Moderne Experimente der Kernphysik
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Moderne Experimenteder Kernphysik
Wintersemester 2011/12
Vorlesung 22 – 08.02.2012
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Hyperkerne
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• Quarkstruktur von Hadronen
• Hyperonen und Kaonen
• Hyperkerne
• Produktion von Hyperkernen
• Hypernukleare Einteilchenniveaus
• -Spektroskopie von Hyperkernen
• N-Wechselwirkung
• Zerfall von Hyperkernen
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Quark-Struktur - BaryonenQuark-Struktur - Baryonen
Strangeness S = 0 0 0 -1 -1 -2 -3
Proton Neutron
uu
d ud
d
Nukleonen
Isospin T = 1/2 1/2 Tz= 1/2 -1/2
• Quantenzahlen des Isospins (T,Tz) „zählen“ die u- und d-Quarks
• Quantenzahl Strangeness S „zählt“ die s-Quarks
dd
d
z.B.-
3/2-3/2
Hyperonen
us
d ds
d ds
s ss
s
0 - - -
...
0 1 1/2 0 0 -1 -1/2 0
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Quarkstruktur - MesonenQuarkstruktur - Mesonen
ud
du
+ -
d du u
+
0
2/0 dduu
us
ds
su
K+ K- K0
Strangeness S = 0 0 0 1 -1 1
Isospin T = 1 1 1 1/2 1/2 1/2Tz= 1* -1 0 1/2 -1/2 -1/2
...
*Anti-Quarks haben Tz mit umgekehrtem Vorzeichen im Vergleich zum jeweiligen Quark
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Starke Wechselwirkung erhält Strangeness
• Hyperonen können nur schwach zerfallen relativ lange Lebensdauern• Hyperonen können sich im Kontakt mit Nukleonen im Kern aufhalten
Hyperkerne
Eigenschaften vonEigenschaften von - Hyperon und K - Hyperon und K- - KaonenKaonen
...%14.013.21%5.08.35
%17.043.63%5.09.63 Zerfall
1 1: sStrangenes1/2 0:Isospin 1 0: Ladung
m 3.713 cm89.7: ns 0.02412.384 ps2263:r Lebensdaue
MeV/c016.0677.493MeV/c006.0683.1115: Masse
00
22
n
Kp
STQcτ
M - Hyperon K- Kaonen
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… … eine neue Dimension in der Kernphysikeine neue Dimension in der Kernphysik
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HyperkerneHyperkerne
ZZ AA 1also z.B. besteht aus 2 p, 2 n und 1
besteht aus 2 p, 2 n und 2
He5
He6
Review Article: O. Hashimoto, H. Tamura, Prog. Part. Nucl. Phys. 57, 6564 (2006)
A: Anzahl der Baryonen im Kern
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Erster experimenteller Nachweis (1953)Erster experimenteller Nachweis (1953)
p
Erster Hyperkern experimentell nachgewiesenals Spur auf einer Emulsionsplatte, die in 26 kmHöhe kosmischer Strahlung ausgesetzt war
• Proton aus kosmischer Strahlung trifft auf einen Kern A. Es enstehen in der Reaktion mehrere geladene Teilchen.
• Eines zerfällt nach einer Flugzeit von etwa 10-10 s (also z.B. sehr viel länger als typische Zeitskala für nicht-gebundenen Compound- kern) in drei geladene Fragmente.
