LHC-Detektorenhebbeker/lectures/sem0607/... · Einschub: Grundlagen der Kalorimetrie ECAL...
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Anforderungen CMS ATLAS LHCb ALICE Referenzen
Ubersicht I
1 Anforderungen an die DetektorenAnforderungen von LHC an die DetektorenAnforderungen der zu untersuchenden Physik
2 Das CMS-ExperimentDer CMS-DetektorVertexdetektor und TrackerMyonsystem
3 Das ATLAS-ExperimentDer ATLAS-DetektorMyonsystemElektromagnetisches Kalorimeter
Anforderungen CMS ATLAS LHCb ALICE Referenzen
Ubersicht II
4 Das LHCb-ExperimentB-Physik an LHCbDer LHCb-DetektorRICH-DetektorenLHCb: RICH1 und RICH2
5 Das ALICE-ExperimentSchwerionen-Physik an ALICEDer ALICE-DetektorZeitprojektionskammer
Anforderungen CMS ATLAS LHCb ALICE Referenzen
Besonderheiten am Large Hadron Collider
√s = 14TeV Bedingungen am LHC:
Kollisionsrate 40 MHz(Design-Lumi 1034 cm−2s−1)
Untergrund σ ≈ 100 mb
25 pp-Kollisionen pro BX
∼ 103 Teilchen pro BX
Signal σHiggs ≈ 1 pb
1014 Neutronen/cm2 bei R ≈ 0
Deshalb Anforderungen an Detektoren:
feine Granularitat ⇒ Viele Kanale
schnelle Auslese + Triggersystem fur Online-Ereignisselektion
Strahlenharte
Anforderungen CMS ATLAS LHCb ALICE Referenzen
Physikalische Anforderungen
Ziele:
Higgs-Boson (CMS+ATLAS)
Jenseits des SM / SUSY(CMS+ATLAS)
B-Physik / CP Verletzung(LHCb, CMS+ATLAS)
Schwerionenphysik (ALICE,CMS)
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Die Suche nach dem Higgs-Boson
2 Photonen: H → γγ
fur kleine Higgs-Massen
elektromagnetisches Kalorimeter mitguter Mγγ-Auflosung
4 Leptonen: H → 2l+2l−
mH = 140GeV . . . 750 GeV
Myonen besser als Elektronen
Myonsystem (hermetisch, effizient)
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Die Suche nach dem Higgs-Boson
H → W +W− → l±νjj
große Higgsmassen > 0,5 TeV
Jets ⇒ hadronischesKalorimeter
H → ZZ → l+l−νν
fur große Higgsmassen> 0,5 TeV
Neutrinos: Hermitizitat fur EmissT
Transversalimpuls
Myonsystem und Tracker
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Impulsmessung im Solenoidfeld
Magnetfeld B, Lange LN Messpunkte
p = pT/ sin θ; R = pTeB ; s ∼ L2
R
Fehler von pT
raumliche Auflosung:(∆pTpT
)=
σrφ·pT
0,3B·L2 ·√
720(N+4)
Vielfachstreuung:(∆pTpT
)VFS
= 0,05BL ·
√1,43LX0
Fehler von θ
raumliche Auflosung:
∆θ = σzL ·
√12(N−1)N(N+1)
Vielfachstreuung:
∆θVFS = 0,015√3p·√
LX0
⇒ Auflosung verbessert sich mit BL2, aber nur mit√
N.
