widerstand R für die ersten 3 Perioden (IL(t=0)=0) vom Eingangssignal auf. b) Wie würde der Spannungsverlauf am Widerstand R aussehen, wenn zum Zeitpunkt t=0 eine Gleichspannung U=2.5 V angelegt würde. (Vergleiche die Kurven aus a) und b)) (Lösung siehe RL-Glied Aufgabe2.xls)


Simulation des Verhaltens von RC/RL-Gliedern Wir haben es nun im Griff, das Ein- und Ausschaltverhalten von Spulen und Kondensatoren zu berechnen. Ja wir können noch mehr: Wir wissen bereits wie wir die Spannung oder den Strom an diesen Elementen nach einer bestimmten Zeitdauer berechnen können, auch wenn der Kondensator nicht ungeladen oder die Spule nicht stromlos war. Mit diesen allgemeinen Formeln für RL/RC Glieder können wir zum Abschluss dieses Kapitels noch etwas hochinteressantes ausprobieren: Wir versuchen, die Spannung/den Strom an diesen Bauteilen jeweils nach fixen Zeitabständen neu zu berechnen. Wir werden jeweils von den Werten zu Beginn der Zeitperiode ausgehen und so die Werte am Ende der Zeitperiode bestimmen. Wenn wir nun noch zulassen, dass sich die Eingangsspannung im Verlaufe der Zeit ändert, können wir mit Hilfe von Excel einen kleinen Simulator bauen, der das Verhalten unserer RC/RL Glieder an beliebigen Spannungsformen darstellt. Auf ganz ähnliche Weise funktioniert z.B. Electronics Workbench. Lasst uns also die Grundlagen für dieses Thema erarbeiten und uns das Ganze schlussendlich auf Excel ausprobieren.

Simulation RC-Glied an beliebiger Eingangsspannungsform Zunächst scheint uns obiger Text wohl noch etwas hypothetisch. Lasst uns also zunächst im Diagramm betrachten, was wir überhaupt genau berechnen wollen:

Wir 'hangeln' uns quasi von Zeitperiode zu Zeitperiode, wobei die Spannung des Kondensators zu Beginn einer Berechnungsperiode dieselbe ist wie am Ende der vorherigen Periode. Die Spannung am Kondensator kann ja nicht sprunghaft ändern.

Wenn wir nun unsere allgemeine Formel fürs RC Glied noch so umschreiben, dass wir nur noch eine zeitabhängige e-Funktion drinhaben, können wir diese später in EXCEL verwenden, um aus den Anfangswerten jeweils die neuen Endwerte zu berechnen:


Lasst uns nun das Ganze einmal so vorbereiten, dass wir im Excel das Verhalten des RC-Gliedes an einer Sinusspannung simulieren können. Dazu dient folgendes Beispiel: Ein RC-Glied mit C = 10 µF und R = 3.3 kΩ liegt an einer Wechselspannung mit einer Periodendauer von 200 ms und Û = 10 V. Berechne die Spannungen UC und UR jeweils im Abstand von 1 ms (∆t = 1 ms). Wir erstellen uns dazu eine Tabelle mit folgenden Kolonnen und tragen unten ein, wie wir die entsprechenden Werte berechnen können: t UEingang UC UR IC

[ms] [V] [V] [V] [mA] 0 0 0.000 0 0

1 0.314108 0.000 0.314 9.52E-05 2 0.627905 0.009 0.619 0.000187 3 0.941083 0.028 0.913 0.000277

4 1.253332 0.055 1.198 0.000363 5

Simulation RL-Glied an beliebiger Eingangsspannungsform Genau gleich können wir vorgehen, wenn wir ein RL-Glied simulieren möchten. Hier kann sich allerdings der Strom nicht sprunghaft ändern, d.h. wir müssen sicher nach jeder Zeitperiode den Spulenstrom bestimmen: Der Endwert der vorigen Periode wird der Startwert der folgenden. Auch hier hilft zur Simulation die umgestellte allgemeine Formel für RL Glied: Beispiel: Ein RL-Glied mit L = 1.5 H und R = 50 Ω liegt an einer Sinusspannung mit Û = 10 V und Periodendauer T = 200 ms. Berechne in 1 ms Schritten UL und UR.

Elektrotechnik für Elektroniker im 2....

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