Interpretation mit Plausibitätsargumenten• Energieverlust f(A,Z,E) ↔ Reichweite• Tracklänge ↔ Energie/Lebensdauer• Energie- und Impulserhaltung bei Zerfall• Neutrale Teilchen hinterlassen keine Spur
Heute werden Emulsionsplatten nur noch seltenverwendet, z.B. in OPERA zur Messung der Produkte von Reaktionen der -Neutrinos
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Erster experimenteller NachweisErster experimenteller Nachweis
p
)(
...3
7
pHe
LiZp A
Beobachtete Reaktion:
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Produktion von HyperkernenProduktion von Hyperkernen
...oder, KppAp
p-Beam mit einigen GeV@ CERN, BNL, KEK, …
%)50()1020( KKee
e-Kollider mit 510 MeV@ LNF
… sekundäre K oder -Strahlen:
)1()()( ZKeZe AA
@ MAMI, JLab, …
Direkte elektromagnetische Produktion
ZKZp AA
.z.B
@ COSY, …
Direkte “hadronische” Produktion
usdduuddsuZZK AA
“Strangeness exchange reaction”
usdsuudddu
ZKZ AA
“Associated production reaction”
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Produktion von HyperkernenProduktion von Hyperkernen
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N-WechselwirkungN-WechselwirkungBindungsenergien
von-Hyperkernen
- 55 MeVNukleon
- 28 MeV
rV
T = 0 1 1/2
N
N
N
N
N
NT = 1/2 1 1/2
Meson-Austausch-Modell
• ist schwächer gebunden als Nukleonen, z.B.
• kann nicht mit Nukleonen über Austauch eines Isovektormesons wechselwirken Tensorkomponente der starken Wechselwirkung ist in N-WW schwach• Schalenstruktur des (A-1)-Kerns wird von nur wenig verändert
MeV)7(2499.7)(MeV)3(58.5)( 77 LiSLiB n
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-Einteilchenzustände-Einteilchenzustände
EFermi
Einteilchenzustand des Valenznukleons ist experimentell gut zugänglich,z.B. Transfer, Knockout, g-Faktoren etc.
Einteilchenzustände für tief gebundene Nukleonen sind aufgrund von RestWW stark fragmentiert (Konfigurationsmischung) und damit praktisch nicht beobachtbar
ZZ AA 1
„Valenzhyperon“ kann alle hypernuklearenEinteilchenzustände im Kern besetzen (keinPauli-Blocking)
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Hypernukleare EinteilchenniveausHypernukleare Einteilchenniveaus
Die Vorstellung des Schalenmodells von unabhängigen Teilchen kann somit experimentell auch für tiefgebundene Zustände verifiziert werden!!!!
YKY 8989 ),(
VLS: Spin-Bahn-Kopplung
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KEKKEK
ZKZ AA
12 GeV p
1.05 GeV
K
„Hyperball“Ge - Array
1.05 GeV
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Hyperball @ KEKHyperball @ KEK
25 cm dickes Target!!!!
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-Spektroskopie von -Spektroskopie von 77LiLi
ps7.08.5)( 9.07.02
5
DSAM
LebensdauermessungSimulierteLinienformen
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N-PotentialN-Potential
E2
M1
M1M1
MeV54)aus(keV30
MeV4.0 und MeV50
21)(;)(
9
6247
LS
N
VBeS
S.Δ
LiJJJTspsLi
ssrsrsrVTlsrVSlsrVSssrVΔ
rVVTSSVV
NNT
NNNN
N
N
NN
)ˆ)(ˆ(3)()()(
)()(
SN - Abstand der Core-LevelS,T - Dublett-Splitting
... kann nur mit Ge-Detektoren gemessen werden!!!!
Spin-Spin-WW
Spin-Bahn-WW
Tensor-WW}
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Interpretation der LebensdauerInterpretation der Lebensdauer
4/1
6
7
6
7
4
)13;2()2125;2(
79
)()(
)2(
LiEBLiEB
LiRLiRS
rEB
82.0fm6.3)2125;2(
fm10)13;2(427
426
SeLiEB
eLiEB
ps7.08.5)( 9.07.02
5
78.0
7
6
S
pnLi
pnLi
Theorie:
wirkt als zusätzlicher “Leim” und schrumpft den 6Li-Core!!!
3.85 fm
2.94 fm
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Zerfall von HyperkernenZerfall von Hyperkernen
Zerfall des freien
%5.08.35
%5.09.63
ps)20(1.263)(
0
n
p
Zerfall von Hyperkern( eingebaut in einen Kern
... der Aufenthalt in schweren Kernen ist also meist “lebensverlängernd”!?!