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Magnetsysteme im Vergleich
CMS ATLAS
Solenoid B = 4T Toroid (Myonsystem, B = 0,7 T)+ Solenoid (Tracker, B = 2T)
innen homogen, Toroid auch im Endkappen-inhomogen an den Enden bereich homogen
Eisen ⇒ Vielfachstreuung”Air-Core“Toroid
10 + 10λ⇒ Myon-ID
Krummung in (r ,φ) Krummung in (r ,z)gerade Bahn in (r ,z) gerade Bahn in (r ,φ)
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Einschub: Prinzip und Aufbau von Halbleiterdetektoren
Verarmungszone im p-n-Ubergang,Raumladung
Teilchen erzeugtElektron-Loch-Paaren
E-Feld trennt Elektronen undLocher
Ortsmessung
Bulk Layer
stark dotierte Schichten /segmentierte Streifen
SiO2-Isolatorschicht
kapazitiv gekoppelteAluminiumstreifen(Auslese)
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Bedingungen im CMS-Spurdetektor
R-Abhangigkeit derTeilchenflussdichte
ohne Magnetfeld:1/R2-Abhangigkeit
Magnetfeld halt Teilchen mitkleinem pT gefangen⇒ hohe Teilchenflussdichtenbei kleinen r⇒ angepasste Granularitat
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CMS-Tracker
Eigenschaften
Si-Pixeldetektor alsVertexdetektor
Si-Streifendetektor
Fahigkeiten
Impulsauflosung∆pTpT
= 0,15 · pT [TeV]⊕ 0,005fur η ≈ 0
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Vertex-Pixeldetektor
Aufbau
3 Barrellagen (4, 7 und 11 cm)
je zwei Endkappenscheiben mitr = 6 . . . 15 cm
Auslesechips, bump bonds
150× 150µm Pixel (n on n)
Auflosung
Lorentzwinkel 34◦ ⇒ ChargeSharing
σφ ≈ 10µm, σz ≈ 15µm
50 Mio. Auslesekanale
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Si-Streifendetektor I
Barrel
innen: 4 Schichten (1 & 2doppelseitig) (TIB)
außen: 6 Schichten (1,2 & 4doppelseitig) (TOB)
Endkappen (jede Seite)
innen: 3 × 3 Ringe alsTIB-Abschluss (TID)
außen: 9 Rader (TEC)
je 8+8 Segmente (Petals)7 Ringe (1,2,5doppelseitig)
10 Mio. Auslesekanale
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Si-Streifendetektor II
Sensoren und Module
pitch 80 . . . 205µm, p-on-n
Doppelseitige Module: zwei Sensoren um 100 mradgegeneinander verdreht
außen langere Streifen ⇒ Signal/Rauschen-Verhaltnisschlechter
dafur dickere Sensoren (500 statt 300µm)
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Strahlenschaden in Silizium
Probleme durch Strahlenschaden
erhohter Dunkelstrom
Anderung der effektiven Dotierung ∼Verarmungsspannung
Verringerung der Ladungssammlungseffizienz
Entstehung
Primares Knock-on Atom ⇒ Punktdefekte
Dann thermische Effekte: beneficialannealing, reverse annealing
Kuhlung auf -10◦C verlangsamt reverse Annealing(∼ 100 Jahre)
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Einschub: Einige Arten von Gasdetektoren
Kathoden-Streifenkammer (CSC)
Mehrdraht-Proportionalkammern mitSegmentierung einer oder beider Kathodenin Streifen senkrecht zu den Anodendrahten⇒ Ladungsverteilung auf mehrere Streifen⇒ Schwerpunktsbildung
Driftrohren/-kammern
Driftzeit ⇒ Ortskoordinate
konstante vD ⇒ homogenes ~E⇒ Feldformungselektroden
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CMS-Myonsystem
Eigenschaften
4 Stationen
Eisen ⇒ Vielfachstreuung,Identifikation
Barrel:
homogenes FeldDrifttubes und RPCs
Endkappen:
inhomogenes Feldhohe TeilchenflusseCSCs und RPCs
Impulsmessung
Vielfachstreuung bei < 200 GeV
Stand-alone: ∼ 10%
Kombination mit Tracker(< 1 TeV): ∼ 1%
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Drifttubes (Barrel)
Zellen
rechteckig 42× 13 mm
Ar/CO2 (85/15) Normaldruck
E-Feld ≈ 2 kV/cm
Drift ≈ 55µm/ns
Gasverstarkung ∼ 105
Ortsauflosung 250µm / Zelle
Kammern aus Tubes
3 Superlagen (r ,φ) und (r ,z)
jeweils 4 Lagen
um halbe Zelle versetzt
Auflosung ∼ 100µm / Station
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Kathodenstreifenkammern (CSCs; Endkappen)
6 Lagen pro Station Gas: Ar/CO2/CF4 (30/50/20)Gain: 105
Anodendrahte
azimutale Ausrichtung → (z,r)
Drahtabstand 3,12 mm
Ortsauflosung ∼ mm
schnelles Signal undZeitauflosung ∼ 4 ns
Kathodenstreifen
φ-Koordinate
Ortsauflosung < 100µm
grobe Zeitauflosung tD ∼ 100 ns
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Widerstandsplattenkammern (RPCs)
Aufbau
schmales Gasvolumen 2mm,großflachig
isolierende Kunstharzplatten(2 mm, Bakelit)
Hochspannung 9 kV
double gap
Einsatz bei CMS
1 bzw. 2 RPCs proMyonstation
redundante Ortsbestimmungσ ∼ mm
Zeitauflosung ∼ 1 ns
schnelle Response ∼ ns
⇒ Triggerkammern
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ATLAS-Myonsystem
3 Stationen
insgesamt 1200 Kammern
Homogenes Feld → MDTsauch bei großen |η|CSCs bei sehr großen |η|RPCs als Triggerkammernund fur zweite Koordinate(Barrel)
Thin Gap Chambers (TGC)in den Endkappen
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Monitored Drift Tubes
Einzelrohr
Durchmesser 3 cm
Ar/CO2 (93/7), 3 bar
Verstarkung ≈ 2 · 104
Einzelrohrauflosung 80µm
Driftzeit max. 800 ns
Kammern
2 Multilayer a 3 oder 4 Lagen
azimuthale Drahte → z
σ ≈ 35µm
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Einschub: Grundlagen der Kalorimetrie
ECAL
Absorption + Nachweis +Energiemessung
Bremsstrahlung (e±) +Paarbildung (γ)
Teilchenzahlverdopplung jeX0
Abbruch bei kritischerEnergie
homogen oder Sampling
HCAL
Absorptionslange λ� X0
meistens Sampling-Geometrie
Energieauflosung
statistische Fluktuationen a
longitudinaler Energieverlustb
Rauschen σN
(+Sampling-Effekte)
∆EE ≈ a√
E⊕ b ⊕ σN
E
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ATLAS - Kalorimeter
Kalorimetersystem
Blei+LAr-Akkordeon (ECALBarrel+Endkappen)
Eisen+Szintillator (HCALBarrel)
Kupfer+LAr (HCALEndkappen, Abb.)
Vorwarts-Kalorimeter LAr +Cu- bzw. W- Stabmatrix
Anforderungen an ECAL (z.B. Mγγ)
gute Energieauflosung
gute Winkelauflosung
π0-Unterdruckung (Preshower)
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Flussig-Argon – Akkordeon-Kalorimeter
Blei 1,5 mm, LAr 2,1 mm
Vorteile
LAr als flussigeIonisationskammer - Elektroden(Cu/Kapton) zwischenAbsorberplatten
Akkordeon ⇒ keine toten Zonen
Performance
Abdeckung bis |η| < 3,2∆EE = 0,1√
E [GeV ]⊕ 0,01⊕ 0,4
E [GeV ]
100000 + 70000 Kanale
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B-Physik und CP-Verletzung
SM: CP-Verletzung durchCKM-Phase
- CP-Verletzung im SM zu schwach,um Materieuberschuss zu erklaren.- Inkonsistenzen ⇒
”Neue Physik“
CP-Verletzung im B-System
3. Generation ⇒ großeCPV-Effekte
Oszillationen von B0d ↔ B0