(wie auch beim Neutron, das im Kernsogar “stabil” werden kann)
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Zerfall von HyperkernenZerfall von Hyperkernen
EFermi
im Hyperkern kann NICHT wie freies zerfallen!!!!… wieder ein Effekt des Pauli-Prinzips
ZZ AA 1
cpEpp
Qp
ppp MeV6.95 MeV9.4Ruhein Zerfall:Annahme
MeV8.376.1393.9387.1115
Prozess ist NUR innerhalb von Hyperkernen möglich… hängt im Prinzip also von der Kernstruktur ab!
)Zerfall(MeV280Fermi ppcpX
Fermin pcpnppp
ppp
pNNnN
/MeV415)~(
)~(
)(.z.BMeV176
Nicht-mesonischer Zerfall:
Λ N
NN
π,K,η,ρ,ω,K*virtuelles
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Résumé
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• etwa 2500 Isotope bekannt • davon knapp 300 stabil• mindestens weitere 3500 theoretisch vorhergesagt
Abbruchkantefür Protonen
(proton dripline)… bekannt bis etwa Z=50
Schwerste Elemente… bekannt bis Z=118
Abbruchkantefür Neutronen
(neutron dripline)… nur bekannt bis Z=8
Weltkarte der Kerne
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"Dass ich erkenne, was die Welt im Innersten zusammenhält." Faust I
Warum Kerne studieren?
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Fragestellungen der Kernphysik
Evolution magischer Zahlen?
• Was sind Grenzen für die Existenz gebundener Kerne? • Wie lassen sich komplexe Kerne aus der Bewegung ihrer Bausteine beschreiben? Evolution abseits der Stabilität?• Woher kommen die chemischen Elemente im Universum?• Wie hängt Kernkraft mit starker Wechselwirkung zusammen?NuPECC Long Range Plan 2004
Nukleosynthese?
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Quarks&
Gluonen
QCD”starke WW”
Protonen&
Neutronen?
Schwere Kerne
Kollektivmodelle
Effektive NN-WechselwirkungSchalenmodell
effektive, “freie”Nukleon-NukleonWechselwirkung
“Kernkraft”
Ab-initio Modelle
leichte Kerne(A12)
?
Hierarchie der starken Wechselwirkung (I)
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Hierarchie der starken Wechselwirkung (II)
... sehr unterschiedliche Größen- und Energieskalen
... und doch hat alles die gleiche Natur
Qua
rks
Nuk
leon
enK
erne
Fernziel:Einheitliche Beschreibung aller Phänomene der starken Wechselwirkung
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Magisch oder nicht magisch …???
Experimentelle Kernspektroskopie = Indizien sammeln
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E(2+)B(E2; 0
+ 2+ )
2(E0; 0 + 0 +)g(2 +)
(2+)
K
B(E2; 2 +0 +)
BGT(g9/2 g7/2)
I
C2 S
2
E
(E2/M1)
< I f || E
2 || I i >
ℓ Q2(2+ )
Sn
S2n
BE(Z,A)
m(Z,A)
San Vitale (Ravenna)
Kernspektroskopie – viele Mosaiksteinchen ergeben das Gesamtbild
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Es gibt noch viel zu entdecken …
Terra incognita
… neue Anlage
• höhere Intensitäten• exotischere Kerne… aber auch• neue Methoden• neue Instrumente
… und das Unerwartete!!!!
... und wie geht’s weiter?
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Facility for Antiproton and Ion Research
FAIR ... neue Möglichkeiten in Darmstadt
... und anderswo!
Viele neue oder ausgebauteAnlagen weltweit.Kernphysik ist derzeit ein sehr aktives Forschungsfeld!
08.02.2012Moderne Experimente der Kernphysik | Prof. Thorsten Kröll | Vorlesung 22 33
100Sn: 1/s
132Sn: 108/s
54Ca: 106/s
78Ni: 1/s
Erwartete Strahlintensitäten
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Gute Experimente brauchen gute Detektoren
... und hier sind dann dieExperimentalphysiker gefragt mit den neuen Möglichkeiten auch etwas anzufangen!!