d ≈Lebensdauer
bisher in B-Fabriken (Belle /BaBar)
einige interessante Zerfalle
B0d → J/ψK 0
S (sin 2β, Belle, BaBar)B0
s → D∓s K± (⇒ γ)
B0d → π+π− (⇒ α)
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Aufgaben der RICH Detektoren
Teilchenidentifikaton(K-π-Trennung) fur:
B0d → π+π−
Untergrund durch
B0d → K+π−
B0s → K−π+
B0s → K+K−
B0s → D∓
s K±
Untergrund durchB0
s → D−s π
+
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Zwei Ring-Imaging-CHerenkov-Detektoren
B0d → π+π−
Anforderungen
breiter Impulsbereich
gesamterLHCb-Winkelbereich(25 . . . 300) mrad
hohe Impulse nur beikleinen Winkeln
⇒ 2 RICH-Detektoren
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Cherenkov-Strahlung
Entstehung:
geladenes Teilchen ⇒Polarisation
Lichtgeschwindigkeit imMedium c/n
Wenn β > 1n :
asymetrische Polarisation
⇒ zeitabhangiger Dipol
⇒ Strahlung
⇒Cherenkov-Kegel mit cos θC = 1nβ
⇒Detektion der Cherenkovstrahlungim Photodetektor
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Ring Imaging CHerenkov Detector RICH1
r = RS/2 · θC
RICH1
gesamter LHCb-Winkelbereich:25 . . . (300(h)× 250(v)) mrad
Flache minimiern ⇒ nah amWechselwirkungspunkt
kleine bis mittlere Impulse
zwei Radiatoren:
Silikat-Aerogel n = 1,03 (2 bis 10GeV)C4F10 (bis 50 GeV) n = 1,0014
Pixel-Hybrid-Photodioden (HPD) alsPhotodektoren
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RICH2 und RICH – HPDs
RICH2
hohe Impulse imVorwartsbereich & 100 GeV
15 . . . (120(h)×100(v))mrad
CF4-Radiator n = 1,0004
auch HPD Auslese
HPD
≈170 bzw. ≈260 HPDs
je 1024 Pixel
(0,5× 0,5) mm =(2,5× 2,5) mm
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Schwerionenphysik an LHC/ALICE
Pb-Pb-Kollisionen√
s ≈ 5,5A·TeVRate: 8 kHz(davon 1 kHz zentrale Stoße)
Quark-Gluon-Plasma
Temperatur > 170 MeV ⇒ deconfinement
Unterdruckung von z.B. J/Ψ (cc)J/Ψ → µ+µ−
expandierender Feuerball kuhlt ab⇒ Hadronisation
20000 Spuren / Event
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ALICE Zeitprojektionskammer (TPC)
Aufgaben
Haupt-Spurdetektor inKombination mit ITC
Zwei-Spur-Trennung
Teilchen ID durch (dE/dx)
Prinzip und Daten
E-Feld parallel zu B-Feld
L = 5m, r = 80 . . . 250 cm ⇒88 m3, |η| < 0.9
Gas Ne / CO2 (90/10)
Spannung 100 kV ⇒ 400 V/cm
max. Driftzeit 88µs
Performance
ε > 90% Spurrekonstruktion
dE/dx - Messung mit ≈ 10%
Impulsauflosung 8,5% furp = 4GeV
Anforderungen CMS ATLAS LHCb ALICE Referenzen
ALICE TPC Auslesekammern
Vieldraht-Proportionalkammern mit Kathodenpadauslese (18Trapez-Sektoren)
Unterscheidung innere und außere Kammern (r-Abhangigkeitder Spurdichte)
Gate offen: ab Triggersignal fur max. Driftdauer
Daten
Gas Gain 2 · 104
Pads ∼ mm2
40% . . . 15% Belegung
570000 Kanale
Anforderungen CMS ATLAS LHCb ALICE Referenzen
Ereignissimulation ALICE
(http://aliceinfo.cern.ch/Public/panorama/WONDERS QGP/index.html)
Anforderungen CMS ATLAS LHCb ALICE Referenzen
Referenzen
http://cmsinfo.cern.ch/outreach/CMSdocuments/CMSposters/CMSposters index.html
CMS Muon Technical Design Report
http://atlas.web.cern.ch/Atlas/documentation/poster/HTML/
ATLAS LAr Technical Design Report
LHCb RICH Technical Design Report
ALICE TPC Technical Design Report